Доменная стенка
Cтраница 4
В [2-24, 2-25] рассмотрена модель тонкой доменной стенки, содержащей центральную часть с дискретным изменением направления спинов, ограниченную с двух сторон зонами с непрерывным изменением их направления. Дискретность изменения направления спиновых моментов в доменной стенке приводит к новому ее свойству - эффекту затруднения движения стенки через решетку совершенного анизотропного кристалла. [46]
Физически это решение представляет собой бесконечную плоскую доменную стенку, по одну сторону от которой поле принимает значение ( - v), а по другую - () Выражение (7.9) должно теперь интерпретироваться как энергия стенки на единицу ее площади. Таким образом, четырехмерные модели с дискретным набором вырожденных основных состояний предсказывают существование протяженных объектов, энергия которых сосредоточена вблизи двумерных поверхностей - доменных стенок. [47]
Характер распределения намагниченности в доменной стенке, или, ины-мы словами, ее структура, зависит от целого ряда факторов. В частности, как теперь показано, существенное влияние на структуру ДГ оказывает поверхность кристалла. [48]
Es, взаимодействие между доменными стенками ослабевает. [49]
Как солитоны можно представлять себе доменные стенки в ферромагнетиках, межфазные границы в металлических сплавах вихри в жидкостях. [50]
Под влиянием внешнего электрического поля доменные стенки могут перемещаться. Кроме того, могут образовываться и развиваться зародыши новых доменов со спонтанной поляризацией, направленной вдоль поля. В достаточно сильном поле кристалл всегда становится однодоменным. [51]
Как и в сегнетоэлектрике-сегнетоэластике, 90-градусные доменные стенки, в частности, в сегнетоэлектриках типа перовски-та отделяют домены, которые различаются не только спонтанной поляризацией, но и спонтанной деформацией. [53]
Как изменяется намагниченность в пределах доменной стенки. [54]
Страницы: 1 2 3 4