Исходное излучение

Cтраница 3

Таким образом, в образовании каждого элемента реального контура линии в спектре принимают участие все монохроматические составляющие исходного излучения. В результате спектр на выходе прибора представляет собой свертку двух функций: истинного распределения энергии в источнике и так называемой аппаратной функции прибора, описывающей инструментальный контур. [31]

При удовлетворении условий (36.10) обе волны - волны поляризованности с частотами со и 2со - обладают одной и той же фазой в любой точке пространства, поэтому (36.10) называют условием волнового синхронизма. Равенства (36.10) соответствуют, очевидно, максимальной интенсивности второй гармоники, генерируемой в данной нелинейной среде при заданной мощности исходного излучения. [32]

В первом случае ( рис. 4.4.1) при введении пластинки К / 4 и при вращении анализатора А2 возможны три варианта. Если интенсивность при вращении анализатора не меняется, то излучение неполяризованное, поскольку пластинка К / 4 преобразует все составляющие излучения одинаковым образом, оставляя исходное излучение неизменным. Если же при вращении анализатора интенсивность изменяется, то имеем смесь циркулярной поляризации с неполяризованным излучением. Этот результат объясняется тем, что четвертьволновая пластинка превращает циркулярную составляющую в линейно поляризованный свет, оставляя неполяризованную составляющую неизменной. [33]

В результате этого спектральное рас-ределение интенсивностей диффузно отраженного излучения пред-гавляет собой меру поглощения вещества. Метод ДО дает воз-ожность количественно определить спектральное распределение оглотительной способности путем измерения диффузной отражатель-ой способности R / / / о, где / - интенсивность исходного излучения, - интенсивность диффузно отраженного излучения. [34]

Зависимость модуля амплитуды второй гармоники ( / 42т от расстояния г. [35]

Для кристаллического кварца, например, An 0 025 в случае А, 0 6943 мкм и увеличивается в более коротковолновой части спектра. Если принять An 0 025, то / K0r 10A, 0 69 - 10 - 2 мм, т.е. эффективная толщина оказывается чрезвычайно малой - порядка нескольких длин волн исходного излучения. [36]

При спонтанном комбинационном рассеянии во многих средах небольшая часть ( обычно - 10 6) мощности излучения накачки преобразуется в излучение с более низкой частотой, причем величина частотного сдвига определяется колебательными модами среды. Этот процесс, называемый также эффектом Рамана [1], в квантовой механике описывается как рассеяние фогона на молекуле, в процессе которого молекула совершает переход между колебательными состояниями, а частота фотона уменьшается. Исходное излучение служит накачкой для генерации излучения на смещенной частоте. [37]

Структура межпланетной плаямы, полученная по измерениям индексов мерцаний 150 радиоисточников. Усиление плотности штриховки соответствует увеличению индекса мерцакий, а и б - прямое восхождение н склонение. В неэаштрихованных областях измерения отсутству - - 75 ют. Точкой показано положение Солнца. [38]

Этим методом измерены скорость солнечного ветра, скорости движения пульсаров. Исходное излучение источника характеризуется распределением яркости / ( 6), где Ь ( Да Д6) - уклонение угл. Используют также ф-цию видности, или ф-цию когерентности поля BgfArjJ, к-рая представляет собой отклик интерферометра с базой Arj и связана с 1 ( Ь ] преобразованием Фурье. [39]

Проблемы разработки и расчета характеристик усилителя в лазерной системе, в том числе и на основе газов, возникают прежде всего тогда, когда от этой системы необходимо получить более короткие и более интенсивные импульсы излучения, чем при использовании одного генератора с применением техники модуляции добротности и сихронизации мод. Кроме этого усилитель широко используется в лазерных системах с частотной селекцией и селекцией пространственного распределения поля излучения. В таких системах исходное излучение формируется задающим генератором небольшой мощности, в кототом разработанными методами селекции частоты и пространственного распределения сравнительно легко добиваются заданных характеристик излучения. Роль усилителя в такой системе сводится к усилению полученного от задающего генератора излучения до нужного уровня мощности, причем искажения, вносимые усилителем во все характеристики исходного сигнала, не должны превышать пределов точности их экспериментальных определений. [40]

Оптические сканирующие методы основаны на измерении исходного излучения, прошедшего через слой сорбента ( поглощение), отраженного от него ( отражение), сочетании поглощения и отражения, флуоресценции, гашении флуоресценции. Возможно измерение пропускания света с длиной волны только больше 325 нм, так как стекло ( подложка) и слой адсорбента поглощают УФ-излучение. [41]

Тонкая структура линии рэлеевского рассеяния содержит дискретные линии, обусловленные рассеянием на тепловых волнах ( рассеяние Мандельштама-Бриллюэна), расположенные симметрично относительно несмещенной компоненты. Рассеяние с изменением частоты связано с тем, что диэлектрическая восприимчивость х ( а также диэлектрическая проницаемость е 1 х) изменяется во времени вследствие тепловых акустических волн в веществе, характерная частота этих изменений равна va - и / la, где и и а - скорость звука и постоянная решетки. Рассеяние с появлением спектральных компонент, смещенных по частоте относительно исходного излучения, является параметрическим процессом. Вероятность появления одного рассеянного фотона при облучении одной частицы ( молекулы или атома) пропорциональна плотности потока квантов в пучке падающего света, но коэффициент пропорциональности ( сечение рассеяния а ] составляет по порядку величины всего лишь 10 - 30 см2 / ср. Отсюда получаем, что отношение интенсивности рассеянного света / s к интенсивности падающего / о составляет Is / IQ - 4тгет / 1, где п - 1022 см-3 - концентрация атомов, h - толщина слоя. При прохождении светом расстояния 1 см в однородном прозрачном твердом теле рассеивается в полный телесный угол ( 4тг стерадиан) примерно IS / IQ - 10 - 7 падающей интенсивности. [42]

Для количественного детектирования применяют четыре разновидности оптического анализа. Денситометри-ческие методы измерения отраженного и прошедшего излучения оперируют с длиной волны исходного излучения. Флуоресцентные методы измеряют излучение с длиной волны, отличной от исходного излучения. [43]

Интерферометр Майкельсона, используемый в ИК-спектрометре с фурье-преобразованием. [44]

На рис. 4 - 7 а и б изображены два монохроматических потока с разными частотами. Если оба потока попадают в интерферометр одновременно, получается кривая в. Следовательно, любая комбинация частот с соответствующими амплитудами дает единственную интерферограмму, содержащую всю спектральную информацию об исходном излучении. [45]

Страницы: 1 2 3 4