Присоединенный вихрь

Cтраница 1

Несущая поверхность в примере числового расчета циркуляции. I - контрольные точки. 1 - 25 - номера ячеек. [1]

Присоединенные вихри располагаются на передней кромке ячейки, а контрольные точки - на середине ее задней кромки. Контрольные точки в ячейках, примыкающих к задней кромке крыла, расположены в центре каждой ячейки. [2]

Присоединенный вихрь расположен на расстоянии х / 4 длины хорды от ее носка. [3]

Продольные присоединенные вихри размещаются на границах расчетных полос. [4]

Присоединенным вихрям, циркуляции которых определяют подъемную силу крыла конечного размаха, соответствуют свободные вихри, сходящие с крыла и образующие его след, Нагрузка лопасти наиболее сильно изменяется в ее концевой части. Поэтому завихренность в следе несущего винта концентрируется в спиралеобразные концевые вихри, расположенные под винтом. В отличие от крыла лопасть проходит очень близко от собственного следа и от следов предшествующих лопастей. Близость следа оказывает значительное влияние на распределения индуктивных скоростей и нагрузки лопасти. Вихревая теория представляет собой исследование работы несущего винта, в котором на основе законов гидродинамики, определяющих движение и воздействие завихренности ( формула Био - Савара, теоремы Кельвина и Гельмгольца), рассчитывается индуцируемое следом винта поле скоростей и, в частности, распределение индуктивных скоростей по диску винта. В простейшем варианте вихревой теории использована схема активного диска. Это означает, что не учитывается дискретность самого винта и его следа, связанная с конечным числом лопастей, а завихренность непрерывно распределяется по пространству, занятому следом. Если рассматривать ту же схему течения, что и в импульсной теории, то вихревая теория должна, конечно, дать такие же результаты. Однако вихревая теория лучше, чем импульсная, пригодна для обобщений схемы течения ( например, учета неравномерности нагрузки на диск), так как она связана с рассмотрением местных, а не обобщенных характеристик. [5]

Поэтому присоединенный вихрь не может внезапно оборваться на торцах крыла конечного размаха ( фиг. I и, будучи подхвачены общим течением жидкости, вытягиваются по линиям тока в бесконечность. [6]

Идея присоединенного вихря и постулат конечности скорости на задней острой кромке крылового профиля представляют основу всей теории крыла в плоскопараллельном потоке. [7]

Интенсивность присоединенного вихря одинакова вдоль размаха цилиндрического крыла, одинаковы и циркуляция скорости по контуру, охватывающему любое сечение крыла, и подъемная сила единицы длины крыла. [8]

Идея присоединенного вихря и постулат конечности скорости на задней острой кромке крылового профиля представляют основу всей теории крыла в плоскопараллельном потоке. [9]

О присоединенных вихрях, Собр. [10]

О присоединенных вихрях, Собр. [11]

Вектор Q присоединенного вихря также перпендикулярен п /, так как поверхность / является поверхностью присоединенных вихрей. [12]

Поскольку образование присоединенных вихрей при движении среды во вращающихся радиальных каналах имеет сложную физическую природу ( гл. Эксперимент был поставлен в 1969 г. на заводе Электросила применительно к каналам машин большой мощности с учетом устойчивой геометрии всей вращающейся зоны схемы вентиляции. [13]

В центре присоединенного вихря располагается П - образный вихрь, интенсивность которого находится из удовлетворения условию Чаплыгина - Жуковского на задней кромке корневой хорды. [14]

Таким образом, присоединенные вихри Жуковского являются теоретическим эквивалентом системы вихрей, возникающих в пограничном слое реальной жидкости. [15]

Страницы: 1 2 3 4