Лучшее согласие

Cтраница 1

Лучшее согласие с экспериментом может быть получено, предполагая, что сумма триплетной и синглетной изотопических амплитуд мала. Однако реакция зарядового обмена в ядрах для - мезонов с энергией, меньше или порядка 50 Мэв, является затрудненным процессом. Объяснением этого является то, что при зарядовом обмене нейтрон должен переходить в протон, но поскольку все протонные состояния в ядре заняты, то получающийся протон должен или перейти на возбужденный ядерный уровень, или в непрерывный спектр. В ядрах для я-мезонов с энергией 50 Мае эффективное сечение зарядового обмена на один нуклон в 5 - 10 раз меньше, чем эффективное сечение зарядового обмена на свободном нуклоне. В результате этого ядерные нейтроны практически не участвуют в рассеянии К - мезонов. [1]

Лучшее согласие с опытом дают величины коэффициентов теплоотдачи, вычисленные по формулам, полученным на основе приложения теории подобия к теплообмену при конденсации паров. [2]

Лучшее согласие с опытом получается, если в основу расчета п положить другое, намного больпгее значение рефракции кремния Cflfl) si 3.0, которое является, по нашему мнению, характерным для кремния, взаимодействующего с кислородом, и которое выводится из данных дисперсии в видимой области спектра. [3]

Вновь лучшее согласие расчета с экспериментом получается при использовании метода ЛП. [4]

Лучшего согласия трудно было ожидать, учитывая ненадежность в оценке абсолютных поверхностей эмульсионных микрокристаллов. [5]

Лучшего согласия с экспериментом трудно ожидать. [6]

Гораздо лучшего согласия с теорией Сен-Венана удалось достигнуть Рамзауэру ( С. [7]

Для лучшего согласия с опытом правую часть следует умножить на поправочный коэфициент 1 3 - 1 5, в зависимости от рода газа. [8]

Однако несколько лучшее согласие с / Эксп ( г) достигнуто для первой модели. [9]

По-видимому, еще лучшее согласие с экспериментом и большее постоянство параметров как ф-ций А следует ожидать для О. Рассчитанная с параметрами ( 15) длина свободного пробега а-частиц в ядро Аи Ла 2 10 - 13 см, что в 10 раз превышает длину свободного пробега нуклона с Е - 10 Мэв в черном ядре. [10]

Зависимость предела текучести композиций от параметров Орована.| Зависимость предела текучести. [11]

Как видно, лучшее согласие с теоретической зависимостью Орована наблюдается у композиций на основе никеля. Экспериментальные значения для Си - SiO лежат несколько ниже расчетных, при этом различие возрастает с увеличением уровня напряжений течения. Эту ситуацию можно объяснить на основе температурной зависимости напряжения течения, согласно которой в данной композиции при 300 К возможны процессы динамического возврата. Действительно, при повышении температуры испытания различие между экспериментальными и расчетными данными увеличивается. [12]

Коэффициенты треиия для целлюлозных мембран. [13]

Дополненная теория дает лучшее согласие с опытом. [14]

В подбираются для лучшего согласия с экспериментальными данными. [15]

Страницы: 1 2 3 4