Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Формула Мэрфи из "Силы негативного мышления": оптимист не может быть приятно удивлен. Законы Мерфи (еще...)

Нормированный спектр

Cтраница 3

Можно показать, что если апертура в плоскости II достаточно велика, то спектральная степень когерентности вторичного источника в плоскости II, создаваемого линзой на схеме ( а), удовлетворяет закону скейлинга. С другой стороны, можно показать, что спектральная степень когерентности света в плоскости II, полученного при помощи ахроматической линзы фурье-преобразования, не подчиняется закону скейлинга. В соответствие с представленным ранее в этом разделе теоретическим анализом, можно ожидать, что в экспериментальной установке, показанной на рис. 5.50 а, нормированный спектр дальнего поля ( плоскость III) будет одинаковым во всех направлениях 0 и будет равен нормированному спектру источника; тогда как в установке, изображенной на рис. 5.50, нормированный спектр в дальней зоне будет зависеть от разных направлений 0 и, следовательно, за исключением некоторых направлений, будет также отличаться от нормированного спектра источника. Это действительно было продемонстрировано в экспериментах Мориса и Факлиса.  [31]

Схемы экспериментов, реализующих плоский, вторич-ный, квазиоднородный источник в плоскости II, подчиняющийся за-разумевалась как само собой разумеюща - кону скейлинга а и не подчиняющийся ему б ( Morris and Faklis, 1987 яся, поскольку квазиоднородные ламбер-товские источники часто встречаются в лабораториях и поскольку, как мы только что узнали, нормированный спектр света в дальней зоне, создаваемый таким источником, совпадает с нормированным спектром источника. Однако такая инвариантность на самом деле не является общим свойством света. Этот результат, впервые предсказанный Вольфом ( Wolf, 1986, был вскоре подтвержден экспериментально Морисом и Факлисом ( Morris and Faklis, 1987. Мы опишем кратко этот эксперимент.| Измеренные значения в разных направлениях 9 нормированного спектра в дальней зоне, создаваемого источником, который удовлетворяет закону скейлинга а и не удовлетворяет ему спектры были получены с помощью экспериментальных.  [32]

Можно показать, что если апертура в плоскости II достаточно велика, то спектральная степень когерентности вторичного источника в плоскости II, создаваемого линзой на схеме ( а), удовлетворяет закону скейлинга. С другой стороны, можно показать, что спектральная степень когерентности света в плоскости II, полученного при помощи ахроматической линзы фурье-преобразования, не подчиняется закону скейлинга. В соответствие с представленным ранее в этом разделе теоретическим анализом, можно ожидать, что в экспериментальной установке, показанной на рис. 5.50 а, нормированный спектр дальнего поля ( плоскость III) будет одинаковым во всех направлениях 0 и будет равен нормированному спектру источника; тогда как в установке, изображенной на рис. 5.50, нормированный спектр в дальней зоне будет зависеть от разных направлений 0 и, следовательно, за исключением некоторых направлений, будет также отличаться от нормированного спектра источника. Это действительно было продемонстрировано в экспериментах Мориса и Факлиса.  [33]

Схемы экспериментов, реализующих плоский, вторич-ный, квазиоднородный источник в плоскости II, подчиняющийся за-разумевалась как само собой разумеюща - кону скейлинга а и не подчиняющийся ему б ( Morris and Faklis, 1987 яся, поскольку квазиоднородные ламбер-товские источники часто встречаются в лабораториях и поскольку, как мы только что узнали, нормированный спектр света в дальней зоне, создаваемый таким источником, совпадает с нормированным спектром источника. Однако такая инвариантность на самом деле не является общим свойством света. Этот результат, впервые предсказанный Вольфом ( Wolf, 1986, был вскоре подтвержден экспериментально Морисом и Факлисом ( Morris and Faklis, 1987. Мы опишем кратко этот эксперимент.| Измеренные значения в разных направлениях 9 нормированного спектра в дальней зоне, создаваемого источником, который удовлетворяет закону скейлинга а и не удовлетворяет ему спектры были получены с помощью экспериментальных.  [34]

