Прямолинейный вихрь

Cтраница 2

Наиболее простой является задача об индуцировании скоростей прямолинейным вихрем. [16]

Индексом ( 0) обозначены нсвозмущенныс значения для прямолинейного вихря. [17]

Распределения по радиусу осе - значительно отличается от. [18]

Др распределены равномерно, а распределение н обусловлено прямолинейным вихрем на оси винта. Влияние закручивания следа при г 0 2 незначительно, так что в расчетах несущего винта этим влиянием обычно можно пренебречь. [19]

Жуковского (27.13) можно обобщить и распространить на любые неустановившиеся движения точечных присоединенных вихрей ( прямолинейных вихрей в плоскопараллельных потоках), движение которых задано. [20]

Он предположил, что возникающее сзади тела течение можно рассматривать как двухмерное и что образующиеся снерху и снизу прямолинейные вихри, обладающие одинаковой напряженностью Г), по противоположно-направленными вращениями, располагается одни за другим на равных расстояниях в виде двух параллельных JIM юн. [21]

Обращаясь к вихревой схеме крыла конечного размаха, вспомним, что сбегающая с крыла вихревая пелена представляет систему полубесконечных прямолинейных вихрей. Для определения поля индуцированных скоростей достаточно определить поле скоростей, возбужденное полубесконечным прямолинейным вихрем, и затем проинтегрировать по всем вихрям. [22]

Условие г з c / sin 0 дает VK cvjr sin б; поле скоростей для VK соответствует прямолинейному вихрю, совпадающему с осью симметрии. Следовательно, уравнения движения будут удовлетворены, если к любому полю скоростей рассматриваемого типа мы добавим поле скоростей от прямолинейного вихря. [23]

Следовательно, уравнения движения будут удовлетворены, если к любому полю скоростей рассматриваемого типа мы добавим поле скоростей от прямолинейного вихря. [24]

Для определения возмущений, вызываемых крылом в жидкости в некотором удалении от крыла, обыкновенно бывает достаточно 31менить крыло прямолинейным вихрем ( стр. Этот вихрь, заменяющий крыло, следует предложить проходящим через точку приложения подъемной силы для взятого крыла. Приближения получаются обыкновенно очень хорошие, если только рассматривать места потока, удаленные от крыла на расстояние, большее половины ширины крыла. Поэтому крыло обусловливает в потоке скорость на расстояние г от крыла ( фиг. [25]

Если 2 не равна нулю, то тогда как энергия, так и момент импульса оба будут бесконечны, что легко можно проверить в случае одного прямолинейного вихря. [26]

Теоретически величину усилия, развиваемого ротором, можно определить, исходя из вихревой теоргш ( см.), согласно которой поле скоростей, вызываемое вращающимся цилиндром, можно заменить полем от прямолинейного вихря. [27]

Так как скорость жидкости во всех точках плоскости симметрии всюду к ней касательна, то мы можем предположить, что эта плоскость образует с обеих сторон твердую границу для жидкости; таким образом получаем случай одного прямолинейного вихря вблизи твердой плоской стенки, к которой он параллелен. [28]

Однако задачу с малыми удлинениями мы будем исследовать другим путем, для больших же удлинений буДем пользоваться способом среднего прямоугольника, как показано на фиг. При этом крыло заменяется слоем почти прямолинейных вихрей. В каждой точке этих вихревых нитей с них сбегает в направлении оси Ох свободный вихрь ( фиг. [29]

Такое движение жидкости называется плоским вихревым движением, а начало координат - вихревой точкой или плоским вихрем. Это означает, что вдоль оси z расположен бесконечно длинный прямолинейный вихрь, вызывающий в перпендикулярной к нему плоскости движение частиц жидкости по концентрическим окружностям ( более подробно см. гл. [30]

Страницы: 1 2 3