Cтраница 2
Может случиться, что электрон при столкновении с молекулой не ионизирует ее, а только возбудит. Следующие столкновения с электроном могут усилить возбуждение или полностью ионизировать молекулу. [16]
В UA1 триггером первого уровня служил сигнал сцинтилляционного годоскопа о происшедшем рр-взаимодействии. За время до следующего столкновения пучков формировался триггер второго уровня: быстрый процессор отбирал события, содержащие электромагнитный ливень с рт 10 ГэВ / с, а также события с мюоном и некоторые другие, которые могли быть использованы в дальнейших исследованиях. [17]
При столкновении электрона с возбужденным атомом происходит переход атома в нормальное состояние. Освобождающаяся при этом энергия сообщается электрону, скорость его возрастает и при следующем столкновении он уже может ионизировать. [18]
При вычислениях с целью сокращения времени счета выражения (2.3.17) - (2.3.19) табулируются. При этом используются выражения, применявшиеся в § 1.2 для нахождения времени между столкновениями и координат следующего столкновения. [19]
Конечно, некоторые молекулы газа, столкнувшись с молекулами пара, могут приобрести скорость, направленную от струи. Но это не значит, что они не будут откачаны, так как при одном из следующих столкновений они все же получат нужное направление движения. [20]
Трудно представить себе картину этого общего движения молекул тела. Миллиарды миллиардов маленьких частиц газа движутся с большими скоростями в разных направлениях, сталкиваются друг с другом и со стенками сосуда, отчего меняются их скорости, и снова движутся до следующего столкновения. [21]
В полупроводнике электроны под действием постоянного поля движутся с неизменной средней скоростью. Это можно объяснить следующим образом: движение свободного электрона в кристалле под действием поля ускоряется до очередного столкновения его с атомом кристаллической решетки; при столкновении он отдает атому энергию, полученную от электрического поля, тормозится и снова начинает ускорять свое движение под действием поля до следующего столкновения. [22]
Достаточно большая длина свободного пробега молекулы в газах ( в воздухе при нормальном давлении / 6 10 - 8 м) указывает на то, что и среднее расстояние между молекулами также значительно. В связи с этим молекулы газа движутся равномерно и прямолинейно ( движение по инерции) до столкновения с другими молекулами. При столкновении происходит изменение величины и направления скорости, после чего молекула опять движется по инерции до следующего столкновения. Если молекула состоит из нескольких атомов, то при столкновении она приобретает еще и вращательное движение. Значит, движение двухатомных и многоатомных молекул газа является поступательным и вращательным. При этом молекулы хаотически перемещаются по всему объему, занимаемому газом. [23]
Это означает, что молекулы газа движутся равномерно и прямолинейно ( по инерции), пока не столкнутся с другими молекулами. При столкновении меняются величина и направление скорости движения молекулы, и молекула снова движется с постоянной скоростью до следующего столкновения. Если молекула состоит из нескольких атомов, то при столкновениях она приобретает еще и вращательное движение. Итак, тепловое движение молекул газа представляет собой поступательное и вращательное движение. [24]
Подсчет показывает, что при нормальных условиях среднее расстояние между молекулами газа составляет около 3 нм, в то время как радиус молекулярного действия г равен приблизительно 1 нм. При столкновении меняются величина и направление скорости движения молекулы, и молекула движется с новой постоянной скоростью до следующего столкновения. [25]
Адаме и Уэлти [89] сделали попытку аналитически рассчитать теплообмен между псевдоожиженным слоем крупных частиц и горизонтальной цилиндрической-поверхностью, исходя из модели, основанной на гипотезе о том, что крупные частицы в псевдоожиженном слое изотермичны и основной вклад вносят лучистая ( речь идет о высокотемпературном слое) и конвективная составляющие. Конвективный теплообмен, обусловленный потоком газа у трубы, моделируется движением газа в канале, образованном поверхностью теплообмена и прилегающими частицами, при этом размеры канала определяются с помощью локальной порозности у стенки цилиндра. Предполагается, что толщина газового пограничного слоя, который образуется на нижней поверхности канала ( цилиндрической стенке), значительно меньше высоты последнего, в связи с этим температура газа на оси канала принимается равной температуре слоя, а скорость газа в центре канала - равной 0 в месте столкновения с частицей, а затем линейно возрастающей вдоль канала до следующего столкновения. При этом значение скорости газа в конце канала определяется с учетом средней скорости фильтрации между частицами. [26]
При данных условиях задачи имеется мало быстрых электронов, способных возбудить или ионизовать атом, так что потеря энергии этими электронами после возбуждения атомов не изменит функции распределения медленных электронов. При этом предположении интеграл столкновений для сферически симметричной части функции распределения имеет вид / ст ( / 0) - VH / O. Здесь частота неупругого столкновения электрона с атомами VH Маизя ( v), где Na-плотность атомов, v-скорость электрона, стн - полное сечение возбуждения и ионизации атома электронным ударом. Мы считаем, что плотность электронов мала, так что возбужденный атом успевает вернуться в основное состояние или уйти на стенки до следующего столкновения с электроном. [27]
Любое вещество не является полностью прозрачным для нейтронов: при достаточно большой толщине слоя вещества обязательно произойдет столкновение нейтрона с ядром элемента. При этом нейтрон либо захватится ядром, либо упруго столкнется с ним. В первом случае нейтрон безвозвратно теряется и поэтому не дает сведений о составе пробы. При упругом столкновении с ядром нейтрон отдает часть своей энергии ядру и, изменив направление, продолжает движение по новой траектории до следующего столкновения. [28]
В газотронах, наполненных инертным газом, давление мало зависит от внешних условий, но эти газотроны отличаются большим рабочим анодным напряжением. При этом рабочее анодное напряжение снижается до величины, равной потенциалу возбуждения газа. Это объясняется ступенчатой ионизацией, которая происходит при столь большом давлении. Ступенчатая ионизация заключается в следующем. Атомы газа, получившие при столкновении с электроном энергию, недостаточную для ионизации, но достаточную для их возбуждения, получают при следующих столкновениях с электронами добавочную энергию. В результате нескольких столкновений с электроном атом будет ионизирован. Это может произойти при таком давлении, когда атом испытывает много столкновений с электронами. [29]
Для реакции СНаСОСН3 - СН3СО - - СП3 A - ff примерно равно 80 ккал, в то время как для СН3СОСН3 - 2СП3 СО АД я 90 ккал. Следовательно, если ацетон диссоциирует по первому пути, то избыток энергии распределяется между ацетильным и мстилышм радикалами. Этот избыток равен 11 ккал в случае облучения светом с длиной волны 3130 А и 32 ккал при длине волны 2537 А. В этом смысле радикалы являются горячими. Полученная дополнительная энергия может быть рассеяна только при столкновениях. Для того чтобы заметно уменьшить избыток энергии, потребуется несколько столкновений. Нойес объединил все эти переменные величины вместе в величину х, которая может быть рассмотрена как та доля ацетильных радикалов, образующихся по первому процессу, которая самопроизвольно распадается, прежде чем произойдет следующее столкновение. Данные показывают ( см. [75]), что х - 0 07 при 3130 А и х 0 22 при 2537 А. Это конечно, не решает вопроса об избытке энергии на метильных радикалах. [30]