Случай - электрон
Cтраница 1
Случай электронов с очень высоким ускоряющим напряжением является промежуточным, поскольку наблюдаемые эффекты представляют собой в значительной степени дифракционные явления, описываемые с помощью n - волновой динамической дифракции, но в некоторых случаях разумное приближение дает полуклассичес-кий подход, основанный на рассмотрении частиц. Дальнейшее специальное рассмотрение заключается в том, что для электронов пути избирательного прохождения через кристалл, соответствующие минимуму потенциала, близко расположены к рядам или плоскостям атомов, тогда как для положительных частиц эти пути лежат очень далеко от атомов. [1]
Случай электрона в полости сложнее рассмотренного одномерного, так как при этом следует учитывать сферическую яму. [2]
Для случая электронов, принадлежащих одной и той же зоне, электрон-электронное рассеяние приводит к появлению сопротивления, когда оно осуществляется с помощью U-процессов. В простых металлах идеальное электрическое сопротивление, выводимое из экспериментальных данных, при низких температурах довольно точно описывается законом Т5, и нет необходимости учитывать U-процессы. [3]
Подобно случаю электрона на доноре, рассмотренному в § 4.2, электрон и дырка экситона локализованы относительно их ЦМ, поэтому удобнее выражать их волновые функции в виде функций Ванье, а не функций Блоха. [4]
В случае электронов второй член в левой стороне содержал бы вместо Af / p множитель т / р / я / МЛ и им можно было бы пренебречь. [5]
В случае электронов небольшие источники излучения снаружи кристалла можно легко создать, используя для этого линзу для фокусировки пучка электронов в небольшую область. Таким путем Коссель и Молленштедт [263] получили картины в сходящемся лучке ( гл. Эти картины отличаются от картин Кикучи ( которые иногда получаются на фоне неупругого рассеяния от картин в сходящемся пучке) тем, что здесь нет такого же перекрывания прошедших и дифракционных пучков. [6]
В случае электрона, вращающегося по круговой орбите 22, экранирование остается постоянным на всех участках орбиты. Точный расчет показывает, что это действительно так. Поскольку сила, действующая на электрон из фокуса эллипса, не постоянна во времени, эллиптическая орбита искажается и движение электрона можно приблизительно описать как движение по эллипсу, большая ось которого в свою очередь также вращается вокруг фокуса эллипса. Первая линия главной серии как ортогелия, так и парагелия обусловлена переходами электронов с круговых ( 22) на эллиптические ( 2j) орбиты. [7]
В случае электронов с энергией 1 - 2 Мэв, имеющих величину ЛПЭ 0 02 эа / А, энергия передается воде порциями в среднем по 100 эб. Поэтому среднее расстояние между отдельными точками, где происходят акты ионизации и возбуждения молекул воды, равно 5000 А. Энергия в 100 эв достаточна для разложения нескольких молекул воды. Образующиеся при этом несколько пар1 радикалов Н и ОН, первоначально находившиеся поблизости, друг от друга в пределах небольшой сферической шпоры, рекомбинируют или диффундируют в объем раствора, где и вступают в реакции с растворенными веществами. Поскольку расстояние между этими шпорами велико, то вероятность внутритрекового перекрывания таких расширяющихся шпор незначительна. В случае медленных сс-частиц, имеющих высокие значения ЛПЭ, отдельные шпоры расположены настолько близко одна от другой ( расстояние между их центрами - порядка нескольких ангстремов), что они сразу рис зд зависимость же после своего образования сливаются, образуя сплошную цилиндрическую колонку. [8]
В случае электрона и позитрона энергия, требуемая для рождения пары, составляет примерно миллион вольт. В случае протона и антипротона или нейтрона и антинейтрона эта энергия намного больше, порядка тысячи миллионов вольт, но существующие в настоящее время ускорители позволяют достичь этой энергии. [9]
В случае электронов в атоме такое затруднение вообще не возникало, так как неподвижность центра инерции автоматически обеспечивалась его совпадением с положением неподвижного тяжелого ядра. [10]
В случае электронов второй член в левой части содержал бы вместо М / р множитель т / р m / ( MNi) и им можно было бы пренебречь. [11]
В случае электронов в атоме такое затруднение вообще не возникало, так как неподвижность центра инерции автоматически обеспечивалась его совпадением с положением неподвижного тяжелого ядра. [12]
В случае электронов требуется умножение на - 1, и поэтому, чтобы удовлетворить этот принцип антисимметрии, х должна изменять знак всякий раз, когда координаты электронов взаимно меняются. Следовательно, или пространственная часть, или спиновая часть функции х должна быть антисимметричной по отношению к электронному обмену, но не обе части одновременно. Рассмотрим сначала пространственную часть. [13]
 |
Схема определения поднижно-сти ионов но методу продувания. [14] |
В случае электронов при больших значениях Е / р, когда направленное движение электронов начинает настолько преобладать над беспорядочным их движением, что установившийся режим не достигается в пределах рассматриваемой области разряда, понятие о подвижности уже не прило-жимо к электронам. [15]
Страницы: 1 2 3 4