Энергетический спектр - частица
Cтраница 1
Энергетические спектры частиц в максимуме интенсивности значительно мягче, чем во вспышках солнечного происхождения, со временем ужесточаются и сдвигаются в сторону больших энергий. [1]
Энергетический спектр частицы дискретный. [2]
Энергетический спектр частиц на выходе ускорителя характеризуется шириной спектра - интервалом, в котором заключены частицы с определенной энергией. Обычно границы интервала AW определяют по величине тока ускоренных частиц, равной половине максимального значения на кривой распределения I ( W), а интервал AW называют шириной спектра. Если принять гауссово распределение частиц по энергиям, то в этом интервале заключено около 75 % частиц. В более общем случае трудно найти ширину спектра, применяя приведенные выше рассуждения. Поэтому целесообразно пользоваться следующим определением: ширина энергетического спектра есть расстояние между двумя ординатами на кривой распределения I ( W), одинако - - выми по величине и заключающими между собой 75 % площади под кривой распределения. [3]
Энергетический спектр частицы дискретный. [4]
Если энергетический спектр частиц, создающих тормозное излучение, изменяется непрерывно, то ионизационные потери энергии носят дискретный характер. Выражение Бете - Гайтлера не учитывает уменьшения удельных потерь энергии в результате поляризации среды, а также потерь энергии на возбуждение плазменных колебаний в твердых телах. Поляризация среды происходит под действием поля движущихся частиц и ограничивает их взаимодействие с более удаленными атомами. [5]
Это уравнение определяет дискретный энергетический спектр частицы. [6]
Имея в виду связь энергетического спектра частицы в центральном поле со спектром в одномерном случае, установленную в 4.36, легко заметить, что результат данной задачи является ааалогом результата задачи 2 40 для одномерного движения. [7]
Уравнение ( 4) определяет энергетический спектр частицы. [8]
Проследить, как возникает здесь дискретность энергетического спектра частицы. [9]
Для вычисления трансляционной статистической суммы обычно используется энергетический спектр частицы в потенциальном ящике. Отметим, однако, что результаты, полученные для потенциального ящика, нельзя автоматически переносить на все типы реакций ( см. обсуждение в работе [264]) и что в некоторых экстремальных случаях ( например, для процессов в полостях, см. разд. С кванто-вохимической точки зрения вычисление трансляционных статистических сумм для структур, отвечающих энергетическим минимумам, не вызывает затруднений и не требует никакой информации, кроме фундаментальных постоянных и молекулярных масс. Отметим, что, строго говоря, эта зависимость от молекулярных масс как от исходной информации ( наряду [260] с фундаментальными постоянными и формой закона Кулона) является единственным пунктом, в котором концепция квантовохимических расчетов термодинамических характеристик принципиально зависит от эксперимента. [10]
Следовательно, при движении в однородном поле энергетический спектр частицы является сплошным, что соответствует инфинитному движению. [11]
Это определение температуры распространяется и на квантовые системы, для которых энергетический спектр частиц меняется не непрерывно, а скачкообразно, отличаясь на величину кванта энергии. Для квантовых систем вводится понятие отрицательной абсолютной температуры, смысл которого состоит в следующем. Примером такой системы является спиновая система. Спин - вращательный момент частицы, с которым связан магнитный момент; частица, обладающая спином, ведет себя как элементарный магнетик, занимая во внешнем магнитном поле два возможных положения: е2 - с большей энергией и ег - с меньшей. [12]
Это определение температуры распространяется и на квантовые системы, для которых энергетический спектр частиц меняется не непрерывно, а скачкообразно, отличаясь на величину кванта энергии. Для квантовых систем вводится понятие отрицательной абсолютной температуры, смысл которого состоит в следующем. Примером такой системы является спиновая система. Спин - вращательный момент частицы, с которым связан магнитный момент; частица, обладающая спином, ведет себя как элементарный магнетик, занимая во внешнем магнитном поле два возможных положения: е2 - с большей энергией и гг - с меньшей. [13]
Таким образом, согласно уравнению Шредингера, энергия микрочастицы квантуется, а энергетический спектр частицы - дискретный. [14]
 |
Потенциальные кривые U ( г и U, ( r. [15] |
Страницы: 1 2 3