Следующее столкновение

Cтраница 1

Следующее столкновение с электроном обусловливает переход внешних электронов иона аргона ( Аг) в одно из нескольких 4р - состояний, в результате последующего перехода в 45-состояние возникает линия излучения. Таким образом, переходы между различными уровнями в 4р - и 45-состояниях сопровождаются излучением при 4880, 4965 и 5145 А. [1]

Возможны следующие столкновения: столкновение с электронами или ионами, столкновения с атомами того же или другого газа, соударения с фотонами и - у-квантами. [2]

Молекулярный обмен энергией. [3]

Молекулы характеризуются скоростью потока от их предыдущего до следующего столкновения. [4]

В последнем случае эффект связан с тем, что частица испытывает каждое следующее столкновение с магнитными неоДнородностями на расстоянии порядка транс портного пробега Л от предыдущего. В точках последовательных столкновений скорость регулярного движения среды различается на величины порядка ди / дг, и, следовательно, частица будет после каждого столкновения попадать в область с другим значением ре-гуляряой скорости. Это приведет к фермиевскому ускорению второго порядка, так как в первом порядке по г. потеря и приобретение энергии ча - f стицей равновероятны. [5]

После столкновения частица, начав двигаться со случайной скоростью, набирает перед следующим столкновением дополнительную скорость, которая равна произведению времени на ускорение. В момент столкновения эта скорость равна нулю. Поэтому средняя скорость между двумя столкновениями равна половине окончательной скорости, а средняя скорость дрейфа равна 1 / 2Рт / пг. Этот вывод неверен, а уравнение (43.13) правильно, хотя, казалось бы, в обоих случаях мы рассуждали одинаково убедительно. [6]

Длиной свободного пробега называют путь, проходимый молекулой от столкновения с другой молекулой до следующего столкновения; другими словами, Л есть расстояние, проходимое молекулой между двумя последовательными столкновениями в среднем. [7]

Ион С2Н4Т % образованный по уравнению ( 22), имеет достаточную энергию возбуждения, чтобы диссоциировать перед следующим столкновением. [8]

Используя полученное из (43.7) число N ( t) и вычисляя интеграл, найдем, что т - это среднее время, отсчитанное от любого момента до следующего столкновения. [9]

Такая ситуация возникла вследствие того, что при переходе от (16.12) к (16.14) было использовано уравнение (16.13), справедливое лишь до тех пор, пока рассматриваемые частицы не испытывают следующих столкновений. [10]

В противоположность многоатомной молекуле А, избыток колебательной энергии которой распределится по многим нормальным колебаниям, двухатомная молекула О2 должна сохранять свою значительную колебательную энергию в газовой фазе вплоть до следующего столкновения. Механизм ( 4) в равной степени применим к другим газам, а не является характерным только для кислорода. Этот автор предполагает, что молекула 02 переходит в одно из ее нижележащих синглетных состояний, а именно 2 ( 37 ккал. [11]

Для этого предположим, что электрон имеет энергию u ( z), если последний раз он испытал столкновение в слое, лежащем на высоте z, и сохраняет эту энергию до следующего столкновения. [12]

Такая ситуация возникла вследствие того, что при переходе от ( 16 12) к ( 16 14) было использовано уравнение ( 16 13), справедливое лишь до тех пор, пока рассматриваемые частицы не испытывают следующих столкновений. [13]

Если молекула М полиатомна, энергия реакции имеет возможность рассредоточиться по ее различным степеням свободы, и в результате этого Ml будет достаточно стабильна еще до того, как сможет понизить свою энергию до истинно устойчивого состояния при следующих столкновениях. [14]

Из этого определения следует, что величина перенесенного заряда должна быть пропорциональна: 1) плотности носителей тока Nq, 2) времени релаксации, так как оно характеризует время, в течение которого поле воздействует на электрон до следующего столкновения с решгткой, и 3) величине q / tn, поскольку ускорение электрона в поле прямо пропорционально заряду и обратно пропорционально массе электрона. [15]

Страницы: 1 2 3