Cтраница 2
Каков общий характер соотношения между макро - и микроскопическими состояниями. [16]
Когда в изолированной системе происходит самопроизвольный процесс, число микроскопических состояний i. [17]
Поэтому должно существовать с классической точки зрения бесчисленное множество микроскопических состояний, совместимых с макроскопической характеристикой термодинамической системы. [18]
Поэтому должно существовать с классической точки зрения бесчисленнее множество микроскопических состояний, совместимых с макроскопической характеристикой термодинамической системы. [19]
Когда в изолированной системе происходит самопроизвольный процесс, число микроскопических состояний Q возрастает; то же самое можно сказать об энтропии системы. [20]
Например, мгновенные значения макроскопических параметров, связанные с микроскопическими состояниями, или их измеряемые усредненные значения, связанные с макроскопическими состояниями. [21]
Как правило, данному макроскопическому состоянию соответствует очень большое число микроскопических состояний, которые неразличимы в макроскопическом масштабе. Кроме того, в разные отрезки времени макроскопические параметры могут оставаться неизменными, несмотря на изменчивость микроскопических параметров. [22]
Основной гипотезой в методе Гиббса является предположение о равной вероятности реализации любых возможных микроскопических состояний замкнутой системы, для которой зафиксированы энергия, объем и число частиц. Именно это предположение в рассмотренном выше примере приводило к биномиальному распределению вероятностей Рп. Гипотеза равной вероятности различных микросостояний считается справедливой не только для идеального газа, но и для любых сколь угодно сложных термодинамических систем. [23]
В дальнейшем найденные таким образом закономерности, справедливые для условий, когда микроскопическое состояние вещества отвечает термодинамическому равновесию, путем принятия гипотезы локального термодинамического равновесия распространяются на общий случай, когда термодинамическое равновесие вещества отсутствует. Следует сказать, что вопрос справедливости допущения локального термодинамического равновесия вещества является важным принципиальным вопросом, так как именно на этом допущении базируется современная феноменологическая теория теплообмена излучением. [24]
Таким образом, одному и тому же макроскопическому состоянию соответствует громадное множество микроскопических состояний. Иначе можно сказать, что данное макроскопическое состояние осуществляется посредством громадного числа микроскопических состояний. [25]
Неубывание энтропии в изолированной системе обусловливается в конечном счете равновероятностью всех ее микроскопических состояний, приводящей систему в наиболее вероятное макросостояние. [26]
Количественная оценка каждого из этих процессов, зависящих от физических свойств и микроскопического состояния данной среды, производится на основе введения феноменологических закономерностей и параметров, характеризующих оптические свойства среды. [27]
Таким образом, макроскопические переменные получаются путем осреднения функций от микрокоординат по микроскопическим состояниям. [28]
Обычно при математических изложениях статистической механики ограничивались тем, что констатировали эту равновероятность микроскопических состояний внутри АГ0 и изучали следствия этого предположения. Между тем, задача настоящего обоснования статистики не разрешается этим предположением о равновероятности, а возникает именно в этом пункте. [29]
Вообще, данное макроскопическое состояние газа с определенными средними значениями параметров представляет собой непрерывную смену близких микроскопических состояний, отличающихся друг от друга распределением одних и тех же молекул в разных частях объема и распределением энергии между различными молекулами. Число W этих непрерывно сменяющих друг друга микросостояний и характеризует степень беспорядочности макроскопического состояния всей системы. Как указывалось в § 16, величина W в статистической физике носит название термодинамической вероятности данного макросостояния. [30]