Случай - сильный поля
Cтраница 3
Было высказано предположение [86], что в применении к ртутному электроду ориентация растворителя зависит от рационального потенциала ( или соответствующего поля) и молекулы воды могут располагаться на поверхности как кислородом вверх, так и кислородом вниз. Следовательно, дипольный скачок потенциала в двойном слое должен в этом случае зависеть от потенциала электрода. Однако в соответствии с теорией Дебая - Ланжевена для случая сильных полей при потенциалах, достаточно удаленных от точки нулевого заряда ( например, 0 2 в), будет преобладать ориентация либо вверх, либо вниз. [31]
 |
Зависимость сверхполяризуемости водородной связи от напряженности поля и разности энергий ДК между двумя минимумами для разных расстояний О-О и при разных температурах ( К. [32] |
Поэтому кривые поляризуемости на рис. 123 при больших расстояниях О-О быстро спадают, а сверхполяризуемость существенно отличается от 0 только в малом интервале в окрестности максимума. При малых расстояниях О-О уменьшение поляризуемости происходит только в случае сильных полей, но в меньшей степени и в большем интервале. [33]
Так, например, задачи о магнитных экранах могут быть рассмотрены методами электростатики. Единственным осложняющим обстоятельством является зависимость проницаемости [ i от внешнего поля, что особенно важно при больших полях, действующих в магнитной среде. Если зависимость проницаемости от величины поля известна, то в случае сильных полей или насыщения можно применить метод последовательных приближений. Сначала находится решение в предположении, что проницаемость постоянна. Это решение используется для определения проницаемости в разных точках. [34]
Вопрос о поведении динамо в случае сильных полей остается открытым. [35]
Прямые липни соответствуют вычисленным теоретическим значениям относительного изменения электропроводности. Величина эффекта в большой степени зависит от значения а, причем эффект тем сильнее, чем слабее кислота. Для полей напряженностью свыше 50 кв / см совпадение между экспериментальными и вычисленными значениями является про-посходным. Расхождения при более слабых полях объясняются тем фактом, что теория не учитывает влияния ионных атмосфер, что является справедливым лишь в случае сильных полей, при которых ионные атмосферы разрушаются. Направленно этих отклонений подтверждает высказанное соображение, однако теоретический расчет этого явления весьма затруднителен. [36]
 |
Эффект Вина для уксусной и. [37] |
Прямые линии соответствуют вычисленным теоретическим значениям относительного изменения электропроводности. Величина эффекта в большой степени зависит от значения а, причем эффект тем сильнее, чем слабее кислота. Для полей напряженностью свыше 50 кв / см совпадение между экспериментальными и вычисленными значениями является превосходным. Расхождения при более слабых полях объясняются тем фактом, что теория не учитывает влияния ионных атмосфер, что является справедливым лишь в случае сильных полей, при которых ионные атмосферы разрушаются. Направление этих отклонений подтверждает высказанное соображение, однако теоретический расчет этого явления весьма затруднителен. [38]
Быстро вращающиеся конфигурации в общей теории относительности построить технически трудно. Кроме того, для этого случая неизвестен простой критерий устойчивости. Численные расчеты Бат-теруорта и Ипсера [95, 96] являются единственным экскурсом в область сильной гравитации и быстрого вращения. Ради простоты мы будем следовать аналитическому рассмотрению Лайтмана и Шапиро [530] и придем фактически к тем же выводам, что и при анализе случая сильных полей. [39]
Сравнение этих кривых показывает, что возрастание намагниченности происходит сравнительно медленно в слабых и сильных нолях и весьма быстро в средних полях. В случае слабых полей причина такого поведения заключается в том, что Н для большинства границ меньше соответствующего критического ноля Hh. Следовательно, границы движутся обратимо внутри первоначал ь-ной потенциальной ямы, так что различие между начальным и коночным положением оказывается незначительным. В случае сильных полей, напротив, для большинства границ выполняется условие Н Nh - f - Hs, поэтому их необратимое смещение происходит сразу же после включения поля, без какого-либо запаздывания. В области средних полей Hh Н Hk - f Hs границы какое-то время движутся внутри потенциальной ямы; их освобождение и необратимое смещение происходит лишь по истечении некоторого времени. В результате различие между начальным и конечным положением в среднем оказывается большим. [40]
ТЯГОВЫЙ ЭЛЕКТРОДВИГАТЕЛЬ, предназначен для приведения в движение трансп. Если это взаимодействие относительно слабое и тела движутся медленно по сравнению со скоростью света в вакууме с, то справедлив всемирного тяготения закон Ньютона. В случае сильных полей и скоростей, сравнимых с с, необходимо пользоваться созданной А. В основе ОТО лежит принцип эквивалентности - локальной неразличимости сил тяготения и сил инерции, возникающих при ускорении системы отсчета. Эксперименты подтверждают эффекты ОТО. [41]
Наиболее сложным является определение численных множителей а и р из дираковской теории образования пар; по этому вопросу мы отсылаем читателя к оригинальным работам. Окончательный результат состоит в следующем. Уравнения Максвелла для вакуума для пары В, Е и для пары D, Н остаются без изменений. Однако индукция D, как уже было сказано у Борна и Инфельда, не пропорциональна более полю Е: в выражениях для D и Н появляются поправочные члены, зависящие от Е, В, Л и М, которые в слабых полях малы по сравнению с главными. При этом не делалось никаких произвольных предположений, заранее была допущена лишь возможность разложения в ряд по последовательным степеням поля, обозначенным в (37.18) и (37.20) многоточиями. В цитированной ранее работе Гей-зенберга и Эйлера в разложении учитываются и высшие члены, а результат дается в замкнутой форме. Во всяком случае представляется, что этими работами доказана необходимость дополнить уравнения Максвелла даже для вакуума в случае чрезвычайно сильных полей. [42]
Страницы: 1 2 3