Cтраница 2
Последовательность энергетических уровней нуклонов в ядре определяется явным видом зависимости потенциальной энергии от расстояния до центра ядра. [16]
Для сравнения с известными ранее результатами нужно знать явный вид зависимости параметра экранирования от покрытия. [17]
После этого определение профиля средней скорости требует лишь задания явного вида зависимости длины / от координат. Поскольку при течении около бесконечной плоской стенки, характеризуемом постоянным значением т, в области за пределами вязкого подслоя не существует никакого масштаба длины, всякая величина размерности длины должна быть здесь пропорциональной расстоянию от стенки. [18]
Приведенные нами выводы из континуальной модели Миклея не позволили установить теоретически явный вид зависимостей N / о ( Ar, Re), Rem F ( Ar) и N ax f ( Ar), но облегчают их эмпирический подбор. В каждом из этих трех случаев становится ясной связь, между какими параметрами надо искать. Особенно это упрощает дело при эмпирическом установлении зависимостей ( II 1.29) и (III.30) от одной лишь переменной - критерия Архимеда. [19]
Особенностью нелинейного преобразования с обратной связью является невозможность получения в явном виде зависимости между входным и выходным сигналами. [20]
Однако, чтобы вывести из него уравнение состояния, необходимо найти явный вид зависимости функции F ( T, V) от ее аргументов. [21]
В работе [12] проведено интегрирование уравнений (3.18) и (3.19) и получены в явном виде зависимости W и А - от времени. Однако при обработке термогравиметрических данных, когда в одном и том же эксперименте получают зависимость изменения массы ( ТГА) и скорости потери массы ( ДГА) от времени, уравнения (3.18) и (3.19) могут быть использованы в приведенной здесь форме для расчета констант скорости и других параметров, характеризующих механизм деструкции ( см. гл. [22]
Статистическую сумму Q в принципе можно вычислить по формуле (2.1.4), если известен явный вид зависимости энергии Е от обобщенных координат q макросистемы. [23]
Изучение термодинамических свойств какой-либо фазы сплава сводится в общем случае к определению в явном виде зависимости удобной для практического применения характеристической функции фазы от соответствующих ей переменных состояния. Обычно эту задачу считают решенной, если изучена относительная энергия Гиббса & С ( Р Т х), а в конденсированных фазах часто ограничиваются исследованием только изобарных сечений, AG ( 7), при давлениях, близких к атмосферному, поскольку свойства таких фаз, как правило, не чувствуют изменений давления в пределах нескольких атмосфер. Этой термодинамической информации бывает достаточно для большинства расчетов, связанных с участием фазы в различных равновесных процессах. [24]
Это является основным условием упрощения выкладок, так как исключает необходимость получения в явном виде зависимостей между К и его функциями. При численных расчетах следует учитывать, что функции т ( А), я ( К), е ( Х) в области малых скоростей и функции q ( A), z ( A), f ( k) при околозвуковых скоростях очень мало изменяются с изменением величины Я. Поэтому в указанных областях незначительная погрешность в значении функций может привести к большой ошибке при вычислении приведенной скорости К. Если это по каким-либо причинам невозможно, то надо вести все предварительные подсчеты с высокой степенью точности. Понятно, что в этих областях не рекомендуется определять К по указанным функциям с помощью графиков. [25]
Как видно, в отличие от случая полностью ионизованной плазмы, мы не можем сразу выделить в явном виде зависимости характерных масштабов от температуры и плотности. [26]
Если известно уравнение состояния р p ( V, Т), то ( 39) позволяет найти явный вид зависимости внутренней энергии от объема. Например, для идеального газа pV RT, ( dp / dT) v R / V р / Т, и ( dU / dV) T 0: внутренняя энергия идеального газа не зависит от объема. [27]
Более прост широко используемый в настоящее время феноменологический подход, в рамках которого для описания поведения наблюдаемых величин не требуется находить явный вид зависимости обобщенных координат от времени. Другими словами, феноменологическое описание поведения макросистемы не базируется, строго говоря, на информации о поведении каждого из элементов макросистемы. Вместо этого для нахождения закономерностей изменения неизвестных наблюдаемых величин в пространстве и во времени используются общие физические законы ( такие, например, как законы сохранения массы, энергии, количества движения, законы феноменологической термодинамики) в сочетании с соотношениями между наблюдаемыми величинами, полученными в результате обработки экспериментальных данных. Этот способ получения соотношений между наблюдаемыми величинами применяется в тех случаях, когда нахождение таких соотношений на основе экспериментальных данных затруднено. [28]
Например, формула (1.4.31) для свободной энергии F термодинамического потенциала закрытой макросистемы позволяет не только выявить аргументы Т, V, а, функции F, но и определить явный вид зависимости F от этих аргументов. [29]
Так, используя явный вид зависимости функции f ( r, и, т) от скорости, можно по формуле (6.6.1) вычислить скорость / поглощения целевого компонента в слое и найти явный вид зависимости / от гидродинамических параметров. В свою очередь явное выражение для / позволяет рассчитать профиль концентрации целевого компонента по высоте слоя. [30]