Произвольное напряженное состояние

Cтраница 1

Произвольное напряженное состояние в точке тела характеризуется тензором с компонентами от -, где i, / - 1, 2, 3 отвечают трем ортогональным направлениям. [1]

Доказать, что произвольное напряженное состояние тела, определяемое тензором напряжения зу, может быть представлено в виде суммы гидростатического сжатия и напряжения сдвига. [2]

В общем случае произвольного напряженного состояния работа деформации элементарного объема состоит из суммы произведений сил, действующих на его грани на путь, проходимый каждой гранью при соответствующей деформации. [3]

Шаровой тензор (1.45) выделяет из произвольного напряженного состояния равномерное всестороннее растяжение ( сжатие) во всех направлениях, при котором изменяется лишь объем данного элемента тела без изменения его формы; поэтому девиатор ( Ds) выражает такое состояние элемента, при котором изменяется форма элемента без изменения объема его. [4]

Более общую форму закона Гука для произвольного напряженного состояния называют обобщенным законом Гука. [5]

Обозначение напря-жений в общем случае. [6]

На рис. 2.1 изображен элемент материала в общем случае произвольного напряженного состояния. [7]

В настоящее время при выполнении расчетов конструкций на прочность, при произвольных напряженных состояниях, широко используются три теории прочности. [8]

В качестве критериев, определяющих условия начала текучести или начала разрушения при произвольном напряженном состоянии, используются обычно инвариантные ( относительно системы координат) характеристики тензора напряжений. Приведем необходимые в дальнейшем выражения. [9]

Термин поверхность текучести обобщает понятие предела текучести ( при простом растяжении) на произвольное напряженное состояние. Для идеально упруго-пластического материала, характеризуемого диаграммой деформирования, данной на рис. 2, поверхность текучести в ходе деформирования сохраняется неизменной. Конец вектора напряжений может находиться внутри поверхности текучести ( в упругой области), и в этом случае скорости пластической деформации равны нулю, или на поверхности текучести - тогда скорости пластической деформации могут быть отличны от нуля. Выйти за пределы поверхности текучести при идеальной пластичности он не может. [10]

Так как пирамидальное условие текучести выражается через главные напряжения, то его формулировка для произвольного напряженного состояния затруднительна. В работе [17] предложено обобщение условия текучести Треска на несжимаемые анизотропные тела. Запись этого условия в общем случае требует знания пределов текучести на растяжение и сжатие любого волокна, исходящего из рассматриваемой точки. Чтобы избежать этих трудностей, ограничимся рассмотрением ортотропных материалов и притом только случаем, когда главные оси тензора напряжений совпадают с главными осями анизотропии. [11]

Анализ рассматриваемой модели поликристалла показывает, что принцип Мазинга остается справедливым при пропорциональном нагружении для произвольного напряженного состояния. Действительно, нагружение поликристалла в данной модели связано лишь со значениями компонентов Е ц девиатора условной деформации. [12]

Рассмотренный в § 3.2 упрощенный вариант модели деформирования материала при одноосном нагружении нетрудно распространить на случай произвольного напряженного состояния и непропорционального нагружения. [13]

Работы [116, 117, 206] посвящены развитию методов вычислительной механики с целью прогнозирования упругопластического поведения слоистых материалов периодической структуры в произвольном напряженном состоянии. [14]

Определяющая роль сдвигов ( и потому - касательных, а не нормальных напряжений) в механизме пластической деформации была понята еще в прошлом веке: исторически первую иа известных гипотез о том, когда при произвольном напряженном состоянии образец начинает испытывать пластические деформации, сформулировал в 1868 г. Треска. [15]

Страницы: 1 2 3