Бензино-воздушная смесь

Cтраница 1

Бензино-воздушная смесь, поступающая в двигатель в ходе всасывания, судя по опытам в трубах, не образует при воспламенении искрой ударной и детонационной волны. В этом смысле она недетонационно способна. Но нагревание от сжатия смеси поршнем и от последующего под-жатия последней части заряда ва счет энергии, выделяющейся при сгорании, приводит к глубокому изменению химич. [1]

Сгорание бензино-воздушных смесей в двигателях представляет собой крайне сложную совокупность физико-химических процессов, развивающихся в условиях быстро изменяющихся температур, давлений и концентраций реагирующих веществ. Начинается процесс с воспламенения рабочей смеси электрической искрой. Небольшой очаг сгорания, возникающий между электродами свечи, постепенно превращается в развитый фронт турбулентного пламени. С увеличением турбулизации смеси скорость сгорания растет, фронт пламени продвигается по камере сгорания. В завершающей стадии скорость сгорания замедляется, фронт пламени приближается к стенкам камеры сгорания и смесь догорает в пристеночных слоях. [2]

Схема индикатора взрыва. [3]

Скорость распространения пламени идеальных бензино-воздушных смесей составляет, например, около 2 14 м / сек. Время, необходимое для достижения критического давления, пропорционально корню кубическому из объема сосуда. [4]

В цилиндре двигателя внутреннего сгорания бензино-воздушная смесь вначале сжимается и при некотором верхнем положении поршня воспламеняется. При нормальной работе мотора смесь выгорает по направлению от зажигающей ее искры с измеримой скоростью - примерно 20 - 25 л1 / сек. Возникающее при этом повышение давления превращается в механическую работу мотора. При стуке двигателя смесь сгорает со скоростью, приблизительно в сто раз большей, и поэтому выгорает преждевременно. Поэтому в цилиндре на короткий промежуток времени возникает чрезмерно высокое давление. Слышится известный резкий стук, мотор выходит из режима и мощность его снижается. [5]

Зависимость соотношения мольных долей ( парциальных давлений отдельных компонентов продуктов сгорания высокосернистых мазутов от температуры при а 0 8. [6]

Графики рис. 1.4 построены для бензино-воздушной смеси при 100 С. Применительно к - мазутам степень диссоциации будет еще выше, так как подогрев воздуха при их сжигании составляет - 300 С, а содержание СО2 в продуктах сгорания больше. [7]

Необходимо помнить, что горение бензино-воздушных смесей в закрытых резервуарах является взрывным горением. При взрыве бензино-воздушных смесей давление в резервуарах по сравнению с начальным возрастает в 8 - 10 раз и может достигать величины 1 0 МПа ( 10 кгс / см2), если первоначальное давление смеси было атмосферным. [8]

Масштабы возможных разрушений при взрыве бензино-воздушных смесей в резервуарах зависят от многих факторов, основными из которых являются концентрация паров бензина в смеси с воздухом и объем парового пространства резервуара. [9]

Известно, что при ходе всасывания бензино-воздушная смесь засасывается поршнем из карбюратора в цилиндр. При ходе сжатия поршень сжимает эту смесь, и к концу хода она воспламеняется от искры в непосредственной близости к зажигательной свече. При этом газ расширяется и фронт горения перемещается по смеси. Возникающее давление передается через поршень коленчатому валу. [10]

Установлено, что скорость распространения пламени идеальных бензино-воздушных смесей составляет около 2 14 м / сек. Чем больше сосуд, тем больше времени требуется для достижения критического давления; давление пропорционально корню кубическому из объема сосуда. Величина конечного давления зависит от начального давления в сосуде, в котором происходит взрыв. При взрыве идеальной гексано-воздушной смеси с начальным давлением I кГ / сн развивается максимальное давление около 7 7 Т / от. Кубический закон справедлив для сосудов с небольшим отношением длины к диаметру, в которых воспламенение происходят в одной точке. Бели воспламенение начинается в нескольких точках, то на ранней стадии взрыва закон увеличения давления изменяется, например, для двух источников воспламенения, достаточно удаленных друг от друга и расположенных в одном сосуде; скорость увеличения давления будет приблизительно вдвое больше, чем для одного источника, пока оба пламени не соединятся После этого скорость нарастания давления уменьшится и будет следовать обычному кубическому закону. В длинных трубах или каналах, в которых отношение длины к диаметру достигает 30: 1, воспламенение взрывчатой смеси вызывает рост давления со скоростью, отклоняющейся от кубического закона. Возможность взрывного разложения, например, ацетилена возрастает пропорционально сухости, температуре, чистоте и давленгj газа. [11]

В этой же работе показано, что пламя бензино-воздушной смеси гасится с помощью двух латунных сеток с размером ячеек 0 5 мм, установленных на расстоянии 2 мм друг от друга. Для гашения пламени бензино-воз-душных смесей могут быть также использованы кассетные и сетчатые огнепреградители. [12]

Кривые стабилизации пламени метано-воздушной струей различного состава. d 0 6 мм, р 3 1 ати. [13]

Наблюдаемое некоторое расхождение при совмещении кривых в области бедных бензино-воздушных смесей, особенно при значениях а 0 4, объясняется тем, что в этих условиях протекает чисто диффузионный процесс стабилизации пламени. Однако даже при совмещении максимума кривых стабилизации пламени а 0 9 абсолютные значения срывных скоростей оказываются несколько различными. Это объясняется тем, что в результате процессов массообмена в застойной зоне происходит перераспределение состава реагентов, в результате которого увеличивается содержание N2 в продуктах сгорания по сравнению с расчетными величинами и поэтому процесс горения протекает при более низких температурах. Такого рода явления были установлены нами при стабилизации пламени телами плохо обтекаемой формы путем сопоставления анализа газов в зоне циркуляции и в основном потоке. [14]

На той же установке Л. С. Козаченко проведены опыты с бензино-воздушными смесями. [15]

Страницы: 1 2 3 4