Cтраница 2
В работе [309] оценивается энергетическая поправка, обусловленная сокращенным видом гамильтониана (8.33) на основе теории возмущений второго порядка Бриллюэиа - Вигнера. [16]
В табл. 10.2 и 10.3 содержатся подробные данные о виде гамильтониана, волновой функции, матричных элементов и областях использования каждого варианта метода МО ЛКАО. [17]
В высших порядках по е неподвижная точка Ж не имеет вида гамильтониана Гинзбурга-Ландау. [18]
Кроме того, в число аргументов функции Q входят величины Ь, характеризующие вид гамильтониана. [19]
Нелинейная динамика заряженных частиц в потенциальных колебаниях, как известно, описывается гамильтонианом, имеющим вид гамильтониана нелинейного маятника. [20]
Ее значение произвольно, поскольку она введена только для того, чтобы привести гамильтониан взаимодействия к виду гамильтониана Джейнса-Каммингса - Пауля. [21]
Этот вид гамильтониана не связан с определенным сортом частиц. [22]
Таким образом, как показывает теория, упорядочение ориентации спинов ( магнитных моментов) атомов в магнитном кристалле обусловлено обменным взаимодействием, которое описывается гайзенберговским обменным гамильтонианом. Из вида гамильтониана следует, что если знак обменного интеграла отрицателен, как в атоме водорода, то более энергетически выгодным оказывается состояние, в котором спины соседних атомов антипараллельны. Такое состояние соответствует антиферромагнитному упорядочению. В случае положительного знака обменного интеграла будет иметь место ферромагнитное упорядочение, когда спины всех атомов направлены параллельно. [23]
В дальнейшем мы будем считать обменное взаимодействие короткодействующим, сохраняя в сумме только слагаемые, соответствующие парам ближайших соседей. Из вида гамильтониана (6.7) следует, что при положительном значении параметра J основное состояние ферромагнитно. [24]
Преобразованию ренорм-группы соответствует увеличение пространственного масштаба. При этом вид гамильтониана (1.60) остается инвариантным, но происходит перенормировка его параметров. [25]
В основе его лежит предположение относительно вида блочного гамильтониана. [26]
Интегрирование ведется по объему Гдг 5-пространства. Чтобы получить систему уравнений для частичных функций распределения нужно конкретизировать вид гамильтониана системы. [27]
Реальный кристалл имеет анизотропные упругие свойства. При учете этого обстоятельства интегрирование по флуктуациям смещений приводит к изменению вида первоначального гамильтониана (4.1) - появляется зависимость взаимодействия от углов. В анизотропном случае к неустойчивости упруго изотропного тела добавляется еще один тип неустойчивости, связанный с изменением типа взаимодействия. [28]
Оператор Лиувилля - чисто динамическая величина, явная форма которой целиком зависит от вида гамильтониана рассматриваемой системы. [29]
Часть рассматриваемого гамильтониана 36 состоит из зависящих от углов членов (5.4) и содержит зависящие от времени операторы в гейзенберговском представлении, временная зависимость которых определяется видом гамильтониана решетки. Поскольку жидкая решетка имеет очень большое число степеней свободы и для такой системы спинов и решетки строгое квантовомеханическое решение задачи является чрезвычайно сложным, мы рассмотрим ту же задачу в более простой постановке, исходя из предположения, что з % ч ( г) представляет собой случайную функцию времени. [30]