Исходное излучение

Cтраница 1

Исходное излучение частотой со создает в нелинейной среде поляризован-ность, осциллирующую на утроенной частоте Зсо. [1]

Вследствие высоких требований к когерентности исходного излучения в качестве источника преимущественно используется газовый СОо-лазер с рабочей длиной волны 10 6 мкм при мощности 5 - 50 Вт. Для получения полного вектора скорости осуществляют последовательные измерения, например, при достаточно быстром азимутальном вращении лидара [88] так, чтобы поле скоростей в атмосфере несущественно изменялось за время сканирования. [2]

Использование в качестве опорного пучка части исходного излучения не позволяет при оптическом гетеродинироваиии определять знак доплеровского сдвига и, следовательно, направление измеряемой скорости. От этого недостатка свободны лазерные доплеровские измерители скорости, в которых зондирующий и опорный световые пучки имеют постоянное частотное смещение один относительно другого. [3]

Значительная часть выпускаемого оборудования для оптического детектирования в ТСХ приспособлена для измерений исходного излучения как прошедшего через слой сорбента, так и отраженного от него. [4]

Схема для определения составляющих вектора Стокса. [5]

Рассмотренные выше методы анализа состояния поляризации применяются тогда, когда о поляризационной структуре исходного излучения нет никаких предварительных сведений. В практике поляризационных измерений такие случаи встречаются крайне редко. [6]

Генерация второй гармоники с точки зрения квантовой теории представляет собой процесс с участием трех фотонов: два фотона исходного излучения частоты со превращаются в один фотон второй гармоники. [7]

И, наконец, если при некотором положении пластинки К / 4 вращение анализатора не влияет на интенсивность, то исходное излучение частично линейно поляризованное, так как четвертьволновая пластинка превращает линейную поляризацию в циркулярную. [8]

В связи с этим в некоторых сканирующих устройствах для оптического детектирования ( например, фирмы Камаг) предусмотрено только измерение отражения исходного излучения от слоя сорбента. [9]

Метод МКО, обсуждавшийся выше, устанавливает, что если два образца, индекс метамеризма которых необходимо оценить, не будут точно одноцветны при исходном излучении, нарушение равенства должно быть учтено соответствующим образом. Например, там, где возможно, должна быть произведена коррекция рецептуры красителей для получения точного равенства, в противном случае следует применить аддитивную или мультипликативную коррекцию. Метод МКО не дает детальной расшифровки способа применения аддитивной или мультипликативной коррекции; эти способы, разработанные Брокесом [66, 67], заключаются, по существу, в следующем. [10]

При детектировании конкретной смеси веществ перед оператором встает ряд вопросов, в том числе - какой способ измерения выбрать ( денситометрию по пропусканию или отражению исходного излучения, измерение интенсивности флуоресценции или метод ее гашения) в зависимости от свойств самих веществ, распределения их по толщине слоя ( равномерного, вблизи поверхности сорбента, вблизи подложки), диаметра зоны ( рис. V.3), толщины слоя сорбента, оптических свойств сорбента и подложки. [11]

Равенство (236.3), называемое условием пространственной синфазности), соответствует, очевидно, максимально большой интенсивности второй гармоники, генерируемой в данной нелинейной среде при заданной мощности исходного излучения. [12]

Зависимость модуля амплитуды второй гармоники от расстояния z. [13]

Если принять An 0 025, то / Ког ЮА 0 69 10 2 мм, т.е. эффективная толщина оказывается чрезвычайно малой - порядка нескольких длин волн исходного излучения. [14]

Исследуя рассеяние рентгеновского света на парафине, Ком-птон обнаружил ( 1922 г.), что лучи, рассеянные на угол меньше 90, обладают большей длиной волны, чем исходное излучение, так что частота v вторичной волны оказывается вопреки классической теории меньше, чем частота v первоначального поля. С позиций волновой теории это явление необъяснимо. [15]

Страницы: 1 2 3 4