Случай - электрон
Cтраница 2
В случае несвободного электрона, движущегося в сложном электрическом поле ионов кристаллической решетки, поверхность Ферми имеет весьма сложный вид. [16]
В случае неэквивалентных электронов это произведение не обращается в нуль. [17]
 |
Классификации детерминантных функций для неэквивалентных электронов.| Классификация детерминантных функций для эквивалентных электронов. [18] |
В случае эквивалентных электронов ( см. табл. 4.7) будут отличны от нуля только шесть детерминантных функций. [19]
В случае электронов Z - 1 и направление тока обратно направлению скорости. [20]
 |
Переходы, между 7 / Рв / з. [21] |
В случае эквивалентных электронов необходимо выбирать лишь те состояния, которые не противоречат принципу Паули. [22]
 |
Энергетические спектры вакуумного и кристаллического электронов. [23] |
В случае кристаллического электрона вначале процесс ускорения протекает так же, причем волновая природа электрона, несомненно, помогает преодолеть периодически встречающиеся в кристалле потенциальные барьеры. [24]
В случае эквивалентных электронов радиальные волновые функции для всех электронов одинаковы. Антисимметричность полной волновой функции достигается составлением соответствующих комбинаций произведений координатных волновых функций на спиновые; радиальная часть таких комбинаций всегда симметрична относительно перестановок электронов. Это накладывает ограничения на возможные значения L и S. В случае неэквивалентных электронов радиальные волновые функции электронов разные. Антисимметричность полной волновой функции всегда может быть достигнута за счет антисимметризации радиальных волновых функций. [25]
В случае эквивалентных электронов генеалогическая схема не имеет смысла даже в первом приближении, поскольку ни для одного из эквивалентных электронов взаимодействие с остальными не является малым. [26]
В случае невзаимодействующих электронов фазовая когерентность ведет к тому, что возрастание векторного потенциала меняет полную энергию, сдвигая заполненные состояния к одному из краев ленты. [27]
В случае электронов малой энергии выход мягкого рентгеновского излучения приближенно определяется соотношением (19.25), если пользоваться экспериментальным значением и. В этом случае столкновения первичных электронов с ядрами редки; в основном потери энергии и импульса определяются столкновениями с электронами. Следовательно, в области малых энергий, где основную роль играют электрон-электронные взаимодействия, излучение при торможении падающих частиц определяется коллективным взаимодействием электронов. При больших энергиях и особенно для тяжелых мишеней выход рентгеновского излучения, по-видимому, обусловлен отклонением электронов в кулоновском поле ядра. При столкновении электрона с ядром дипольное излучение возможно, и поэтому роль этих столкновений будет доминирующей. Мы проделаем простой нерелятивистский расчет, учитывающий только поперечное ускорение, который передает, однако, существенные физические черты этого процесса. [28]
В противоположность случаю электронов температурная зависимость подвижности дырок, как показано на рис. 2.6.13 6, свидетельствует о наличии типичной зонной проводимости; / iL обозначает решеточную подвижность в отсутствие захвата. [29]
Однако в случае электронов получение пучка с набором скоростей, распределенных непрерывным образом, экспериментально невозможно: электроны, выходящие из электронной пушки, имеют одну и ту же скорость, или, точнее говоря, обладают распределением скоростей в узких пределах. Поэтому, направляя электронный пучок на кристалл, мы, вообще говоря, не удовлетворим условиям, необходимым для осуществления интерференции Лауэ. [30]
Страницы: 1 2 3 4