Ядерное столкновение
Cтраница 1
Ядерные столкновения сопровождаются большими потерями энергии иона и приводят к значительному изменению направления его движения. Они обусловливают разупорядочение структуры мишени ( рис. 6.2), образуя на пути внедрения целые области ( кластеры) 1 с нарушенной структурой, содержащие высокую концентрацию дефектов по Френкелю, или в по-верхностнод М слое 2 - дефектов по Шоттки. [1]
В ядерных столкновениях достаточно, таким образом, пользоваться упрощенной моделью атома, в которой особенности связи отдельных электронов пренебрегаются, а распределение заряда в атоме определяется каким-либо упрощенным статистическим путем, скажем, посредством метода Томаса-Ферми. [2]
В ядерных столкновениях мы встречаемся с принципиально иной ситуацией, Короткодействие ядерных сил приводит, как известно из § 16.6, к тому, что плотность ядерного вещества очень велика. Ядро представляет собой настолько плотное образование, что когда в него попадает налетающая частица, она не взаимодействует с каким-либо одним нуклоном. Проникая в ядро, частица не простреливает ядро, а застревает в нем, причем энергия частицы передается не одному, а многим нуклонам. В этом состоит первый этап ядерной реакции. [3]
Итак, ядерные столкновения характеризуются сравнительно малым упругим рассеянием; существенную роль играют процессы ядерных превращений и неупругого рассеяния, а также процессы излучения. [4]
 |
Отношение R ядерных энергетических потерь ( dEjdx n к электронным ( dE / dx e для ионов кремния в аморфном кремнии при различной энергии внедряемых ионов. [5] |
Потери на ядерные столкновения характеризуют эффективность образования дефектов, которая, в свою очередь, вследствие влияния вторичных процессов определяется температурой подложки во время облучения. С увеличением энергии внедряемых ионов кремния до 200 [42] и 450 кэВ [43] даже при D 5 1015 см 2 вблизи поверхности сохраняется сильно поврежденный слой, в котором после рекристаллизации имплантированных ионами структур при 700 С сохраняется высокая дефектность. [6]
Итак, ядерные столкновения характеризуются сравнительно малым упругим рассеянием; существенную роль играют процессы ядерных превращений и неупругого рассеяния, а также процессы излучения. [7]
Конечный результат ядерного столкновения определяется соревнованием между различными возможными процессами распада составного ядра, совместимыми с общими законами сохранения. [8]
Простейшим следствием ядерного столкновения при всех энергиях и для всех частиц является упругое рассеяние. Взаимодействие называется упругим, если частицы не изменяют своей природы, а сумма их кинетических энергий ( при условии, что не учитывается возбуждение электронных оболочек атомов и молекул и тормозное излучение) остается постоянной. [9]
 |
Снимок Дреков частиц высокой энергии в пурлрьковой камере, помещенной. в & агнитное поле.| Последовательные превращения частицы на рисунке 50. [10] |
Их возникновение при ядерных столкновениях соответствует тормозному излучению электронов. Масса более легких мезонов, названных [ Jb-мезонами ( мюонами), равна ( 206 7 0 5) тэл. Нейтральных [ л-мезонов не обна-ружено. [11]
В качестве первичных продуктов ядерных столкновений возникают также нейтральные я - мезоны с продолжительностью жизни порядка 10 - 14 сек, распадающиеся на два у-кванта. [12]
Прежде чем приступить к моделированию ядерного столкновения, необходимо найти соотношение между длиной пробега и энергией монет. Выберем три монеты, которые легко скользят по наклонной плоскости и имеют примерно одинаковую длину пробега при спуске их с одной и той же высоты. Найдем расстояния, проходимые этими монетами на бумаге после спуска с разных высот. Сделаем несколько спусков с каждой высоты н усредним результат. В каком соотношении находится кинетическая энергия монеты в конце ската с высотой точки ее пуска. [13]
Для того чтобы определить роль ядерных столкновений для величины разброса пробегов, мы поступим совершенно аналогично рассуждениям раздела 4 гл. [14]
Усилению роли процессов излучения при ядерных столкновениях по сравнению с атомными столкновениями содействует также запутывание частицы в ядре, благодаря чему время, которое проводит падающая частица в ядре, оказывается относительно большим по сравнению с характерным ядерным временем. [15]
Страницы: 1 2 3 4