Спектр - рассеяние
Cтраница 3
Раздел спектроскопии, изучающий спектры рассеяния электромагнитного излучения в видимой, ультрафиолетовой и инфракрасной областях. [31]
Существенной помехой при изучении спектров рассеяния является окраска или флуоресценция исследуемого вещества. В первом случае само вещество поглощает часть спектра, а во втором случае в спектре появляются широкие полосы, которые совершенно маскируют слабые линии спектра рассеяния. [32]
Таким образом, изучение спектров рассеяния еще раз доказывает родственность характера теплового движения частиц жидкости и твердого тела. Становится несомненным, что частицы жидкости совершают главным образом колебательные движения вокруг некоторых центров. Последние представляют собой, вероятно, несколько смещенные узлы бывшей кристаллической решетки. [33]
В применении к изучению спектра рассеяния спектроскопия фотобиений известна под названием оптического гомо - и гетеродинирова ния. [34]
При этом в середине спектра рассеяния линейная дисперсия, положение объектива и наклон кассеты относительно оси камеры будут отличаться от заводских установок, и их надо будет отыскивать. [35]
В применении к изучению спектра рассеяния спектроскопия фото-биений известна под названием оптического гомо - и гетеродинирова-ния. [36]
Значения, вычисленные по спектрам рассеяния в циклогекса-не и циэтиловом эфире, приведены на рис. 11.1.13, II.1.14. Видно, что с приближением к критической точке эта величина резко растет. При этом расхождение экспериментальных и вычисленных значений увеличивается. [37]
Но при работе со спектрами рассеяния не исключено также, что слабые линии и особенно фон, окажутся в области недодержек. Поэтому мы придерживаемся правила, что время экспозиции линий и марок должно различаться не более, чем в три раза. [38]
Кроме того, на спектрах рассеяния полученных при длительных экспозициях, обнаруживается также одна более сильная резкая линия 22 795 см-1 и одна более слабая диффузная линия 22 774гл - 1, возможно принадлежащие молекулярному спектру ртути. Эти две линии отстоят от возбуждающей 4358 А на 143 н 164 см-1 и создают видимость наличия линий комбинационного рассеяния. [39]
Рамановская спектроскопия основана на исследовании спектров рассеяния света. При столкновении фотона с молекулой может иметь место упругое соударение, при котором фотон не теряет энергию, но изменяет направление своего движения. Такое рассеяние известно под названием рэлеевского и лежит в основе метода определения молекулярных весов соединений. Соударения могут быть также иеупругими; они характеризуются тем, что энергия молекулы и фотона изменяется. Поскольку эти изменения носят квантовый характер и определяются колебательными и вращательными уровнями молекулы, анализ спектра рассеянного света ( спектра Рамана) дает почти ту же информацию, что и обычный инфракрасный спектр. Необходимо, однако, помнить один момент: правила отбора в этих двух случаях различаются. В инфракрасной спектроскопии разрешены одни переходы, в раман-спектро-скопии - другие. Таким образом, имеет смысл снять и тот и другой спектр исследуемого образца. [40]
Таким образом, результаты исследования спектра рассеяния сегнетовой соли приводят к заключению, что молекулярный механизм сегнетоэлектричества в сегнетовой соли, который основывается на предположении о наличии короткой водородной связи, не может считаться правильным. [41]
Таким образом, для регистрации спектров рассеяния углеводородных смесей необходимо применять спектрограф, имеющий достаточно большую светосилу и дисперсию, и высокочувствительные фотоматериалы. Подходящим прибором, изготовляемым отечественной промышленностью, является трехпризменный стеклянный спектрограф ИСП-51. Ниже описан опыт работы с этим прибором и с комплектом принадлежностей для комбинационного рассеяния света и эмиссионного анализа, которые к нему прилагаются. [42]
Что касается несмещенной линии в спектре рассеяния, то причина ее появления может быть пояснена следующим образом. [43]
Возникает вопрос, почему в спектрах рассеяния малых частот квасцов проявляются вращательные и трансляционные колебания только ионов SO4 или SeOi. Ведь спектр упругих колебаний должен быть единым, в нем должны происходить совместные колебания всех частиц, образующих кристалл. Из расчета видно, что если в решетке имеются молекулы с разной массой и различными моментами инерции, то при определенных условиях симметрии частоты спектров ориентацион-ных колебаний будут определяться моментами инерции различных молекул или же ( для трансляционных колебаний) их массами. Возможно, что эти соображения в какой-то степени применимы и для кристаллов, где имеются колебания того иона, в котором происходит большее изменение поляризуемости при колебаниях. В квасцах такими ионами являются SOi или SeOd. Трансляционные и в особенности вращательные частоты этих ионов в кристаллических решетках будут мало зависеть от замены окружающих их групп, если эти группы имеют большие массы и моменты инерции и еслр имеется достаточно большое число молекул в элементарной ячей ке. Как видно из таблицы, это действительно наблюдается. Для наглядности можно представить модель в виде ящика, в центре которого на пружинах колеблется ион SCh или SeOi, стенками же служат окружающие ионы. [44]
Страницы: 1 2 3 4