Можно показать, что если апертура в плоскости II достаточно велика, то спектральная степень когерентности вторичного источника в плоскости II, создаваемого линзой на схеме ( а), удовлетворяет закону скейлинга. С другой стороны, можно показать, что спектральная степень когерентности света в плоскости II, полученного при помощи ахроматической линзы фурье-преобразования, не подчиняется закону скейлинга. В соответствие с представленным ранее в этом разделе теоретическим анализом, можно ожидать, что в экспериментальной установке, показанной на рис. 5.50 а, нормированный спектр дальнего поля ( плоскость III) будет одинаковым во всех направлениях 0 и будет равен нормированному спектру источника; тогда как в установке, изображенной на рис. 5.50, нормированный спектр в дальней зоне будет зависеть от разных направлений 0 и, следовательно, за исключением некоторых направлений, будет также отличаться от нормированного спектра источника. Это действительно было продемонстрировано в экспериментах Мориса и Факлиса.  [35]

Схемы экспериментов, реализующих плоский, вторич-ный, квазиоднородный источник в плоскости II, подчиняющийся за-разумевалась как само собой разумеюща - кону скейлинга а и не подчиняющийся ему б ( Morris and Faklis, 1987 яся, поскольку квазиоднородные ламбер-товские источники часто встречаются в лабораториях и поскольку, как мы только что узнали, нормированный спектр света в дальней зоне, создаваемый таким источником, совпадает с нормированным спектром источника. Однако такая инвариантность на самом деле не является общим свойством света. Этот результат, впервые предсказанный Вольфом ( Wolf, 1986, был вскоре подтвержден экспериментально Морисом и Факлисом ( Morris and Faklis, 1987. Мы опишем кратко этот эксперимент.| Измеренные значения в разных направлениях 9 нормированного спектра в дальней зоне, создаваемого источником, который удовлетворяет закону скейлинга а и не удовлетворяет ему спектры были получены с помощью экспериментальных.  [36]

Можно показать, что если апертура в плоскости II достаточно велика, то спектральная степень когерентности вторичного источника в плоскости II, создаваемого линзой на схеме ( а), удовлетворяет закону скейлинга. С другой стороны, можно показать, что спектральная степень когерентности света в плоскости II, полученного при помощи ахроматической линзы фурье-преобразования, не подчиняется закону скейлинга. В соответствие с представленным ранее в этом разделе теоретическим анализом, можно ожидать, что в экспериментальной установке, показанной на рис. 5.50 а, нормированный спектр дальнего поля ( плоскость III) будет одинаковым во всех направлениях 0 и будет равен нормированному спектру источника; тогда как в установке, изображенной на рис. 5.50, нормированный спектр в дальней зоне будет зависеть от разных направлений 0 и, следовательно, за исключением некоторых направлений, будет также отличаться от нормированного спектра источника. Это действительно было продемонстрировано в экспериментах Мориса и Факлиса.  [37]

Благодаря этому мы можем легко сравнивать различные логарифмические графики спектров. Для иллюстрации сказанного давайте посмотрим на спектры окна Хэннинга и треугольного окна. В этом случае нам может помочь логарифмический масштаб. Если мы построим графики нормированных спектров мощности в логарифмическом масштабе, используя ( Е-6), различие двух функций становится очевидным.  [38]

Функции, описывающие стационарные случайные процессы, не имеют образов Фурье. Для них определяется специальная вели чина, играющая роль образа Фурье. Квадрат модуля втой величины называется спектром мощности. В спектре мощности отсутствуют фазовые характеристики случайного процесса. Спектр мощности содержит характеристики случайного процесса, усредненные по большому интервалу времени. Повтому мелкомасштабные характеристики процесса в спектре мощности отсутствуют. Спектр мощности является образом Фурье автокорреляционной функции, и наоборот. Экспериментально определив спектр мощности, можно найти автокорреляционную функцию. Интервал корреляции равен значению нормированного спектра мощности при нулевой частоте.  [39]

Страницы:      1    2    3