Способ - приближение
Cтраница 2
Величина / г определяется расчетным путем по способу приближения. [16]
Общеизвестное вычисление длины окружности и площади круга по способу приближения к кругу посредством вписанных и описанных правильных многоугольников представляет собой, конечно, точное интегрирование. Как известно, этот способ весьма древнего происхождения, а именно, принадлежит Архимеду; этому своему возрасту, восходящему до античной эпохи, он и обязан тем, что сохранился в школе. [17]
Конфигурация а-углерода также может, конечно, определяться способом приближения мономера. Мономер может подходить к цепи таким же образом, как при образовании синдиотактической или рацемической последовательности ( рис. 8.7 6), и присоединяться Б этом положении без дальнейших изменений, давая г-ди-аду. Однако в присутствии эффективного хелатирующего проти-воиона ( М на рис. 8.7) вновь образованный конец цепи может повернуться и произойдет зрыгро-лгезо-присоединение. Таким образом, конфигурация а-углерода зависит от поворота конца цепи и от способа приближения мономера к растущему концу цепи. С другой стороны, если способ приближения подобен изотакти-ческому, как на рис. 8.7, а, то мезо-протоны в образующейся диаде будут трео-протонами. Следовательно, произойдет ли цис - или транс-присоединение, зависит, по-видимому, от способа подхода мономера к цепи. [18]
В самом деле, бывают случаи, когда в зависимости от способа приближения х к a f ( x) приближается к разным пределам. [19]
 |
Способы коррекции площади сигналов Fi - A С. [20] |
Для корректировки площадей перекрывающихся сигналов в некоторых спектральных методах анализа или для газовой хроматографии существует способ стандартных приближений, два варианта которого показаны на рис. 4.32. Более точное разделение сигналов возможно на основе двух сдвинутых друг относительно друга аппроксимационных функций. [21]
МПТШ ( 19) - международная практическая температурная шкала - наиболее точный на современном этапе способ практического приближения к абсолютной температурной шкале. В ней используется единственная реперная температурная точка - тройная точка воды. [22]
Во второй формулировке ( Гиббс) возрастание энтропии строго доказывается, но само понятие энтропии, а также способ приближения к равновесию очень сложны и не очевидны. [23]
Методы решения систем нелинейных обыкновенных дифференциальных уравнений, использующие идею локальной линеаризации, имеют два аспекта: 1) локальная линеаризация, т.е. способ приближения нелинейной систе мы ОДУ на шаге интегрирования линейной, и оценка величины возникающей при этом ошибки; 2) выбор способа решения линейной системы. [24]
Экспериментальный энергетический барьер, называемый энергией активациии, представляет собой разность потенциальных энергий начального и переходного состояний. Однако ни способ приближения атома X к молекуле YZ, ни путь атома Z, когда он покидает вновь образовавшуюся молекулу XY, не были конкретизированы. Атом X может приближаться под прямыми углами к связи Y - Z в направлении ее центра или в направлении атома Y или он может приближаться к Y вдоль оси связи Y-Z. Теоретически можно рассчитать в рамках приближения Борпа - Оппенгенмера энергию трехэлектронной системы для любых относительных положений X, Y n Z, предполагая, что ядра неподвижны. Если это сделать для любых возможных расположений X, Y и Z, то получим поверхность потенциальной энергии, имеющую области низкой потенциальной энергии, когда X находится на большом расстоянии, a Y-Z имеет нормальную длину связи, а также тогда, когда Z находится на большом расстоянии, а X-Y имеет нормальную длину связи. Между этими областями низкой потенциальной энергии будет существовать барьер, когда X, Y и Z находятся на близких расстояниях друг от друга. Нэп-низшая точка на барьере между областью, описывающей X и YZ, и областью XY и Z есть переходное состояние, а конфигурация трех ядер в этой точке представляет собой активированный комплекс. [25]
