Лучшее согласие

Cтраница 2

Однако для низких температур лучшее согласие с экспериментом дает температурная зависимость намагниченности, полученная из теории спиновых воли Блоха ( закон трех вторых): Мв - - М0 ( 1 - f - а Т3 / 2), где а - числовая константа. [16]

Некоторые авторы для получения лучшего согласия с опытом пользуются эмпирическими видоизменениями уравнения Лэнгмюра. [17]

Некоторые авторы для получения лучшего согласия с опытом пользуются эмпирическими видоизменениями уравнения Лэнгмю. [18]

Эти данные оказываются в лучшем согласии с пред-йоложением о линейном изменении числа квазичастиц с полем, но в то же время они не достаточно убедительны. [19]

Теперь они находятся в гораздо лучшем согласии друг с другом. Кроме того, коэффициенты стали существенно меньше, а это значит, что не будет столь большого, как прежде, взаимного уничтожения слагаемых при вычислении квадратичного многочлена. [20]

Зависимость Va и И от энергии нуклона в модели с поверхностным поглощением и размытым краем ( V - потенциал Вудса-Саксона, W - гауссова кривая.| Зависимость спин-орби-тачьного потенциала от энергии нуклона. Верхняя кривая - действительная часть потенциала. [21]

При больших энергиях налетающих нуклонов лучшее согласие с экспериментом достигается, по-видимому, в О. [22]

Как показал О. Б. Птицын [33], лучшее согласие теории с опытом получается, если при расчете электростатической энергии заряженного клубка Eei принять во внимание реальное распределение противоионов внутри этого клубка, а также реальную функцию распределения Wo ( h) с учетом взаимодействий дальнего порядка. [23]

Как показал О. Б. Птицын [33], лучшее согласие теории с опытом получается, если при расчете электростатической энергии заряженного клубка Eei принять во внимание реальное распределение противоионов внутри этого клубка, а также реальную функцию распределения W0 ( h) с учетом взаимодействий дальнего порядка. [24]

Значение энергии Е0 выбирают для лучшего согласия результатов расчета и эксперимента. Проведен [10] подробный расчет потерь энергии на ионизацию и расчет пробега протонов начальной энергии до 10 Гэв для А1, Be, Cu, Pb и воздуха. [25]

Новое значение т находится в лучшем согласии с опытными данными. Как показал А. И. Губанов, согласие теории с опытом улучшается, если принять во внимание уменьшение поверхностной энергии w с температурой, обусловленное тепловым расширением тела. [26]

Баррер пришел к заключению, что лучшее согласие с опытом дает формула Кирквуда. Не надо забывать, однако, что принятая для г0 величина 3 7А может быть слишком высока, делая вычисленные величины ср слишком малыми, и что пренебрежение квадруполь-ди-польным членом также делает р слишком низким. Возможно, что более точное вычисление дало бы лучшее согласие с формулой Лондона. Во всяком случае рассмотренные вычисления являются еще слишком неточными, чтобы можно было определенно решить, какой из трех методов дает лучшее соответствие с опытом. [27]

Хотя уравнение Ван-дер - Ваальса дает лучшее согласие теории с результатами эксперимента, точность расчетов, выполненных на его основе, обычно оказывается недостаточной для решения практических задач на уровне требований современной техники. Поэтому в практике приходится использовать уравнения состояния реального газа еще более сложного вида. Уравнение же Ван-дер - Ваальса интересно тем, что дает качественное объяснение основных отличий в поведении реального газа от идеального. [28]

Структура А для соединения 4 дает гораздо лучшее согласие между вычисленным [36] и наблюдаемым УФ-спектром и, следовательно, является предпочтительной. [29]

Таким образом, закон Стефана дает значительно лучшее согласие с опытом, чем закон Ньютона. Тем не менее в тех случаях, где не требуется очень большая точность, формула Ньютона предпочтительнее ввиду ее про стоты. [30]

Страницы: 1 2 3 4