Рассмотренный частный случай

Cтраница 2

В рассмотренном частном случае нормального удара возникает вращение только одной гантели. В случае же произвольной ориентировки осей гантелей при ударе возникает вращение обеих гантелей или изменяется момент импульса обеих гантелей, если они обе вращались до удара. Таким образом, гантели при ударе могут передавать одна другой как импульс, так и момент импульса. При этом энергия поступательного движения может переходить в энергию вращательного движения и обратно. По при ударе может изменяться угловая скорость вращения только вокруг осей, перпендикулярных к оси самой гантели. [16]

В рассмотренном частном случае поля скоростей твердого тела вихрь скорости есть вектор, одинаковый для всех точек тела в данный момент времени, в общем же случае любого скоростного поля этот вектор будет изменяться от точки к точке. [17]

Отправляясь от рассмотренных частных случаев, нетрудно установить следующие свойства общих дробно-линейных преобразований. [18]

Полученная в рассмотренном частном случае концентрация ch, известная как квазистационарная, широко используется в химической кинетике. [19]

Отметим, что рассмотренный частный случай ( высокие частоты, настроенная нагрузка) практически весьма важен, так как здесь величина / С / может быть небольшой и ее расчет определяет целесообразность использования выбранных типов транзисторов. [20]

Пользуясь формулами для рассмотренных частных случаев, можно определить погрешность косвенного измерения по составляющим погрешностям прямых измерений величин, с которыми искомый результат косвенного измерения связан функциональной зависимостью в виде любой комбинации алгебраических действий. [21]

Не только в рассмотренных частных случаях, но и в самом общем случае можно было бы убедиться, что при переходе к системе К, движущейся с любой постоянной скоростью v относительно системы К ( а не со скоростью v u, как в рассмотренном простейшем случае), выражение (22.55) остается инвариантным. Поэтому можно ожидать, что именно оно выражает закон движения. Но, для того чтобы решить вопрос, действительно ли это есть закон движения, его нужно подвергнуть проверке на опыте. [22]

Совершенно очевидно, что рассмотренный частный случай не соответствует действительности, так как незатухающих, продолжающихся бесконечно долго колебаний в природе не существует. [23]

Таким образом, в рассмотренном частном случае неравенство (3.79) справедливо. [24]

Таким образом, в рассмотренном частном случае о характеристических числах требуется знать только то, что они вещественны и положительны, и располагать численным значением наибольшего из них. [25]

Как видно, в рассмотренных частных случаях запись критериев подобия упрощается, но они по-прежнему остаются безразмерными числами. [26]

Итак, в обоих рассмотренных частных случаях поляризационные кривые имеют форму волны. [27]

Таким образом, из трех рассмотренных частных случаев последний случай дает наиболее реалистичные результаты относительно-разностей нормальных напряжений. Однако в этом случае вязкость оказывается не зависящей от скорости сдвига. При этом получается, что ( i) вязкость зависит от скорости сдвига, ( и) разность первых нормальных напряжений положительна и ее коэффициент зависит от скорости сдвига и ( ш) отрицательная разность вторых нормальных напряжений по модулю меньше, чем разность первых. Все три указанные особенности обычно характерны для полимерных веществ. [28]

Траектория движения электрона в электрическом и магнитном полях. [29]

Этот случай может быть приведен к рассмотренным частным случаям путем разложения вектора скорости V на две составляющие: параллельную Vt и перпендикулярную V2 направлению магнитного поля. [30]

Страницы: 1 2 3 4