Дисперсионное соотношение

Cтраница 2

Дисперсионные соотношения для сложенных акустических мод, включая расщепления в центре и на краю мини - ЗБ, легко вычислить в так называемом упругом пределе, соответствующем области частот, в которой дисперсия составляющих объемных материалов может считаться линейной. Поэтому можно выразить смещение 5 R атомов в каждом слое в форме блоховской волны. [16]

Дисперсионные соотношения связывают между собой две реальные физические величины, описывающие разные стороны явления. Например, если обобщенная восприимчивость а является диэлектрической проницаемостью, то ее действительная часть - Re a - есть квадрат показателя преломления, а мнимая часть - Im a - пропорциональна коэффициенту затухания электромагнитной волны. [17]

Дисперсионные соотношения характерны не только для обобщенных восприимчивостей, описывающих свойства макроскопических систем. Они играют важную роль в ядерной физике и в физике элементарных частиц. Дисперсионные соотношения, по существу, встречаются практически в любом разделе физики. [18]

Дисперсионное соотношение, соответствующее частному случаю отсутствия фазовых переходов может быть получено из (4.2.9) при предельном переходе i1 / - оо. [19]

Дисперсионные соотношения позволяют в принципе определить вещественную часть амплитуды по мнимой ( в физической области), если отсутствует нефизический разрез или на нем известна абсорб-тивная часть из других соображении. [20]

Дисперсионные соотношения для рассеяния вперед п N - - я N были детально сравнены с опытом, что подтвердило справедливость их для этого процесса. Для пион-нуклонного рассеяния они подробно изложены в ряде книг И, 2, 11, 149 ], и мы не будем обсуждать этот хорошо изученный вопрос. [21]

Дисперсионные соотношения ( 30) - ( 32) были написаны для простейшего случая скалярных внешних частиц без учета изоспиновой или Sf / 3-симметрии. В изоспиново-симметричной теории амплитуда перехода 3, 4 Т 1, 2) должна быть разложена на изоспиновые амплитуды T7 ( s, /, и) ( см. § § 8.3 и 11.3), для каждой из которых можно написать дисперсионные соотношения. Динамика процесса 1 2 - 3 4 будет определяться только значением полного изо-спина, но не его проекции. Пороговые точки при этом могут зависеть от величины изоспина. Так как для каждого из перекрестных каналов можно ( и удобно) писать свое разложение по изоспиновым амплитудам, а область интегрирования в дисперсионных соотношениях покрывает два канала, то в дисперсионные соотношения войдут кроссинг-матрицы. [22]

Дисперсионное соотношение отсутствует, потому что мы располагаем лишь тремя граничными условиями. [23]

Поле зрения окулярного М. ( цена деления определяется объеит-мшфометром.| Схема действия оитич. компенсатора. [24]

Дисперсионные соотношения, строгое доказательство к-рых было получено для ряда физически интересных задач ( напр. При их выводе не используются к. [25]

Дисперсионное соотношение, соответствующее частному случаю отсутствия фазовых переходов может быть получено из (4.2.9) при предельном переходе - - оо. [26]

Дисперсионные соотношения в таком виде характерны для всех каналов NN-рассеяния. При z 0 и реальная, и мнимая части F ( z) могут быть определены экспериментально. [27]

Найденное дисперсионное соотношение получено в предположении, что фазовая скорость волны много меньше тепловой скорости электронов и много больше тепловой скорости ионов. [28]

Экспериментально дисперсионные соотношения (7.158) проверены в широком диапазоне энергий и оказались хорошо соблюдающимися. Попутно была определена константа связи сильных взаимодействий, для которой получилось. Опытное несоблюдение дисперсионных соотношений для яН - рассея-ния явилось бы прямым указанием на то, что какие-то основные принципы теории нарушаются и тем самым требуют пересмотра. [29]

Дисперсионное соотношение предыдущего параграфа было выведено при условии, что функция М ( со) квадратично интегрируема. Это условие выполнено не всегда. [30]

Страницы: 1 2 3 4