Вид - интегральное уравнение
Cтраница 1
Вид найденных интегральных уравнений с запаздыванием (9.80) и (9.81) близок к уравнениям Годфри, с помощью которых в лекции 4 первого тома было показано, что при некоторых допущениях динамика электронного потока со сверхкритическим током может быть качественно подобна динамике такой эталонной модели нелинейной теории колебаний как логистическое отображение. Поэтому можно ожидать, что нелинейная динамика электронного потока в диодном промежутке с плотностью ионного фона, не сильно отличающейся от величины п - 1 0, будет демонстрировать похожее поведение. [1]
Задачи, которые обычно формулируются в виде интегральных уравнений или парных интегральных уравнений; эти формулировки можно свести к интегральным уравнениям более удобного вида, например к уравнениям Фредгольма второго рода. Такого рода примеры даны в этой книге ( задачи 6.5 и 6.8), однако их можно отнести и к группе 1 и решать методами, изложенными в гл. V, что, по нашему мнению, более удобно ( ср. [2]
Используя полученный результат, представить уравнение Шредингера в виде интегрального уравнения, решения которого описывают процесс отражения и прохождения частиц с импульсом р в поле U ( x), удовлетворяющем условиям: U ( x) - Q при Х - - оо. [3]
Рассмотрим теперь формулировку задачи ( 3) в виде интегрального уравнения. [4]
В заключение перечислим еще некоторые некорректные задачи, формулируемые в виде интегральных уравнений первого рода с постоянными пределами. [5]
Это дает для определения со ( f) соотношение в виде интегрального уравнения Фредгольма второго рода. Затем используется разложение со ( t) в комплексный ряд Фурье, и интегральное уравнение сводится к бесконечной системе линейных алгебраических уравнений. [6]
Сверхзвуковые режимы в задачах Бс уже качественно отличаются от статических задач как по видам интегральных уравнений, так и по особенностям решений. [7]
Трудность непосредственной реализации уравнения (6.4) заключается в том, что его нельзя представить в виде интегрального уравнения и, следовательно, свести процедуру приближен. [8]
Трудность непосредственной реализации уравнения (6.4) заключается в том, что его нельзя представить в виде интегрального уравнения и, следовательно, свести процедуру приближенного решения к кубатурам. [9]
Уравнения весьма разнообразны, но их объединяет то, что краевая задача формулируется в виде интегральных уравнений относительно источников поля, распределенных в ограниченном пространстве: ферромагнитных деталей, проводников с током, границ исследуемой области. Математическая основа метода - теория потенциала, дающая однозначную трактовку краевой задачи в интегральной и дифференциальной постановках. Так как уравнения строятся относительно источников, а не искомых параметров поля, то расчет выполняется в два этапа: сначала определяем источники, а затем интересующие нас параметры поля. [10]
В этом параграфе мы рассмотрим несколько формулировок задачи Зоммерфельда ( о дифракции на полуплоскости) в виде интегрального уравнения. [11]
Условие в форме дифференциального уравнения ( строка 4 табл. 11 2) может быть записано в виде интегрального уравнения. [12]
В предлагаемом методе определения начальных условий р ( х, 0) / ( л:) используются аналитические зависимости в виде интегральных уравнений Фредгольма, составленные по данным диспетчерских измерений. Такие задачи, как известно, относятся к классу обратных. Характерной особенностью их является то, что они некорректны. Некорректность в данном случае состоит в том, что с - удалением от точек измерений и приближением к границе погрешность е определяемого давления увеличивается и может превзойти его. [13]
 |
График для определения Ск ( ю в зависимости от со С при различных т. [14] |
Си п, достаточно это учесть при задании полосы прозрачности измерительного тракта, в то время как при использовании временного метода приходится усложнять вид интегрального уравнения. Величина п задается при расчете. [15]
Страницы: 1 2 3