Антисимметричное состояние

Cтраница 2

Здесь верхний знак соответствует антисимметричным состояниям, а нижний - симметричным. Для несимметричных состояний кривые - ( - зависимостей можно получить численно. [16]

Дисперсионная энергетическая диаграмма для ответвителя с насыщением вида при К 1 и параметром насыщения 7 Кривые энергии для симметричных и антисимметричных состояний очень близки ( и в середине имеют точку пересечения, хотя формы импульсов весьма различны. [17]

Здесь и далее в этой главе верхний знак отвечает антисимметричным состояниям, а нижний - симметричным. Если при заданной нелинейности N для солитона в одной сердцевине его аналитическое выражение известно, то в этом случае симметричные и антисимметричные состояния могут быть легко получены. [18]

Как это принято в квантовой механике, здесь термины симметричное состояние и антисимметричное состояние означают Соответствующие линейные комбинации, которые можно построить из решений задачи многих тел и которые также удовлетворяют уравнению Шредингера. Так, если i и га суть координаты двух электронов, а 1 и ij2 - волновые функции, соответствующие, скажем, различным квантовым числам, то решения I l ( х) tyz ( г) и Ф1 ( xz) 2 ( 1) в силу неразличимости двух электронов будут одинаково правильными. [19]

Как это принято в квантовой механике, здесь термины симметричное состояние и антисимметричное состояние означают соответствующие линейные комбинации, которые можно построить из решений задачи многих тел и которые также удовлетворяют уравнению Шредингера. Так, если xt и xz суть координаты двух электронов, а ф, a ф2 - волновые функции, соответствующие, скажем, различным квантовым числам, то решения i ( xi) 2 ( хг) а Ф1 ( iz) Ф2 ( xi) B силу неразличимости двух электронов будут одинаково правильными. [20]

Для обычного спина системы из трех кварков имеются два возможных состояния, среди которых антисимметричного состояния нет. [21]

Мы можем показать далее, что если атом в какой-то момент времени находится в антисимметричном состоянии, то он всегда останется в антисим-метричном состоянии. Это следует из того, что, согласно (2.59), если атом имеет в некоторый момент антисимметричную функцию фа, то изменение его собственной функции со временем определяется Яф, которое само по себе антисимметрично. Точно так же, если атом в некоторый момент находится в симметричном состоянии, он всегда останется в симметричном состоянии. Симметричная наблюдаемая, действующая на симметричное состояние, дает симметричное же состояние; действуя же на антисимметричное состояние, образует антисимметричное состояние. [22]

Это означает, что если в начальный момент времени система находилась в симметричном или антисимметричном состоянии, то никакие последующие воздействия не изменяют характера симметрии системы. Состояния разного типа симметрии не смешиваются между собой. Различие в симметрии волновых функций ( г) с или ifa) проявляется в различии статистических свойств совокупности частиц, и это оказывается связанным со спином частиц. Эти частицы часто называют бозонами. Согласно статистике Бозе - Эйнштейна, в каждом состоянии может находиться любое число частиц ( бозонов) без ограничения. Часто их называют фермионами. [23]

Поскольку энергетически невыгодно, чтобы два электрона находились близко один от другого, очевидно, что антисимметричные состояния должны быть более стабильными, чем симметричные состояния. [24]

О-О, обусловлено тем, что к основному состоянию добавляется все в большей и большей степени антисимметричное состояние фо - Таким вбразом, поляризуемость сильно возрастает при увеличении вы -: огы барьера в потенциальной яме с двойным дном, и, с другой: тороны, поляризуемость становится очень малой, когда барьер исчезает. [25]

Если барьер, разделяющий два минимума, мало проницаем, то энергии симметричных состояний будут ниже энергий антисимметричных состояний на малую величину, пропорциональную проницаемости барьера. [26]

Коэффициенты Ci и ch представляют зависящие от времени амплитуды вероятности соответствующих г - х и k - x симметричных и антисимметричных состояний. [27]

Если молекула не содержит тождественных ядер, то ее ПИ-группа сводится к группе инверсий ( Е, Е); симметричные и антисимметричные состояния такой молекулы ( напр. CHFClBr) могут отличаться по энергии только за счет слабых электрон-вю-ядерных взаимодействий. Однако и для таких молекул при решении конкретных модельных задач часто оказываются полезными группы симметрии более высоких порядков. [28]

Итак, если обменный интеграл положителен, то низшую энергию имеет симметричное состояние и простейшим примером является ферромагнитное состояние, а если он отрицателен, то низшую энергию имеет антисимметричное состояние и этот случай соответствует антиферромагнитному состоянию с антипараллельными спинами. [29]

Основное отличие задачи о нелинейном ответвителе от задачи о волокне с дву-лучепреломленим состоит в том, что для нее асимметричное состояние А-типа при данном Qc имеет минимальное Нс, тогда как антисимметричное состояние имеет максимальное Нс при заданном Qc. Учет излучения приводит к переходам на фазовой плоскости от одной замкнутой петли к другой в направлении, противоположном тому, которое было бы в задаче о волокне. Таким образом, в зависимости от начальных условий траектория может привести к симметричному или асимметричному состоянию А-типа. [30]

Страницы: 1 2 3 4