Cтраница 2
О соотношениях неопределенности Гейзенберга написано много, и мы сознательно переупрощаем их изложение. [16]
Следовательно, соотношения неопределенностей Гейзенберга (46.8) ( это неудачное название для указанных соотношений общепринято) характеризуют не границы возможностей познания человеком свойств мельчайших частиц вещества, но отражают объективно особенности их природы, обусловленные корпускулярно-волновой двойственностью. [17]
Итак, соотношения неопределенностей Гейзенберга указывают предел точности для одновременного измерения координаты и соответствующей ей проекции импульса. За этой границей указание точного положения вместе с заданием точного импульса теряет смысл, так как микрочастица по своей природе обеими точно заданными в одном и том же состоянии характеристиками не обладает. [18]
Следовательно, соотношения неопределенностей Гейзенберга (46.8) ( это неудачное название для указанных соотношений общепринято) характеризуют не границы возможностей познания человеком свойств мельчайших частиц вещества, но отражают объективно особенности их природы, обусловленные корпускулярно-волновой двойственностью. [19]
Оно называется соотношением неопределенностей Гейзенберга. [20]
Это и есть соотношение неопределенностей Гейзенберга. [21]
Наряду с этим соотношения неопределенности Гейзенберга показывают, что чем в большей степени обнаруживается один из аспектов частицы, тем более теряется второй аспект. Этим объясняется то, что волновая механика дает возможность одновременно использовать два, казалось бы, противоречащих друг другу понятия - плоской однородной бесконечно протяженной волны и локализованной корпускулы. Именно поэтому эти два столь различных образа никогда не вступают в противоречие между собой; один из аспектов всегда ослабевает, когда усиливается другой. Здесь проявляется очень интересная особенность представлений современной микрофизики. Данное обстоятельство Бор выразил словами: Волна и частица - это ( взаимно) дополнительные аспекты реальности. Каждый раз, когда поведение частицы может быть охарактеризовано распространением плоской монохроматической волны, ее корпускулярный аспект пропадает, а каждый раз, когда это поведение характеризуется перемещением корпускулы, локализованной в пространстве, пропадает ее волновой аспект. [22]
Эта формула выражает соотношение неопределенностей Гейзенберга, которое считается фундаментальным законом природы. [23]
Это второе из соотношений неопределенности Гейзенберга, являющееся совершенно общим. [24]
Эти неравенства называются соотношениями неопределенности Гейзенберга. Они представляют собой именно то ограничение применимости к микрочастицам классических понятий, о котором говорилось в начале этого параграфа. В самом деле, для макроскопической частицы, как уже было сказано, характерна возможность точно определить в каждый момент времени положение и импульс. Соотношение (148.1) показывает, что такое описание состояния теряет смысл для частицы микроскопической. [25]
Это одно из так называемых соотношений неопределенности Гейзенберга, которые будут рассмотрены более подробно в гл. [26]
Но это условие противоречит соотношению неопределенностей Гейзенберга ( 2) и потому не может быть выполнено. [27]
Это соотношение по форме напоминает соотношение неопределенностей Гейзенберга, существенно отличаясь от него тем, что А ( К) и А ( Р) имеют конечные значения при фиксированных Р и V соответственно ( см. также примечание на стр. [28]
Это и есть точная форма соотношения неопределенностей Гейзенберга. [29]
Формулы (70.4) - (70.6) называются соотношениями неопределенностей Гейзенберга по имени Вернера Гейзенберга, установившего эти соотношения в 1927 г. В этих формулах А, Дг / и Аг обозначают области координат вдоль осей х, у, г, в которых может быть обнаружена частица, которой соответствует некоторая волна де - Бройля. При этом проекции импульса частицы по осям заключены, соответственно, в пределах Држ, Дрв и Apz. Величины Ад; и Арж, Аг / и Дру, Дг и Apz, которые связаны соотношениями неопределенностей, не могут быть равны нулю одновременно. [30]