Плоский случай

Cтраница 2

В плоском случае определение односвязной области сохраняется. Обратим внимание, что плоскость ( двумерное пространство), из которой выкинута точка, не есть односвязная область. [16]

В плоском случае в отличие от сферического и цилиндрического, кроме задачи о сжатии газа поршнем, возможны также задачи о выдвигании поршня из газа. [17]

В плоском случае ( v - 0) решение уравнения (3.9) имеет вид х1 const, и экстремалями будут прямые. [18]

В плоском случае ( рис. 4) точка слияния кривых 1 и 3, соответствующая условию УЗ / ХЗ tgai, также обозначена светлым кружком. [19]

В плоском случае массовая скорость газа перед фронтом пламени постоянна и совпадает со скоростью на фронте УВ. Различие в получаемых значениях и % лежит в пределах точности указанных соотношений. [20]

В плоском случае можно также ввести время отражения У В от стенки, у которой возбуждается детонация. [21]

В плоском случае вектор Е лежит в плоскости ху и зависит только от этих двух координат. [22]

В плоском случае внешняя задача Неймана сводится к внутренней задаче Неймана преобразованием инверсии. [23]

В плоском случае оно имеет тот же вид. [24]

В плоском случае Iv ( До, М, ) 1 ( м, ) при г RQ и л 0; Iv ( Лдг, Д, г /) / ( / i z /) при г RN и JJL 0, где RQ и RN - координаты начала и конца рассматриваемого слоя; / и / - известные функции, характеризующие излучение, падающее на слой слева и справа. [25]

В плоском случае W является функцией лишь от т ди / да, относительного удлинения в направлении распространения - волны. В сферическом случае это удлинение равно ( д / дг) ( R - г) ф - 1 и W является функцией от этого удлинения и 6 - 1, относительного удлинения в кольцевом направлении. В обоих случаях характеристические скорости выражаются через вторую производную от W по относительному удлинению в направлении распространения волны. [26]

О Рассмотрим плоский случай. Заметим, что в силу свойств непрерывных функций образ G компакта G при непрерывном и взаимно однозначном отображении F является компактом, а в силу свойств 1, 2 отображения F граница компакта G является кусочно гладкой кривой. Так как кусочно гладкая кривая имеет меру нуль, то компакт G измерим. Оба интеграла в формуле ( 4) существуют как интегралы от функций, непрерывных на компактах. [27]

Хьюджес для плоского случая получали экспериментальные кривые, образованные концами векторов k n и k n в относительных координатах. [28]

Однако в плоском случае возможно ее прямое решение. [29]

Зависимость безразмерной эффективной проницаемости области с застойными зонами v от параметра р при различных коэффициентах вариации проницаемости. [30]

Страницы: 1 2 3 4