Удельное сопротивление - образец
Cтраница 3
Зондгоймер считает, что по существу в проводниках наблюдается три широких класса явлений, в которых обнаруживается масштабный эффект, Во-первых, это наиболее простое проявление масштабного эффекта, заключающееся в возрастании удельного сопротивления образцов, представляющих собой очень тонкие проволочки или фольги ( ленточки), по сравнению со значением, которое оно имеет в массивном образце. [31]
Для сохранения высокого удельного сопротивления образцов можно поступить и другим образом: термообработанные образцы подвергнуть вторичной термообработке при 900 - 1000 в течение нескольких часов с быстрин охлаждением, что, как правило, приводит к резкому повышению удельного сопротивления образцов, снизившемуся после первой термообработки. [32]
 |
Принципиальная ( а и структурная ( б схемы метода движущегося зонда. [33] |
Помещение образца в электромагнитное поле, создаваемое высокочастотным контуром, содержащим емкость или индуктивность, или резонансным LC-конту-ром, вызовет изменение добротности контура ( добротность - это отношение реактивного сопротивления контура к его активному сопротивлению), коррелирующее с величиной удельного сопротивления образца. [34]
Так, например, удельное сопротивление образцов токопроводящей смеси, вулканизованных в прессе, значительно меньше, чем тех же образцов, вулканизованных острым паром. Большое влияние на удельное сопротивление образца оказывает количество вещества, вулканизуемого в определенной форме, поскольку растекание смеси в форме значительно увеличивает удельное сопротивление. При вулканизации в прессе удельное сопротивление значительно возрастает с увеличением давления на форму. [35]
Сущность метода состоит в том, что через образец с изотермическими торцами пропускают ток, вызывающий нагрев средней части образца. Нагрев контролируется по изменению удельного сопротивления образца и определяется его теплопроводностью. Преимущество методов, основанных на прогреве всего образца током - снижение влияния потерь на теплообмен с окружающей средой. [36]
Сущность метода состоит в том, что через образец с изотермическими торцами пропускают ток, вызывающий нагрев средней части образца. Нагрев контролируется по изменению удельного сопротивления образца и определяется его теплопроводностью. Преимущество методов, основанных на прогреве всего образца током, - снижение влияния потерь на теплообмен с окружающей средой. [37]
Установка для измерения физических и емкостных свойств образцов горных пород ( ИФЕС-1), разработанная во ВНИИГИСе, позволяет проводить измерения удельного электрического сопротивления образцов и растворов и скорости распространения акустических продольных волн в образцах горных пород. В установке ИФЕС-1 для определения удельного сопротивления образцов и растворов используется метод оценки сопротивления по отношению напряжений на образце и эталонном резисторе, включенных последовательно в общую цепь. [38]
Сернистый кадмий - полупроводник обычно га-типа. На рис. 25 - 9 приведена температурная зависимость удельного сопротивления образцов, полученных при нагревании серы в парах кадмия при температуре 900 С. С увеличением давления паров сопротивление, как правило, заметно уменьшается. [40]
Для более точного измерения удельного сопротивления применяют четырехзондовый метод, который лишен указанных недостатков. При этом не требуется знания площади поперечного сечения образца и можно измерять удельное сопротивление образцов любой формы. [41]
Зондгеймер считает, что по существу в проводниках наблюдается три широких класса явлений, в которых обнаруживается масштабный эффект. Во-первых, это наиболее простое проявление масштабного эффекта, заключающееся в возрастании удельного сопротивления образцов, представляющих собой очень тонкие проволочки или фольги ( ленточки), по сравнению со значением, которое оно имеет в массивном образце. [42]
Интерметаллические соединения InSb и GaAs в настоящее время, по-видимому, представляют наибольший практический интерес. Большинство полупроводниковых соединений этого типа по своим свойствам не очень сильно отличается друг от друга, поэтому рассматриваемые способы масс-спектрометричз-ского анализа могут быть применимы и к ним, если удельное сопротивление образцов при температурах, близких к комнатным, не превышает 100 ом-см. [43]
Известно, что некоторый полупроводник прозрачен для света с длиной волны меньше 1 1 мкм. Пусть тонкий образец освещается импульсами света с длиной волны 0 7 мкм. Во время освещения удельное сопротивление образца падает от своего нормального значения 26 Ом-см до 17 Ом - см. Через 10 мкс после выключения источника света удельное сопротивление равно 23 Ом - см. Определите ширину запрещенной зоны полупроводника и время жизни неосновных носителей. [44]
Возможность использования электропроводности в качестве мерила степени карбонизации кокса была исследована Копперсом и Иенкнером [51] с обнадеживающими результатами. Для этой работы они использовали элемент проводимости, в сущности, такой же, как и у Синкинсона [46], за исключением того, что не применялся одновременно эталонный элемент. Результаты, выраженные величинами удельного сопротивления образцов, колебались от 0 0403 до 0 1561 ом / см, причем более низкие величины соответствовали лучшим коксам. Было сделано заключение, что содержание золы в обычных пределах не имеет большого значения. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5