Бесконечно малое смещение

Cтраница 1

Бесконечно малое смещение flS равно разности рсйиус-беипороб в начальный и конечный момент времени. [1]

Бесконечно малое смещение вектора ds равно х dx у dy zdz. Таким образом, если мы отождествим Е с - Vq, то уравнения ( 13) и ( 14) окажутся одинаковыми. [2]

Назовем бесконечно малое смещение какой-либо системы материальных точек составленным из нескольких бесконечно малых смещений системы, если изменение координат каждой точки равно сумме изменений координат соответственных слагающих смещений. Это определение относится к ортогональной системе координат, которую нужно ввести; но формулы преобразования ортогональной системы координат, которые мы уже неоднократно употребляли, показывают, что смещение, которое можно считать составленным из нескольких других, является таким же относительно любой другой системы координат. Они показывают также, что два смещения точки складываются как две силы, действующие на точку, а именно, согласно теореме о параллелограмме. [3]

Рассмотрим бесконечно малое смещение материальной точки вдоль траектории. [4]

Пусть поверхность раздела подвергается бесконечно малому смещению. [5]

Трехмерный элемент длины представляет собой бесконечно малое смещение в пространстве. [6]

По определениям работы и составного бесконечно малого смещения работа сил, действующих на систему материальных точек при каком-то бесконечно малом смещении системы, которое может рассматриваться как состоящее из нескольких, равна сумме работ тех же сил на слагающих смещениях. [7]

Функция) ( х) описывает бесконечно малое смещение начальной гиперповерхности, и первый член в правой части уравнения (81.14) показывает, как это смещение влияет на координаты va вне гиперповерхности. Член xa ( p) описывает изменение координат на начальной гиперповерхности. [8]

Спактры пропускания ( а йот - лее правильно использовать в. [9]

Силовая постоянная определяет упругость связи при бесконечно малых смещениях; таким образом, соответствующая сила связи между двумя атомами относится к равновесной конфигурации. Другой параметр связи, энергия диссоциации D, не относится к минимуму потенциальной энергии системы. Однако в общем случае, чем больше силовая постоянная связи, тем выше ее энергия диссоциации; для некоторых молекул, например галогенво-дородов, зависимость / от D является линейной. [10]

Правило 1 следует из того, что бесконечно малое смещение устраняет исходную точечную группу, и Q должна становиться симметричной для сохранения непрерывности. В табл. 5 представлен список конечных геометрий для различных начальных геометрий и электронных состояний. [11]

Соотношение (1.2.1) описывает для абсолютно твердого тела бесконечно малое смещение точки относительно соседней точки. [12]

При бесконечно малом каноническом преобразовании точки фазового пространства получают бесконечно малые смещения. Формулы такого преобразования могут быть записаны в явном виде. [13]

Подразумевается, что элементы dSftiTto и dflk построены по бесконечно малым смещениям dxl, dx 1, dx 1 таким же образом, как они были оп. [14]

Подразумевается, что элементы dShlm и dflk построены по бесконечно малым смещениям dxl, dxH, dx 1 таким же образом, как они были определены в § 6, каков бы ни был геометрический смысл координат хг. [15]

Страницы: 1 2 3 4