Изотропная упругая среда

Cтраница 2

Трецина на границе раздела двух однородных изотропных упругих сред. [16]

В этой главе выведены уравнения движения изотропной упругой среды в перемещениях частиц и показано, что эти уравнения движения описывают два типа волн, которые могут распространяться в неограниченном упругом теле. Эти два типа волн названы волнами расширения и волнами искажения. Движение частицы в плоской волне расширения происходит в направлении распространения, тогда как в плоской волне искажения оно происходит в направлении, перпендикулярном направлению распространения. [17]

Поэтому, например, в задачах для изотропных упругих сред обычно различают следующие режимы движения: дозвуковой, включающий дорэлеевский и сверхрэле-евский; трансзвуковой и сверхзвуковой. Исследования конкретных задач Б и В при различных режимах движения представляют собой фактически отдельные задачи. [18]

Линейные уравнения (1.6) описывают волновые движения в однородной изотропной упругой среде. Для полной постановки граничной задачи математической физики эти уравнения необходимо дополнить начальными и граничными условиями. [19]

Любопытно заметить, что поле винтовой дислокации в изотропной упругой среде совпадает с полем вихря в скалярной модели. [20]

Смещение частиц среды и плотность энергии в бегущей волне. [21]

Волну другого вида - сферическую - создает в однородной изотропной упругой среде пульсирующий шар. Такая волна распространяется с одинаковой скоростью по всем направлениям. В отсутствие поглощения энергии в среде легко определить зависимость амплитуды сферической волны от расстояния до центра. [22]

Волну другого вида - сферическую - создает в однородной изотропной упругой среде пульсирующий шар. Такая волна распространяется с одинаковой скоростью - по всем направлениям. В отсутствие поглощения энергии в среде легко определить зависимость амплитуды сферической волны от расстояния до центра. [23]

Можно показать, что любая плоская волна может распространяться внутри изотропной упругой среды только с той или другой из указанных скоростей. Вследствие изотропности среды это предположение не нарушает общности. [24]

Угол преломления а а ( ( 3, k. [25]

Теперь сформулируем закон преломления трещины продольного сдвига в кусочно однородной изотропной упругой среде. [26]

В модели Дебая [43] предполагается, что твердое тело можно представить как изотропную упругую среду, способную совершать колебания в конечном диапазоне частот от со 0 до со сощах - Для кубических кристаллов, содержащих один атом в элементарной ячейке, имеются лишь акустические частоты ( К 1), три ветви которых совпадают между собой. Поэтому величина импульса фонона данной энергии не зависит от направления в решетке, а все направления распространения фононов равновероятны. [27]

Дебаем в 1912 г., который ввел ставление о твердом теле как изотропной упругой среде, способной совершать колебания в некотором диапазоне частот вплоть до vmax, и рассчитал спектр собственных частот для правильного кристалла. [28]

Таким образом, неединственность решения задач о поршне и распаде произвольного разрыва в изотропной упругой среде имеет место уже при сколь угодно малых деформациях. Это весьма необычная ситуация, и авторы не знают другой системы уравнений механики сплошной среды, для которой она имела бы место. [29]

Здесь и в дальнейшем под кусочно-однородной средой понимает - ся среда, состоящая из различных однородных изотропных упругих сред, жестко сцепленных между собою вдоль прямолинейной границы. [30]

Страницы: 1 2 3 4