Случай - оболочка
Cтраница 2
Был изучен случай шарнирно опертой оболочки конечной длины под действием кольцевой нагрузки, получено замкнутое решение. [16]
 |
Покровный слой из стеклоцементных оболочек. [17] |
В этом случае оболочки стягивают широким бандажом, как при покрытии асбес-тоцементными полуцилиндрами. [18]
В этом случае снаружи законченных оболочек имеется один s - электрон и два эквивалентных тс-электрона. [19]
Выше был исследован случай оболочки ( профиль которой выполнен по дуге полуокружности) при наличии в ней четырех стрингеров. [20]
Ниже рассматриваем лишь случай осесимметрично загруженной оболочки вращения. [21]
Следовательно, в случае призматических оболочек ( в частности, для пластинки) второе допущение отпадает и теория строится только лишь на основе первого допущения. [22]
Таким образом, в случае налегающих оболочек в области S появляются три новые неизвестные функции, Дра, Др и Apz зависящие от а и 0и участвующие в уравнениях равновесия каждой оболочки; три уравнения (6.5) - (6.7) вместе с уравнениями теории тонких упругих оболочек ( см. § 5) составляют замкнутую систему. На контуре L функции Ара и Др0 должны обращаться в нуль. [23]
Мы знаем, что в случае магнитной оболочки существует потенциал, имеющий определенное значение для всех точек вне вещества оболочки, но значения потенциала в двух соседних точках по разные стороны от оболочки отличаются на конечную величину. [24]
Уравнения (10.50) обобщают систему (10.47) на случай оболочки с большими прогибами, а при значениях кривизн, равных нулю, превращаются в уравнения (8.38) для гибких пластинок. [25]
После достижения приемлемо хороших результатов для случая сплошной оболочки было исследовано влияние выреза на собственные частоты колебаний. [27]
Круговая цилиндрическая оболочка представляет собой част ный случай оболочки вращения, поэтому теория, изложенная в § 26, полностью для нее применима. В отличие от других оболочек вращения, для круговой цилиндрической оболочки с постоянной толщиной стенки дифференциальные уравнения представляют собой систему уравнений с постоянными коэффициентами. [28]
В работе [205] деется обобщение плоского элементе [19.] на случай оболочки. Построение его производится по схеме, изложенной в § 2.1, 2.2 с использовением выборочно-редуцированного интегрирования, т.е. формулой 2x2 для иэгибной и мембранной части и 1x1 - для сдвиговой. [29]
Полученный на основе зтих аппроксимаций элемент является распространением на случай слабо искривленных оболочек простей-иего изгибного элемента пластины и обладает рядом существенных недостатков, а именно: несовместен, для некоторых видов треу - гольников имеет сингулярную матрицу связи [ А ] (1.59) [22], никоим образом не учитывает особенности механики оболочек. [30]
Страницы: 1 2 3 4