Экспериментальный энергетический барьер, называемый энергией активацшш, представляет собой разность потенциальных энергий начального и переходного состояний. Однако ни способ приближения атома X к молекуле YZ, ни путь атома Z, когда он покидает вновь образовавшуюся молекулу XY, не были конкретизированы. Атом X может приближаться под прямыми углами к связи Y - Z в направлении ее центра или з направлении атома Y или он может приближаться к Y вдоль оси связи Y - Z. Теоретически можно рассчитать в рамках приближения Борна - Оппенгеймера энергию трехэлектронной системы для любых относительных положений X, Y и Z, предполагая, что ядра неподвижны. Если это сделать для любых возможных расположений X, Y и Z, то получим поверхность потенциальной энергии, имеющую области низкой потенциальной энергии, когда X находится на большом расстоянии, a Y - Z имеет нормальную длину связи, а также тогда, когда Z находится на большом расстоянии, а X - Y имеет нормальную длину связи. Между этими областями низкой потенциальной энергии будет существовать барьер, когда X, Y и Z находятся на близких расстояниях друг от друга. Наинизшая точка на барьере между областью, описывающей X и YZ, и областью XY и Z есть переходное состояние, а конфигурация трех ядер в этой точке представляет собой активированный комплекс. [26]
Более эффективным является способ применения порядковых приближений, с помощью которого можно построить достаточно точную гидравлическую характеристику для конкретного нефтеконденсатопровода. Для оценки эффективности применения способа порядковых приближений в гидравлических расчетах НКП, эксплуатирующихся в осложненных условиях, определяется соответственно величина среднеквадратичного отклонения значений напора, вычисленных по стандартным формулам и с помощью порядковых приближений, от эмпирических значений напора, полученных по данным диспетчерской информации. Даже при учете наиболее неблагоприятных условий, ошибка в гидравлическом расчете с помощью стандартных формул на 20 % превышает отклонение, рассчитанные по методу порядковых приближений. Таким образом, в случае транспорта конденса-тосодержащих нефтей предпочтительно использование метода порядковых приближений, позволяющег о наиболее достоверно определять гидравлические характеристики подобных трубвпроводов. [27]
Структуры В и Д - мезомерные; насколько все они участвуют в основном состоянии нитрогруппы, при настоящих методах установить нельзя, но они создают представление о конституции так называемой семиполярнои двойной связи в КО2 - группе. Однако с точки зрения второго способа приближения Хюккель считает лучшей формулу Е, из которой видно, что если связывающие электроны разделить на равные части между атомами, образующими связи, то на атоме азота будет избыток заряда е, а на атомах кислорода по - ell. Значение таких формул для количественных выводов Хюккель, впрочем, не переоценивает. [28]
Общие теоретические методы решения задач теории дифференциальных уравнений в частных производных часто представляют собою-способы приближения к рассматриваемому решению, которые могут быть самыми различными в зависимости от того, в каком функциональном, пространстве их рассматривать. Каждое из функциональных пространств порождает свой способ приближения. Для каждой задачи математической физики оказывается наиболее естественной постановка ее в соответствующем пространстве. Например, пространство решений для задачи Дирихле уравнения Лапласа, как выяснено работами ряда ученых, тесно связано с пространством краевых условий. Пусть предписанные краевые значения искомой функции заменены последовательностью других. Решая задачу для каждого случая, мы получим последовательность решений. Если краевые условия стремятся к пределу равномерно, то равномерно будет стремиться к пределу и решение задачи. Если краевые условия стремятся к своему пределу в среднем, то в среднем будет стремиться к своему пределу и решение. [29]
Неизвестное по ней находится способом систематического подбора - подекадного приближения. Из различных способов численного решения уравнений способ подекадного приближения удобен тем, что он позволяет срав - нительно просто задать относительную точность вычисления неизвестного. Это особенно важно для задач с широким диапазоном вычисляемых величин. Рассчитываемый по подпрограмме многочлен получается из уравнений, типа (8.32), (8.33) переносом левой части уравнения в правую или наоборот. Программа построена так, что1 если проверяемая величина Неизвестного больше истйннбй: то: разность: между левой и пр. [30]
Страницы: 1 2 3