Энергетический спектр - частица
Cтраница 2
Это позволяет сделать ряд общих заключений о характере радиального движения и об энергетическом спектре частицы. [16]
Непосредственным доказательством влияния резонансов на движение частиц в ловушке являются экспериментально наблюдаемые провалы в энергетическом спектре частиц в ловушке, соответствующие как раз резонансам между ларморовским вращением и продольными колебаниями. [18]
Рассмотрим случай, когда ударная волна генерируется коротко-импульсным лазерным излучением, а ионный пучок со специально профилированным энергетическим спектром частиц ( протонов) воздействует на мишень таким образом, что брэгговский пик при энерговыделении ионов все время совпадает с положением пика плотности вещества на фронте ударной волны. Ранее [38], в проектах по ЛТС уже предлагалась похожая схема процесса сжатия вещества до очень высоких плотностей на основе использования последовательности лазерных импульсов нарастающей интенсивности, аналогичная схеме Гудерлея [40], в которой временная фазировка импульсов, корреляция их интенсивности и скорости распространения ударных волн к центру мишени осуществляется так, чтобы ударные волны сходились в центре одновременно. Модифицируя эту схему, мы предлагаем еще и усиливать генерируемые ударные волны пучками ионов, принимая в расчет, что на фронте ударной волны тормозная способность ионных пучков может возрасти за счет увеличенных в этой области плотности и температуры вещества. [19]
Кроме того, антинейтрино разных энергий осциллируют различным образом, поэтому важная информация об эффекте будет заключаться в разнице энергетических спектров частиц, регистрируемых ближним и дальним детекторами. [20]
В результате торможения и рассеяния электронов на потенциальном барьере при влиянии собственного магнитного поля электронный пучок становится неоднородным по сечению и наблюдается деформация спектрально-угловых характеристик электронов. Энергетический спектр частиц меняется в соответствии с распределением потенциала электрического поля пучка. Непосредственно за фольгой спектр становится непрерывным с большим числом медленных частиц. После прохождения потенциального барьера непрерывный спектр смещается в область больших энергий. [21]
Сверхтепловые частицы образуются вблизи оси разряда во время второй особенности на кривой тока; продолжительность импульса составляет около 200 нсек. Энергетический спектр частиц охватывает широкий интервал, от десятков кзе до приблизительно 300 кэ &. Зависимость числа возникающих частиц от начального давления и магнитного поля полностью согласуется с тем, что уже было сказано выше о соответствующих зависимостях для нейтронного эффекта или жесткого рентгеновского ив-лучения. [22]
 |
Диаграммы работы амплитудного дискриминатора.| Временные диаграммы. [23] |
Амплитудный дискриминатор представляет собой пороговое устройство, которое выдает выходной импульс только тогда, когда амплитуда входного импульса превосходит некоторое минимальное значение. Наиболее широко амплитудные дискриминаторы применяются в экспериментальной физике для анализа энергетического спектра частиц. [24]
Здесь квантовая механика не расходится с классической. Наоборот, если размеры ящика сравнимы с атомарными, то проявляется дискретная природа энергетического спектра частиц. [25]
Частицы примеси распределяются по уровням своего индивидуального трансляционного движения [1] в соответствии с распределением Максвелла - Больцмана до таких низких температур, при которых существенны либо явления квантового вырождения примесного газа, либо взаимодействие частиц примеси друг с другом. Отклонение от классической статистики наступает при температурах, которые сильно зависят от характера энергетического спектра частиц примеси. Логически возможны два случая: либо минимуму энергии соответствует импульс, равный нулю, либо не равный нулю. [26]
Дополнительным существенным источником ошибок может быть распределение первичных частиц по энергии. В этом случае ( как это имеет место в космических лучах), когда энергетический спектр частиц, вызывающих ливни, представляется быстро падающей функцией, даже незначительные флуктуации в ливнях определенной энергии могут привести к большой ошибке. Причина заключается в том, что первичные частицы малых энергий представлены в спектре гораздо богаче и, следовательно, регистрируются с большей вероятностью, чем частицы больших энергий. Поэтому метод в описанной выше форме дает заведомо хорошие результаты лишь в случае, когда спектр первичных частиц постоянен или почти постоянен. Для исследования в космических лучах нужно помимо влияния спектра принять во внимание связь между полным числом частиц в звезде и величиной энергии. [27]
Эти расчеты показали, что предположения, которые обычно делаются в теории ливней относительно потери энергии при столкновениях ( например, в работах Баба [5], Арлея [6] и др.) приводят к серьезным ошибкам в энергетическом спектре ливневых частиц вблизи критической энергии и ниже ее. Было найдено, что число электронов с малой энергией гораздо больше, чем это обычно предполагается, что существенно для интерпретации многих экспериментов с космическими лучами. [28]
В верхних слоях атмосферы число частиц ( для средних широт) возрастает приблизительно в З1 раза и на высоте 14 км ( где оно является максимальным) составляет около 6500 на 1 ж2 в секунду. Здесь поток частиц приближенно имеет состав, указанный в помещенной ниже таблице. Энергетический спектр дочерних частиц ( я-мезонов, ( я-мезонов, у-фотонов распада я - мезонов, 6-электронов) в основном воспроизводит спектр первичных частиц. [29]
Если размеры потенциального ящика велики, то дискретность энергетического спектра становится незаметной, и спектр практически превращается в сплошной. Здесь квантовая механика не расходится с классической. Наоборот, если размеры ящика сравнимы с атомарными, то проявляется дискретная природа энергетического спектра частиц. [30]
Страницы: 1 2 3