Двухчастичное состояние
Cтраница 1
Двухчастичные состояния этого типа имеют широкое распространение в физике; чаще всего их называют когерентными состояниями, поскольку они представляют кооперативный эффект взаимодействующих частиц, занимающих большое число вырожденных уровней. [1]
Сумма по двухчастичным состояниям а разбивается на связанную часть D ( % ] и часть Dsnc, обусловленную рассеянием. [2]
Таким образом, пространственно отраженное двухчастичное состояние со спином / отличается от исходного знаком спирально-стей частиц. [3]
Подходящей основой для обсуждения двухчастичных состояний в системе многих взаимодействующих частиц служит двухчастичная функция Грина G %, определенная как ( ср. [4]
Условие существования уровня ниже дна зоны двухчастичных состояний оказывается весьма жестким. [5]
При этом выясняется, что вклады двухчастичных состояний рассеяния, заполненных частицами, обусловленные переходами в промежуточные двухчастичные состояния, отвечающие рассеянию, представляют собой величины по крайней мере второго порядка по потенциалу. [6]
 |
Вклады в F ( z, в K. F ( z n. [7] |
Знак или - зависит от того, является ли двухчастичное состояние пространственно симметричным или антисимметричным. [8]
Однако барионное число является аддитивным квантовым числом, поэтому двухчастичное состояние 1, 2 будет иметь барионное число В12 Вг Bz и, таким образом, для ядер В - А - атомному массовому номеру. [9]
Эта функция описывает распространение двух частиц в системе многих взаимодействующих частиц и определяет двухчастичные состояния. [10]
Системы многих фермионов, характер взаимодействия в которых благоприятствует образованию пар частиц в двухчастичных состояниях, могут претерпевать фазовый переход в состояние сверхтекучести. Если частицы заряжены, то состояние будет сверхпроводящим. Согласно этой теории, в металле электроны с импульсом k и спином S спариваются с электронами, имеющими импульс - k и спин - S. [11]
При этом выясняется, что вклады двухчастичных состояний рассеяния, заполненных частицами, обусловленные переходами в промежуточные двухчастичные состояния, отвечающие рассеянию, представляют собой величины по крайней мере второго порядка по потенциалу. [12]
Использование улучшенной вершинной части (8.31) дает дополнительный вклад в ширину линии Г Таким образом, помимо затухания двухчастичных состояний здесь учитываете также влияние плазмы на переходы между ними. Форма линии непосредственно связана со сдвигом энергий двухчастичных возбуждений. [13]
Выражение (4.285) состоит из трех частей, Первое слагаемое в правой части описывает переходы из связанных состояний в прочие двухчастичные состояния, сопровождаемые излучением или поглощением энергии йю; именно оно содержит линейчатый спектр в приближении доплеровски-уширенных переходов между узкими энергетическими уровнями ( более подробно см. гл. Последнее слагаемое отвечает переходам между состояниями, отвечающими рассеянию. В частности, из него можно получить статическую проводимость в предельном случае со - 0 ( см. [562]), однако в этом случае требуется специальная трактовка в рамках теории линейного отклика ( см, гл. [14]
Рассмотрим уравнение состояния (6.28) в рамках дальнейшего приближения, состоящего в пренебрежении вырождением ферми-частиц, но при сохранении бозонного характера двухчастичных состояний, в том числе связанных. [15]
Страницы: 1 2 3