Cтраница 3
Стоке обратил внимание на это обстоятельство и дал ему следующее объяснение: Давление, производимое цилиндром на жидкость, постоянно стремится увеличить то количество жидкости, которое цилиндр захватывает с собой, в то время как внутреннее трение жидкости на некотором расстоянии от цилиндра, наоборот, стремится уменьшить это количество жидкости. В случае шара оба эти влияния в конце концов нейтрализуют друг друга, и движение становится установившимся. [31]
Если угловая скорость шара, вращающегося вокруг вертикальной оси на верху неподвижной сферы, превосходит указанный предел, то положение подвижного шара будет, в известном смысле, устойчивым. В случае шара вращающегося на дне сферической чаши, с должно быть взято с обратным знаком, а потому условие устойчивости всегда выполняется. [32]
Напряженность же поля внутри шара в обоих случаях различна. В случае шара, равномерно заряженного по поверхности, напряженность поля в любой внутренней точке равна нулю. Если же шар заряжен равномерно по объему, то напряженность поля равна нулю только в центре шара и с увеличением расстояния г от центра возрастает пропорционально г. В справедливости этого можно убедиться также при помощи теоремы Остроградского-Гаусса. [33]
Напряженность же поля внутри шара в обоих случаях различна. В случае шара, равномерно заряженного по поверхности, напряженность поля в любой внутренней точке равна нулю. Если же шар заряжен равномерно по объему, то напряженность поля равна нулю только в центре шара и с увеличением расстояния г от центра возрастает пропорционально г. В справедливости этого можно убедиться также при помощи теоремы Остроградского - Гаусса. [34]
Этот результат аналогичен результату, найденному для шара. В случае шара движения, исходящие из некоторого заданного - положения и удовлетворяющие задаче о минимуме, упомянутой во введении, образуют многообразие высшего порядка по сравнению с теми движениями, которые может выполнять шар, исходя из заданного положения, при отсутствии действия сил. [35]
Опыты показали, что удерживающая способность слоя в режиме полного псевдоожижения практически не зависит от плотности насадки. Одновременно с этим возрастает брызгоунос из слоя, причем в случае шаров с плотностью рэ 900 кг / м3 над слоем их появляется слой жидкости, увеличивающийся с ростом интенсивности орошения. При увеличении диаметра шаров с кажущейся плотностью - 900 кг / м3 границы режимов псевдоожижения смещаются в область более высоких скоростей газа. [36]
В качестве другого примера, с некоторыми интересными особенностями, мы рассмотрим случай шара, катящегося по другой неподвижной сферической поверхности при отсутствии иных сил кроме реакции в точке касания. [37]
Экспериментальные данные в этих координатах хорошо совпадают с кривой Рэлея 35 ( рис. ХТ-12), что свидетельствует об аналогии псевдоожиженного слоя и ньютоновских жидкостей. Аналогия в движении мелких шаров в капельной жидкости и псевдоожиженном слое отмечается и в других работах 3, в случае крупных шаров проявляется влияние стенок сосуда. [38]
Так как окисление - экзотермический процесс, то через резервуар периодически продувается холодный воздух. Они сохраняют достаточную для коксования спекаемость, но не вспучиваются и не спекаются друг с другом, как было бы в случае необработанных шаров. [39]
Важными случаями, в которых решение уравнений Лондона может быть получено довольно просто, являются случай круглого цилиндра, ось которого расположена вдоль поля, и случай шара в однородном поле. [40]
Важными случаями, в которых решение уравнении Лондона может быть получено довольно просто, являются случай круглого цилиндра, ось которого расположена вдоль поля, и случай шара в однородном поле. [41]
Если расстояние между шарами невелико, заряды на их поверхности распределены неравномерно. Взаимное влияние шаров приводит к тому, что повышенная плотность зарядов возникает в случае одноименных зарядов на удаленных друг от друга участках шаров, а в случае разноименных шаров - на участках, близких друг к другу. [42]
Мы хотим, однако, убедиться в том, что выражение (9.11) при соответствующем выборе р удовлетворяет условиям более общей задачи, в частности оно может удовлетворять краевым условиям и в случае непроводящего шара с произвольной диэлектрической проницаемостью. Если обозначить области вне и внутри шара индексами 1 и 2, то эти граничные условия запишутся следующим образом ( ср. [43]
В отличие от задачи Коши, к-рая формулой ( 3) решается до конца в общем виде, решения смешанных задач были получены только в частных случаях. Важнейшими являются: решения в замкнутом виде первой и второй основных смешанных задач для полуплоскости и полупространства, полученные методом комплексных волн и развитием метода характеристик; решения для волнового уравнения в случае шара, полученные методом функционально-инвариантных интегралов; решения нек-рых задач теории упругости развитием этого же метода, решения ряда задач дифракции. В общем случае получить решения в замкнутом виде не удается; если, однако, от этого требования отказаться, весьма общие результаты устанавливаются методами теории потенциалов и теории сингулярных интегральных уравнений. [44]
Из начального курса физики известно понятие о центре тяжести тела. Когда говорят, что центр тяжести шара находится в его геометрическом центре или что центр тяжести треугольника лежит в точке пересечения его медиан, то этим хотят выразить ту мысль, что при любом положении шара или треугольной пластинки относительно земной поверхности равнодействующая весов всех частиц тела ( вес тела) действует по вертикальной прямой, неизменно проходящей в случае шара через его центр, а в случае треугольника - через точку пересечения медиан. [45]