Ядерное столкновение
Cтраница 2
Иные соотношения имеют место при ядерных столкновениях, происходящих с участием частиц, энергия которых значительно меньше энергии связи атомных ядер. [16]
Мигдал, Образование пар при ядерных столкновениях. [17]
Усилению роли процессов излучения при ядерных столкновениях по сравнению с атомными столкновениями содействует также запутывание частицы в ядре, благодаря чему время, которое проводит падающая частица в ядре, оказывается относительно большим по сравнению с характерным ядерным временем. [18]
Иные соотношения имеют место при ядерных столкновениях, происходящих с участием частиц, энергия которых значительно меньше энергии связи атомных ядер. [19]
 |
Энергетическое разрешение сцин-тилляционного спектрометра как функция. [20] |
Первое слагаемое определяет уширение линии из-за ядерных столкновений, второе - флуктуации числа образующихся пар носителей заряда, третье отражает ухудшение разрешения за счет тепловых шумов детектора. [21]
В то время как для а-частиц влияние ядерных столкновений, обнаруживаемое по изломам треков в камере Вильсона п непосредственной близости от их конца, несущественно для определения пробега, в случае осколков деления ядерное торможение существенно на значительной части пробега, что проявляется в заметной кривизне треков ( ср. Для рассмотрения проблемы пробега существенно, что второй член в (5.2) сохраняет свою справедливость до скоростей, значительно меньших, чем tv Однако, как показано в разделе 3 гл. [22]
Чтобы определить величину разброса пробега, обусловленного ядерными столкновениями, нужно сначала рассмотреть задачу о статистическом законе распределения Av. Согласно результатам раздела 4 гл. [23]
Близкая связь между многократным рассеянием и торможением при ядерных столкновениях дает, как уже упоминалось, средство установить ту роль, которую играют эти столкновения при прохождении частицы через вещество. Для этой цели существенно, что электронные столкновения, хотя часто и оказывают доминирующее влияние на торможение, обычно играют второстепенную роль для рассеяния. Для частиц с малыми скоростями, как вытекает из рассуждений, которые будут приведены в гл. [24]
В предыдущем параграфе было показано, что существенной чертой ядерных столкновений является образование квазистационарного составного ядра. Рассмотрим теперь, каковы особенности распределения энергии возбуждения между частицами, образующими составное ядро. [25]
При легировании металлов основное количество дефектов возникает в результате ядерных столкновений. Образование радиационных дефектов в неупругих взаимодействиях имеет существенное значение при легировании диэлектриков, в частности материалов с ионным типом связи, В таких соединениях энергии в несколько электронвольт может оказаться достаточно для образования радиационного дефекта при релаксации решетки с возбужденными электронными оболочками. [26]
В предыдущем параграфе было показано, что существенной чертой ядерных столкновений является образование квазистационарного составного ядра. Рассмотрим теперь, каковы особенности распределения энергии возбуждения между частицами, образующими составное ядро. [27]
Процессы излучения в ряде случаев играют существенную роль при ядерных столкновениях. Это связано с тем, что для вылета - кванта требуется меньшая концентрация энергии, чем для вылета других частиц; - квант может унести с собой меньше энергии, чем вылетающая из ядра частица. Отсюда следует, что время жизни составного ядра с небольшой энергией возбуждения ( которая лишь немного превышает энергию связи нейтрона или протона в ядре) очень велико по сравнению с характерным ядерным временем. Например, время жизни возбужденных ядер Сг52, излучающих - f - кванты с энергией-1 MeV, составляет около 0 65Х X Ю-13 сек. [28]
Процессы излучения в ряде случаев играют существенную роль при ядерных столкновениях. Это связано с тем, что для вылета - кванта требуется меньшая концентрация энергии, чем для вылета других частиц; квант может унести с собой меньше энергии, чем вылетающая из ядра частица. Отсюда следует, что время жизни составного ядра с небольшой энергией возбуждения ( которая лишь немного превышает энергию связи нейтрона или протона в ядре) очень велико по сравнению с характерным ядерным временем. Например, время жизни возбужденных ядер Сг62, излучающих - f - кванты с энергией - 1 MeV, составляет около 0.65 Х X 10 - 13 сек. [29]
Как было рассказано в 2.2.11, множественное рождение частиц в ядерных столкновениях высокой энергии впервые наблюдалось и было исследовано в космических лучах. [30]
Страницы: 1 2 3 4