Cтраница 1
Случай шара был рассмотрен также Л. С. Лейбензоном [50], получившим при помощи некоторых упрощающих предположений другие зависимости, противоречащие опыту. [1]
Для случая шара радиуса а в однородном внешнем поле Н0 удобно ввести сферические координаты г, 9, ср. [2]
В случае шара во всех трех неравенствах имеет место знак равенства. Относительно совокупности выпуклых тел, для которых в первом или во втором неравенстве ( I) имеет место знак равенства из нашего вывода, а также из дополнения к теореме Брунна, мы не получаем никакого разъяснения. Однако легко можно убедиться, что сразу в обеих формулах ( I), а значит в ( II), равенство может иметь место только в случае шара. [3]
В случае шара любые три взаимно перпендикулярные оси, проведенные через центр шара, являются его центральными главными осями. Вычисление момента инерции относительно оси. [4]
В случае шара, намагниченного однородно по вертикальному направлению, глубина I залегания его центра определяется по ф-ле I d, где d - расстояние между точками с экстремальными значениями горизонтальной силы. Расчетные ф-лы для нахождения глубин различны для тел различной формы. [5]
Переходим к случаю шаров, имеющих общую радикальную ось. [6]
Особенно следует отметить случай шара в однородном магнитном поле. [7]
Переходим теперь к случаю шара. [8]
Чтобы перейти теперь от случая шаров, имеющих две общие точки, к случаю любых трех попарно пересекающихся шаров, мы следующим образом распространим понятие биссектралыюй окружности на любые две окружности, лежащие на одном шаре. [9]
В § 35 был рассмотрен случай шара из изолирующего вещества, находящегося во внешнем однородном электрическом поле. Было найдено, что шар поляризуется однородно. [10]
В § 27 был рассмотрен случай шара из диэлектрика, находящегося во внешнем электрическом поле. Было найдено, что шар поляризуется однородно. [11]
Так же, как и в случае шара, решается задача Дирихле для круга. [12]
В § 6 - 19 был рассмотрен случай шара из диэлектрика, находящегося во внешнем электрическом поле. Было найдено, что шар поляризуется однородно. [13]
Это, однако, не имеет места в случае вращающегося шара. Тирринг и Лензе [320] применили к этому случаю формулы Эйнштейна и вычислили возмущения орбит планет и Луны, вызванные вращением центрального тела. Все они слишком малы, чтобы поддаваться наблюдению. Общая дискуссия вопроса о возмущениях орбит планет и Лупы, вытекающих из теории Онлпттейна, имеется у до Ситте-ра [321], Кроме движения перигелия Меркурия, нот никаких возмущении, которые можно было бы наблюдать. [14]
На рис. 43 показана динамика изменения толщины проплавленного слоя в случае шара и температуры твердого остатка. [15]