Исходное излучение

Cтраница 2

Различное возрастание и для трех источников излучения объясняется тем, что угловое распределение рассеянных за счет комптон-эффекта электронов и отклонение первично рассеянных квантов при возрастании энергии первичных квантов все больше идет в направлении исходного излучения, не образуя у высокоэнергетических источников большого угла рассеяния. Отмечаемое значительное возрастание us при увеличении толщины объясняется тем, что при больших толщинах поглотителя за счет многократного рассеяния теряется столько энергии, что угол рассеяния становится большим. Существенное влияние оказывает и фотоэффект, приводящий к значительно большим углам рассеяния. [17]

Фабри - Перо, rf0, - исходные диаметры интерференционных колец нулевого и первого порядка интерференции, d ( t) - текущий диаметр рассматриваемого интерференционного кольца, dLQ - диаметр ближайшего интерференционного кольца исходного излучения, i - целое число возникнувших или исчезнувших колец. Расстояние h между зеркалами интерферометра Фабри - Перо определяет его чувствительность к изменению скорости отражающей поверхности. С другой стороны, для многолучевой интерференции нужны многократные отражения между зеркалами, а это требует времени. [18]

Фабри - Перо, dQ, d - исходные диаметры интерференционных колец нулевого и первого порядка интерференции, d ( t) - текущий диаметр рассматриваемого интерференционного кольца, rf Q - диаметр ближайшего интерференционного кольца исходного излучения, г - целое число возникнувших или исчезнувших колец. Расстояние h между зеркалами интерферометра Фабри - Перо определяет его чувствительность к изменению скорости отражающей поверхности. С другой стороны, для многолучевой интерференции нужны многократные отражения между зеркалами, а это требует времени. [19]

При регистрации спектров образцов кремния и германия, у которых частицы имеют размер, лишь в несколько раз меньший длины волны, резко возрастает рассеяние излучения, и на приемник спектрофотометра попадает только небольшая часть ( вплоть до десятых долей процента) исходного излучения. [20]

Если поверхности II и III пересекаются ( такой случай показан на рисунке), то для всех точек на кривой пересечения выполняется условие векторного синхронизма. Следовательно, если исходное излучение распространяется по направлению ut, в направлениях, определенных кривой пересечения ( на рисунке эта область заштрихована), может наблюдаться излучение, преобразованное в режиме векторного синхронизма. [21]

В случае монохроматического исходного пучка рентгеновских лучей комптоновские электроны обладают всеми возможными значениями энергии. С увеличением энергии исходного излучения возрастает относительное число электронов с большой энергией, испускаемых в направлении падающего пучка. [22]

К о м п т о п о в с к и о поляриметры обычно состоит из двух детекторов, в первом из к-рых происходит акт комптоновского рассеяния, а во втором ( включенном в схему совпадений с первым) регистрируется рассеянный 7 квант. Азимутальная анизотропия рассеянного у-излучеипя определяется поляризацией исходного излучения. [23]

Увеличение интенсивности флуоресценции анализируемых веществ снижает влияние электрических или оптических шумов на результаты анализа и косвенно ведет к снижению предела определения и увеличению точности при низких концентрациях. Увеличение интенсивности флуоресценции связано с увеличением интенсивности исходного излучения. [24]

Для измерения величины пропускания сорбента использовали диски диаметром - 5 см, покрытые слоями силикагеля или окиси алюминия толщиной 100 мкм. Сшшкагель пропускает по меньшей мере 10 % исходного излучения в интервале между 3200 и 1250 cM - i. [25]

Дые; 1 / т) рассматривается как результат перехода системы в возбужденное состояние, где она находится в среднем в течение времени т, после чего возвращается в основное состояние с испусканием резонансного фотона с частотой со. В этом случае происходит спектр, преобразование исходного излучения. Если Дше; 1 / т, процессы возбуждения и излучения теряют независимость. [26]

Схемы допплеровских скоростемеров. [27]

Вследствие случайного характера сложения амплитуд и фаз элементарных отражений на приемник будет поступать сигнал, содержащий случайные составляющие спектра. Но этот сигнал [1] имеет некоторую когерентную с исходным излучением составляющую, достаточную для измерения допплеровского сдвига, хотя мощность сигнала и невелика. Вследствие соизмеримости рассеивающих частиц с длиной волны излучения световые колебания могут огибать частицы рассеивателя, и основная часть рассеянной мощности света будет распространяться вдоль направления первичного луча. [28]

Для количественного детектирования применяют четыре разновидности оптического анализа. Денситометри-ческие методы измерения отраженного и прошедшего излучения оперируют с длиной волны исходного излучения. Флуоресцентные методы измеряют излучение с длиной волны, отличной от исходного излучения. [29]

Положение пика баллистических фотонов определяется временем прохождения светом расстояния от источника до детектора. Количество баллистических фотонов определяется известным законом экспоненциального ослабления, а их временное распределение повторяет форму импульса исходного излучения. [30]

Страницы: 1 2 3 4