Cтраница 2
Если взять лишь первое слагаемое в правой части этого выражения, то в выражении (4.266) вклады от состояний рассеяния и от свободных двухчастичных состояний взаимно уничтожаются. [16]
Мы приходим к выводу, что диэлектрическая проницаемость в обобщенном приближении случайных фаз, определяемая формулами (4.264), (4.265), содержит поляризуемости связанных двухчастичных состояний, причем они входят с весами, задаваемыми функцией распределения по этим состояниям. [17]
Очевидно, что однореджеонный предел ( а) является очень похожим на обычный реджеонный предел в двухчастичном рассеянии; единственное отличие состоит в том, что одна из частиц в конечном состоянии на самом деле является двухчастичным состоянием с фиксированным квадратом инвариантной массы. Все это сильно напоминает образование резонансов в квазидвухчастичных процессах, и в дальнейшем мы еще обсудим это. Двухреджеонный и спиральный пределы ( б) и ( в) являются совершенно новыми и существенно зависят от того, какие три частицы образуются в конечном состоянии. Их мы подробно рассмотрим ниже. [18]
В литературе часто встречаются диаграммы, на которых энергетические уровни экситонов наложены на одноэлектронную зонную структуру. Поскольку экситон двухчастичное состояние, его уровни энергии не могут описываться в одноэлектронном приближении. В качестве иллюстрации на рис. 6.20 сравниваются энергии электрон дырочной пары в одноэлектронной энергетической зонной схеме и в энергетической схеме для двух частиц. В одно-электронной схеме основное состояние полупроводника представлено заполненной валентной зоной и пустой зоной проводимости. Поскольку в основном состоянии нет электрон дырочных пар, в двухчастичной схеме это состояние представлено как начальная точка отсчета. [19]
Канонический или спиральный базис в случае одночастичного состояния содержит 4 переменные: импульс pt и проекцию спина Jiz или спиральность Kt. В случае двухчастичного состояния аналогичные переменные - полный импульс Я, проекция / / з или полная спиральность Л - ( JP) I P - не описывают всех 8 степеней свободы. Эти переменные вместе с m2 s и J соответствуют лишь 6 степеням свободы, так что мы должны построить две дополнительные переменные для того, чтобы характеризовать однозначно каждое двухчастичное состояние в неприводимом базисе группы Пуанкаре. [20]
С физической точки зрения полезно дать истолкование выражений, возникших в правой части (4.220), на языке виртуальных процессов. Первый член соответствует распаду двухчастичного состояния ( hz) на пару свободных состояний, сопровождаемому стимулированным излучением плазмона. Более последовательная модификация теории, показывающая, что конечное состояние также должно быть точным двухчастичным состоянием ( связанным или отвечающим рассеянию), обсуждается в разд. Численные результаты приведены в разд. Как указано в разд. [21]
Оно включает также и состояние ампулы. Это не одночастичное, а двухчастичное состояние. При этом живая кошка скоррелирована с неразбитым стеклом, а мертвая - с разбитым. Такое состояние называется перепутанным состоянием. [22]
Введенная вершинная функция имеет следующий физический смысл. Она описывает мультипольное кулоновское взаимодействие двухчастичного состояния. [23]
Рассматриваемое состояние характеризуется значениями двух квазимпульсов и, таким образом, является двухчастичным. Ясно, что ширина зоны энергии двухчастичного состояния равна сумме ширин энергетических зон отдельных фононов. [24]
Это выражение дает диагональную часть операторной спектральной функции. При учете недиагональных матричных элементов Гщ, в выражении (4.201), соответствующих переходам между двухчастичными состояниями, возникают дополнительные по сравнению с (4.205) вклады в спектральную функцию, составляющие ее некогерентную часть. [25]
В изолированных молекулах энергия А обычно составляет величину порядка 1 - 3 % от энергии кванта HQ. Поэтому в тех случаях, когда ширины фононных зон порядка А, спектр оптических колебаний в области двухчастичных состояний может, вообще говоря, иметь весьма сложную природу. [26]
Выражение (4.264) для диэлектрической проницаемости, полученное в обобщенном приближении случайных фаз, довольно просто интерпретируется. Одночастичные энергии и функции распределения заменяются на соответствующие двухчастичные величины, а взаимодействие с кулоновским потенциалом определяется зарядами еа в случае свободных частиц и матрицей с элементами Mnnr ( q) в случае двухчастичного состояния. [27]
Преимущество этих амплитуд в том, что они могут быть сразу применены к частицам с любым спином, условия унитарности для них имеют довольно простой вид, сводящийся всего лишь к суммированию по спиральностям промежуточного состояния ( см. разд. Относительно несложным является также и их разложение по состояниям с данным угловым моментом. Это связано с тем, что для двухчастичного состояния орбитальный угловой момент перпендикулярен к направлению относительного движения частиц. [28]
С физической точки зрения полезно дать истолкование выражений, возникших в правой части (4.220), на языке виртуальных процессов. Первый член соответствует распаду двухчастичного состояния ( hz) на пару свободных состояний, сопровождаемому стимулированным излучением плазмона. Более последовательная модификация теории, показывающая, что конечное состояние также должно быть точным двухчастичным состоянием ( связанным или отвечающим рассеянию), обсуждается в разд. Численные результаты приведены в разд. Как указано в разд. [29]
Канонический или спиральный базис в случае одночастичного состояния содержит 4 переменные: импульс pt и проекцию спина Jiz или спиральность Kt. В случае двухчастичного состояния аналогичные переменные - полный импульс Я, проекция / / з или полная спиральность Л - ( JP) I P - не описывают всех 8 степеней свободы. Эти переменные вместе с m2 s и J соответствуют лишь 6 степеням свободы, так что мы должны построить две дополнительные переменные для того, чтобы характеризовать однозначно каждое двухчастичное состояние в неприводимом базисе группы Пуанкаре. [30]