Начальный вихрь

Cтраница 2

Это сопротивление, очевидно, тем больше, чем ближе к крылу находится начальный вихрь. [16]

Образование установившегося режима обтекания профиля с некоторой величиной присоединенного вихря требует затраты энергии на возникновение начальных вихрей. Дальнейший процесс обтекания профиля установившимся потоком идеальной жидкости происходит без затраты энергии. [17]

После того как мы выяснили, что образование циркуляции вокруг крыла необходимо связано с образованием начального вихря, легко показать, что возникновение циркуляции не противоречит теореме Томсона. Вообразим сначала тело, покоящееся относите 1ьно жидкости, и проведем вокруг него замкнутую жидкую линию ( путь интегрирования циркуляции; фиг. [18]

Всякое изменение величины присоединенной циркуляции, вследствие изменения направления или величины скорости набегающего потока, сопровождается возникновением начального вихря соответствующей интенсивности и знака. Произвольная, в принципе, величина присоединенного вихря при обтекании профиля потоком идеальной жидкости в случаях, когда поток идеальной жидкости рассматривается как теоретическая модель потока реальной жидкости, должна удовлетворять условию обтекания острой кромки. Эта величина различна для каждого режима обтекания. [19]

Наблюдения показывают далее, что при всяком изменении угла атаки профиля или скорости его движения от задней кромки отходят начальные вихри, циркуляция вокруг которых одинакова по абсолютной величине и противоположна по знаку изменению циркуляции вокруг профиля. [20]

Близкий к описанному процесс происходит при обтекании крылового профиля, когда согласно механизму Жуковского - Чаплыгина на бесконечность уносится начальный вихрь, а вокруг крыла остается компенсирующая циркуляция. [21]

Дальняя часть следа III представляет собой совокупность сравнительно мелких вихревых комков, образовавшихся в результате взаимного захвата и распадения начальных вихрей. [22]

Следовательно, кинетическая энергия циркуляционного течения равна как раз половине работы сопротивления; другая половина этой работы уходит на сообщение кинетической энергии начальному вихрю. [23]

Начиная с момента, когда это состояние достигнуто ( расстояние, проходимое до этого момента жидкостью или крылом, одного порядка с глубиною крыла), начальный вихрь перестает расти. [24]

Возникновение и распад поверхности раздела.| Возникновение струи. [25]

Под действием вихря эта поверхность закручивается и тем самым усиливает вихрь, который вследствие этого начинает расти. В дальнейшем начальный вихрь уплывает вместе с потоком, а поверхность раздела, новые куски которой все время образуются около ребра, распадается на отдельные вихри. [26]

Зависимость числа Нуссельта от числа Рэ - КОТОРОГ Р СТет С УВеЛИ-лея. Сплошная линия-основное надкритическое ЧеНИеМ НаДКрИТИЧНОСТИ. движение. штриховая линия-метастабильное дви - ВеЛИЧИНа N - 1 ПОЭТОМУ. [27]

Изображенные на рисунках стационарные движения соответствуют начальному вихрю с вращением против часовой стрелки. Если задать начальный вихрь другого знака, то в процессе установления возникает стационарное движение с противоположным направлением циркуляции и с наклоном оси овала в другую сторону. [28]

Отходящий от крыла начальный вихрь, циркуляция ко орого пусть равна Г, изменяет поле скоростей вокруг крыла. Это изменение, как видно из фиг. [29]

Следовательно, по теореме Томсона заключаем, что циркуляция скорости по этому контуру должна быть равна нулю во все время движения. Однако после образования начального вихря циркуляция скорости по тому же жидкому контуру как будто уже не равна нулю, а равна удвоенной интенсивности начального вихря ( фиг. [30]

Страницы: 1 2 3 4