Cтраница 1
Перестановочные соотношения ( 21 4) при этом, разумеется, остаются неизменными. [1]
Перестановочное соотношение (5.1) является для последующего изложения основным. Теперь мы хотим последовательно поразмыслить о том, что можно делать с бператорами и чего делать нельзя. Как мы знаем, следует постоянно представлять себе, что операторы действуют в конце концов на некоторую волновую функцию. В качестве простого примера этого рассмотрим, линейную комбинацию двух волновых функций, а именно, волновой функции основного состояния гармонического осциллятора и волновой функции первого возбужденного состояния. [2]
Перестановочные соотношения ( 1) имеют такой же вид, как и для токов, составленных из полем свободных кварков, В квантовой хримодинамике ( КХД) УТО объясняется СВОЙСТВОМ асимптотической свободы, на малых расстояниях эфф. [3]
Перестановочные соотношения ( 51) отвечают на поставленный в начале параграфа вопрос, как именно не коммутируют квантовые динамические переменные. Их часто называют условиями квантования. [4]
Перестановочные соотношения ( 91), ( 92) имеют физически тот же смысл, что и соотношения в скобках Пуассона между компонентами импульса и момента, которые мы выписывали в классической механике. [5]
Перестановочные соотношения между матричными элементами матрицы монодромии, к-рая определяется так же, как и в классич. [6]
Перестановочные соотношения между операторами являются основой многих важных результатов, получаемых в квантовой механике. Например, если два оператора не коммутируют, то не существует набора функций, которые одновременно являются собственными функциями обоих операторов, и, следовательно, нельзя провести такой эксперимент, в котором можно точно измерить величины, соответствующие обоим операторам. [7]
Перестановочные соотношения, которые выполняются для /, р в квантовой механике, вызывают некоторые трудности. [8]
Перестановочные соотношения (21.4) при этом, разумеется, остаются неизменными. [9]
Перестановочное соотношение показывает, что в механике элементарных частиц величина произведения импульса pt на сопряженную координату qt зависит от порядка умножения. [10]
Перестановочные соотношения алгебры токов и зарядов Гелл-Манна нелинейны; тем самым они позволяют установить шкалу зарядов. Векторная константа взаимодействия GV определяется по лептонному распаду а - b 1, где 1 - лептоны. [11]
Аналогичным перестановочным соотношениям удовлетворяют и операторы § х, Sv, Sz, S2 общего спина системы. [12]
Эти перестановочные соотношения ( Борн и Иордан, 1925 г.) играют здесь роль квантовых условий теории Бора. Рассужде ния, оправдывающие введение перестановочных соотношений, и дальнейшее развитие матричной механики как формального аппарата мы для краткости опускаем. [13]
Используя перестановочные соотношения (6.11), выведем такую форму записи уравнений движения неголономных систем, из которой, в частности, получаются как уравнения в квазикоординатах Больцмана - Гамеля, так и уравнения в истинных координатах Воронца и Чаплыгина. [14]
Эти перестановочные соотношения сохраняются и в квантовой теории, где Р - унитарный оператор. [15]