Cтраница 3
Далеко позади потока влиянием присоединенного вихря можно пренебрегать и имеющее здесь место плоское течение считать обусловленным двумя бесконечными вихрями. [31]
Рассмотрим более подробно процесс возникновения присоединенного вихря в реальной жидкости. [32]
С другой стороны, действие присоединенных вихрей выражается через кажущийся индуцированный угол атаки сравнительно с начальным ( на входе) сечением струи жидкости, как мы это определили выше для плоского течения ( см. фиг. [33]
Сферический вихрь может играть роль присоединенного вихря, т.е. имитировать обтекание сферы плоскопараллельным потоком. [34]
Она образуется из-за изменения циркуляции присоединенных вихрей по размаху и янлястся продолжением системы продольных вихрей крыла. При ос - 0 ( и линейной теории) эти ипхрн лежат и плоскости крыла, а при а. Вихревая система I моделируется рядом криволинейных шпуров постоянной вдоль длины циркуляции, а каждый шнур, и спою очередь, заменяется некоторым числом прямолинейных иихревых отрезков, направление которых в пространстве определяется по относительной скорости и начале каждого отрезка. [35]
Построение поверхности лопасти при окружной составляющей присоединенного вихря, равной нулю. Простейший путь для расчета поверхности лопасти / получается, если принять окружную составляющую вектора вихря Qu равной нулю. [36]
Найдите общие выражения для координат середин элементарных дискретных присоединенных вихрей, их размаха, а также тангенсов углов стреловидности в случае равномерного и неравномерного размещения по сечению ячеек несущей поверхности и расположенных в них вихрей. [37]
Теоретический напор осевого колеса зависит от присоединенных вихрей профиля лопасти. Осевой вихрь не оказывает влияния на напор Ят, обусловливая, правда, некоторое относительное движение жидкости в межлопастном канале. [38]
Чтобы упростить вычисления, предположим, что присоединенные вихри распределены по хорде равномерно. И все же, несмотря на эти упрощения, задача остается сложной. Тем не менее мы попытаемся установить возможно более простую формулу для индуцированной скорости, не нарушая при этом строгости вывода. [39]
Этот с точки зрения теории идеальной жидкости присоединенный вихрь призван схематически заменить завихренность, действительно образующуюся в пограничном слое крыла благодаря вязкости. [40]
Этот с точки зрения теории идеальной жидкости присоединенный вихрь призван схематически заменить завихренность, действительно образующуюся в пограничном слое крыла благодаря вязкости. Количественное определение присоединенной циркуляции, входящей в формулировку теоремы Жуковского, стало возможным только спустя пять лет, когда в дискуссии по докладу Н. Е. Жуковского его ученик и ближайший сотрудник С. А. Чаплыгин ( 1869 - 1942) предложил способ вычисления этой циркуляции на основании дополнительного допущения о конечности скорости на задней острой кромке крыла. [41]
Такой фиктивный вихрь в гидромеханике носит название присоединенного вихря. [42]
Для крыла с прямоугольными кромками углы стреловидности присоединенных вихрей будут постоянными ( хц const) и каждый из них вырождается в обычный прямой подковообразный вихрь. [43]
В случае крыла конечного размаха, кроме присоединенного вихря, расположенного перпендикулярно потоку, имеет место система свободных вихрей, расположенных по потоку, - вихревая нелона, вызывающая появление индуктивного сопротивления. [44]
В более общем случае, когда циркуляция присоединенных вихрей лопасти изменяется вдоль размаха, свободные вихри должны сходить со всей задней кромки. Тогда след состоит из геликоидальных вихревых пелен, сошедших с каждой лопасти. [45]