Статистика - больцман
Cтраница 2
В соответствии со статистикой Больцмана вероятность dp того, что энергия данной моды в полости лежит между Е и Е dE, есть dp Cexp [ - ( E / kT) ] dE, где С - константа. [16]
Существенно, что в статистике Больцмана роль членов, содержащих одинаковые е, в выражении ( 41 2) относительно мала. [17]
 |
Схемы энергетических уровней для ядер с. [18] |
Ответ на этот вопрос дает статистика Больцмана. [19]
В данной книге рассмотрена лишь статистика Больцмана. На самом же деле многие частицы следует описывать статистиками Бозе-Эйнштейна или Ферми-Дирака. К счастью, при столь высоких температурах и низких давлениям, с которыми обычно приходятся иметь дело, все эти три статистики эквивалентны. [20]
При заданной темп-ре условием применимости статистики Больцмана является достаточная разреженность газа. [21]
Соответственно статистика Ферми переходит в статистику Больцмана. [22]
Различие в заселенности уровней определяется статистикой Больцмана и, например, для ядер водорода UH равно примерно 10 - 6 от всех ядер. [23]
Полученные выражения позволяют вывести критерий применимости статистики Больцмана. [24]
Но в качественном смысле условия применимости статистики Больцмана остаются в силе. [25]
Полученные выражения позволяют вывести критерий применимости статистики Больцмана. [26]
Однако формула (45.21), называемая формулой статистики Больцмана, приводит к ошибочным результатам при применении к конкретным системам, находящимся при достаточно низкой температуре. [27]
Частицы всех изотопов в смеси подчиняются статистике Больцмана. Это приближение допустимо для любых изотопных смесей, кроме изотопов водорода и гелия. Но применение его к смесям изотопов водорода вызывает небольшие ошибки, а приложение развитой теории к смесям изотопов гелия в значительной мере объясняет их поведение. Потенциал взаимодействия частиц изотопа не зависит от их массы. [28]
Как видно из рисунка, в статистике Больцмана имеется девять вариантов распределения двух частиц по трем состояниям. В квантовой статистике Бозе - Эйнштейна таких вариантов может быть только шесть. Наконец, в статистике Ферми, в которой в каждом состоянии одновременно может находиться лишь одна частица ( см. ниже § 136), остается лишь три варианта распределений. [29]
Они, как известно, подчиняются статистике Больцмана. Но в физике полупроводников рассматриваются дополнительные дефекты, образованные микрочастицами: электронами, дырками, фотонами, фснонами, экси-тонами и др. Дефекты такого рода оказывают ре паю лее влияние на поведение полупроводников. [30]
Страницы: 1 2 3 4