Cтраница 3
В люминесценции участвуют не все частицы, входящие в состав лазерного вещества. Если в люминесценции участвуют частицы, не входящие в основной состав лазерного вещества, то их совокупность называют активатором, а остальное - матрицей. Для того чтобы имела место люминесценция, активные частицы должны быть возбуждены. Лазерный эффект может возникнуть в том случае, если в энергетическом спектре частицы ниже уровня или полосы возбуждения находится уровень, безызлучателыше переходы с которого маловероятны, т.е. квантовый выход люминесценции близок к единице. На этом люминесцирующем уровне, называемом верхним лазерным уровнем, создается инверсная заселенность. [31]
Основной особенностью движения микрочастиц является дискретность значений энергии, которой они могут обладать. Всегда, когда допустимая область движения частицы конечна, ее энергия может принимать лишь дискретный ряд значений. При увеличении области движения расстояние между энергетическими уровнями уменьшается и при достаточно большой области движения энергетический спектр частицы можно считать с большой точностью непрерывным, хотя в принципиальном смысле он остается дискретным. Другой случай, когда спектр практически непрерывен, связан с очень большими энергиями частиц. При этом разность между уровнями энергии пренебрежимо мала по сравнению с энергией. Дискретный спектр энергий частицы находится в результате решения уравнений движения квантовой механики. [32]
Рассмотренные на примере реакции ( р, р) особенности энергетических спектров являются универсальными и проявляются в любых ядерных реакциях. Область спектра, не описываемая ни моделью испарения, ни прямыми ядерными реакциями, обусловлена механизмом предравновесных ядерных реакций. Этот механизм состоит в том, чточ частицы испускаются ядром на стадии установления статистического равновесия. Эта стадия начинается с возбуждения относительно несложных степеней свободы. Поэтому энергетические спектры предравновесных частиц являются более жесткими, чем испарительных. В общем балансе всех частиц, испущенных составным ядром, доля предравновесных зависит от энергии возбуждения составного ядра и может достигать 40 % - Заряженные частицы, как видно из рис. 4.15, могут быть практически все предравновесными. [33]
Рассмотренные на примере реакции ( р -, р) особенности энергетических спектров являются универсальными и проявляются в любых ядерных реакциях. Область спектра, не описываемая ни моделью испарения, ни прямыми ядерными реакциями, обусловлена механизмом предравновесных ядерных реакций. Этот механизм состоит в том, что частицы испускаются ядром на стадии установления статистического равновесия. Эта стадия начинается с возбуждения относительно несложных степеней свободы. Поэтому энергетические спектры предравновесных частиц являются более жесткими, чем испарительных. Заряженные частицы, как видно из рис. 4.15, могут быть практически все предравновесными. [34]
Эта особенность является интегрируемой и, следовательно, термодинамический потенциал является конечной величиной. Формула ( 244) получена в пред-пол ожении, что заряженные частицы имеют положительные энергии и при взаимодействии лишь рассеиваются, не образуя связанных состояний. Однако при умеренных температурах ( Т 1 эВ) значительная часть электронов в плазме может находиться в связанных состояниях дискретного спектра с отрицательной энергией. Поэтому возникает проблема одновременного учета всего энергетического спектра частиц, охватывающего как свободные, так и связанные состояния. [35]
Во многих случаях применения радиоактивных индикаторов о которых уже упоминалось в предисловии, оказывается достаточным измерить активность сравнительно небольшого числа объектов или их частей. Для решения таких задач удобны чрезвычайно чувствительные и точные измерения со счетчиком. Однако применение метода счетчика становится тем сложнее, чем большее число участков объекта изучается. Как уже упоминалось выше, при работе с радиоактивными изотопами с малыми периодами полураспада необходимо одновременное измерение активности на нескольких установках. Поэтому нет ничего удивительного в том, что в последнее время1) стали применять фотографический метод для изучения распределения активности в тонких слоях образца, занимающего относительно большое пространство. Регистрация пространственного распределения активности при пользовании искусственно-радиоактивными индикаторами практически осуществляется исключительно с помощью испускаемых ими электронов или позитронов. Так как энергетический спектр частиц, излучаемых при ( 3-распаде, непрерывен, а ахроматических электронных линз с радиальной симметрией нет, то вряд ли возможно непосредственное получение изображения с помощью испускаемых частиц средствами электронной оптики. В особых случаях представляется возможным получение снимков с ахроматическими электронно-оптическими цилиндрическими линзами. [36]