Cтраница 3
Но мы отметили, что в статистике Больцмана по ячейкам распределены действительные частицы данной системы, тогда как в статистике Гиббса в объемах фазового пространства находятся копии данной системы. Больцман рассматривает фазовое - пространство, относящееся к одной частице, тогда как у Гиббса вводится Г - пространство для всей системы. [31]
Из-за этого электроны в полупроводниках описываются статистикой Больцмана и могут рассматриваться как обычный газ, состоящий, правда, не из нейтральных, а из заряженных частиц. [32]
При малых концентрациях электронов и дырок применима статистика Больцмана. В этом предельном случае классической статистики теплопроводность можно находить по электропроводности с помощью числа Лоренца независимо от того, переносится заряд электронами или дырками. [33]
Такая возможность обусловливается применимостью к указанным системам статистики Больцмана. Эта статистика неприменима к газу при очень низких температурах. [34]
Дирака и Бозе - Эйнштейна) переходят в статистику Больцмана, очень низки. Практически статистика Больцмана описывает все интересующие науку и практику вопросы термического равновесия частиц. [35]
Они предполагали также, что спиновые волны подчиняются статистике Больцмана. Соответствующая теплопроводность х хромокалиевых квасцов при температуре 0 06 К должна быть равна - 3 - 10 - 7 вт / см - spad, что значительно меньше значения, наблюдаемого на опыте при этой температуре. [36]
Они предполагали также, что спиновые волны подчиняются статистике Больцмана. Соотвотстиующая теплопроводность х хромокалиевых квасцов при температуре 0 06 К должна быть равна - 3 - 10 7 a ml см -, pact, что значительно меньше значения, наблюдаемого на опыте при этой температуре. [37]
При Т О вероятность заполнения каждого уровня определяется статистикой Больцмана, а энергия анизотропии иона должна рассчитываться с помощью обычных статистических методов как средняя свободная энергия иона, отвечающая равновесному распределению при данной температуре. [38]
Когда концентрация электронов или дырок настолько велика, что статистика Больцмана становится неприменимой, в полученные в предыдущих разделах выражения для закона действия масс приходится вносить поправки. [39]
Это чрезвычайно простое соображение вместе с самым элементарным принципом статистики Больцмана сразу приводит к формуле Планка без какого-либо уточнения величин вероятностей переходов. Эйнштейн связал его с учетом переноса импульса между атомом и излучением и показал, что предложенный им механизм согласуется не с классическим представлением о сферических волнах, а только с выстрелообразным поведением квантов. [40]
Этот же результат легко получить классическим путем, используя статистику Больцмана. [41]
А 2.7, электроны можно считать невырожденными, подчиняющимися статистике Больцмана. [42]
Строгий вывод для второго вириального коэффициента газа, подчиняющегося статистике Больцмана, довольно сложен. Результат не зависит от того, что принято за основу при расчете: вириальная теорема Клаузиуса, классическая или квантовая механика или канонический ансамбль. [43]
Определение спиновой температуры для двухуровневой системы естественным образом следует из статистики Больцмана, так как hv - разность энергий двух состояний. [44]
Для решения некоторых задач, как это уже отмечалось, статистика Больцмана, верная асимптотически для высоких температур, непригодна. Для получения общего решения, отвечающего всем температурам для теплового движения, следует учесть, что все частицы делятся на подчиняющиеся принципу Паули и не подчиняющиеся ему. [45]