Случай - сильное поле
Cтраница 1
Случай сильного поля - аффект Пашена - Бака. [1]
Случай сильного поля не представляет интереса, так как он соответствует диамагнитному основному состоянию. [2]
Рассмотрим случай сильного поля. Он реализуется при достаточно больших 3, когда последним слагаемым в скобках можно пренебречь. [3]
В случае сильного поля действие кристаллического поля разрывает ( L-S) - связь и место квантовых чисел L и S занимают заселенности орбиталей t2g и ее. [4]
В случае сильного поля, следовательно, определенные термы центрального иона перестают существовать и понятие расщепления термов для характеристики влияния лигандов на центральный ион становится неприемлемым. Для определения электронных состояний здесь необходимо прежде всего рассмотреть ориентацию d - электронов в поле лигандов - без учета их взаимодействия между собой - и затем определить состояния системы с учетом взаимодействия ориентированных по внешнему полю d - электронов. [5]
 |
Зависимость энергии связи основного состояния атома водорода EQ в потенциале Крамерса-Хеннебергера от амплитуды колебаний электрона акол F / w2. [6] |
В случае сильного поля потенциал Крамерса-Хеннебергера (2.73) существенно отличается от исходного потенциала атомного остова. [7]
В случае сильного поля действие кристаллического поля разрывает ( L-S) - связь и место квантовых чисел L и S занимают заселенности орбиталей t2g и ее. [8]
В случае сильного поля, вообще говоря, было бы неосторожно считать величину Ко в (5.8) константой, не зависящей от поля, хотя прямых доказательств ее зависимости от Е пока нет. [9]
 |
Расщепление А - терма в полях различной симметрии. [10] |
В случае сильного поля состояние электронов определяется прежде всего полем лигандов. [11]
В случае достаточно сильного поля вынужденные испускания преобладают над спонтанными, так что в течение интервала времени, меньшего естественного времени жизни, спонтанным излучением можно пренебречь. Тогда поле, по существу, можно рассматривать классически. Как уже отмечалось, результирующий импульс, сообщаемый атому в поле плоской волны, равен нулю, если за поглощением фотона следует вынужденное его испускание. Однако ситуация сильно меняется в неоднородном электромагнитном поле, в котором результирующие силы, действующие на индуцированный атомный диполь, могут быть очень велики. [12]
 |
Коэффициент поглощения в резонансном монохроматическом поле стоячей волны. Показан провал Лэмба. [13] |
Обобщить его на случай сильного поля аналитически в общем случае невозможно, так как отсутствуют аналитические решения для населенностей резонирующих уровней в поле сильной стоячей волны. [14]
Первая возможность реализуется в случае сильного поля лигандов, при котором Д больше, чем проигрыш в отталкивании. Такая ситуация обычно имеет место для двухзарядных ионов металлов первого переходного ряда М2 с лигандами, начинающими спектрохимический ряд ( приблизительно до En), или для переходных металлов второго и третьего рядов почти со всеми лигандами. Это обусловлено тем, что Д существенно растет при переходе от первого ко второму и третьему рядам, поскольку при этом растет радиальная протяженность d - орбиталей. [15]
Страницы: 1 2 3 4