Случай - кристалл
Cтраница 1
Случай кристалла, обладающего кубической симметрией, был рассмотрен ван - Пески и Гортером. [1]
Случай иедентросимметричных кристаллов ( при X Хкр) требует особого рассмотрения. Здесь фазовый сдвиг приводит к нарушению закона Фриделя: интенсивности отражений hkl и Щ перестают быть равными друг другу. [2]
В случае кристалла с алмазной решеткой неприменим определения удельной краевой энергии по отрыву участка поверхностной сетки, имеющего форму параллелограмма, поскольку образующиеся при таком отрыве края неравноценны в смысле прочности их связи с кристаллом. Нами удельная краевая свободная энергия для грани ( 111) кристалла алмаза была найдена исходя из физического смысла свободной краевой энергии как избытка свободной энергии атомов края по отношению к свободной энергии внутренних атомов поверхности. При этом принималось во внимание различие в геометрическом положении атомов верхнего и нижнего слоев. [3]
В случае кристаллов функцию межатомных расстояний называют функцией Паттерсона, хотя часто эти два названияупотребляют как синонимы. Если функция Паттерсона строится по отражениям какой-либо одной нулевой плоскости обратного пространства ( МО, О / с /, hOl - двумерные ряды), то она является проекцией трехмерной функции Q ( xyz) на соответствующую плоскость [ ср. [4]
В случае кристалла, молекулы утрачивают свою подвижность и располагаются ( в среднем) упорядоченным образом в узлах кристаллической решетки. [5]
В случае кристаллов такая теория приводит к выводу, что атомные уровни энергии порождают в кристалле полосы ( зоны) из очень близко: расположенных один к другому энергетических уровней, отвечающих стационарным состояниям электронов в поле решетки. В частности, энергетические уровни валентных электронов ( в атоме) порождают в кристалле так называемую валентную зону, которая в металлах заполнена только частично. [6]
 |
Контроль акустического контакта наклонным искателем на листе при помощи раздельных излучателя и приемника. [7] |
В случае кристалла, умеренно демпфированного только с задней стороны, интенсивность остаточных колебаний сильно зависит от качества акустического контакта. [8]
В случае кристаллов сущность метода состоит в использовании дпулучепреломляющих одноосных отрицательных кристаллов. В таких кристаллах обыкновенная и необыкновенная волны распространяются с различными скоростями. При этом показатель преломления для обыкновенной волны больше, чем для необыкновенной, а для необыкновенной волны п зависит от угла 9 между ее волновым вектором и осью кристалла. [9]
 |
Изотермы адсорбции этана при - 183 С двумя образцами хлористого натрия. [10] |
В случае кристаллов имеется небольшое количество различных мест на поверхности. Это грани разных индексов ( обычно от двух до шести), ребра между гранями, ступени роста, отдельные дислокации. Различные места на поверхности кристалла ограничены в основном немногими типами и поэтому здесь нет непрерывного распределения энергии адсорбционных сил по местам адсорбции. Вследствие этого число ступеней на изотерме адсорбции в пределах преимущественного заполнения монослоя не должно быть очень большим. Если это условие не достигнуто, то число ступеней на изотерме адсорбции должно находиться в соответствии с числом выходящих на поверхность граней и с числом возможных ступеней роста, типичных для данного кристалла и условий его получения. [11]
 |
Схема одной из возможных валентных структур для кристалла лития. [12] |
В случае кристаллов такая теория приводит к выводу, что атом-шые уровни энергии порождают в кристалле полосы ( зоны) из очень близко расположенных один к другому энергетических уровн ей, отвечающих стационарным состояниям электронов в тюле решетки. В частности, энергетические уровни валентных элект ронов ( в атоме) порождают в кристалле так называемую ва-лент ную зону, которая в металлах заполнена только частично. [13]
В случае кристаллов, линейные размеры которых на пять порядков больше, наоборот, именно микротрещины отдельных кристаллов должны являться главным фактором, определяющим величину поверхности, которая, таким образом, зависит от блочной структуры кристаллов. Кстати, размер этих кристаллов рентгенографически уже неопределим, так как объем их в 1015 раз больше объема кристаллов в области дисперсности, рассматривавшийся нами. В связи с изложенным нет оснований считать, что приведенные Г. К. Вересковым в его выступлении данные опровергают выводы работ с высокодисперсными катализаторами, для которых наблюдалась оптимальная Дисперсность. [14]
 |
Закон Вульфа. [15] |
Страницы: 1 2 3 4