Ядерное столкновение
Cтраница 3
Далее мы увидим, что многократное рассеяние часто представляет возможность определить долю ядерных столкновений в общей тормозной способности вещества. [31]
Явление разброса пробегов для протонов и а-частиц также практически не зависит от ядерных столкновений, хотя здесь необходимо несколько ближе рассмотреть возникающую статистическую задачу. В самом деле, сравнение выражений (2.26) и (3.40) для среднего квадрата флюктуации потери энергии на данном отрезке пробега показывает, что 2v и й одного порядка величины. Однако, в то время как распределение bsE - гауссового типа для каждой не слишком малой части пробега, распределение A - jE, вообще говоря, как следует из рассуждений раздела 4 гл. II, имеет существенно другой вид: оно содержит большие флюктуации величины потери энергии лишь для малой доли частиц. [32]
При скоростях ниже примерно 0 2 109 см / сек, роль ядерных столкновений становится все более существенной, что приводит к заметному искривлению пути и к быстрому увеличению скорости потери энергии, как видно из фиг. [33]
В частности, каждый осколок, получающийся при делении урана, расходует на ядерные столкновения энергию порядка 1 Мэв. [34]
Основная погрешность в опенке р, связанная с многократным рассеянием, вызывается появлением ложных ядерных столкновений. Изменение углов Э и ф под влиянием многократного рассеяния, как мы видели, играет существенно меньшую роль. [35]
Недавно Ферми [8] обратил внимание на возможность применения методов статистической механики и термодинамики к описанию ядерных столкновений при больших энергиях. Эта возможность является непосредственным следствием интенсивного взаимодействия сталкивающихся частиц друг с другом. Ферми считает, что энергия сталкивающихся частиц выделяется в малой области, в которой затем устанавливается статистическое равновесие, при котором вероятности различных состояний пропорциональны статистическим весам. [36]
 |
Механическая модель, поясняющая соударение налетающей частицы с ядром. [37] |
На рис. 356, взятом из статьи Бора, показана простая механическая модель, поясняющая особенности ядерных столкновений и причину возникновения полустабильного промежуточного ядра. В чашкообразном углублении доски находится некоторое число шаров. Если бы углубление в доске, образующее чашку, было пустым, то пущенный в чашку шар скатился бы по одному склону и выскочил бы с другой стороны с прежней энергией. Но если в чашке находятся другие шары, то пущенный к ним шар не будет в состоянии свободно проскочить через чашку. [38]
Оценки рг и р являются результатом обработки массива, тоже свободного от ошибок измерений, но содержащего ложные ядерные столкновения, при этом оценка р вычислена с помощью алгоритма, учитывающего возможность появления ложных ядерных столкновений, а оценка рг - без учета этой возможности. [39]
 |
Длины / 10 для тепловых нейтронов в разных веществах. [40] |
При расчете защиты от протонов и других тяжелых заряженных частиц высоких энергий необходимо учитывать потоки вторичных частиц, возникающих при ядерных столкновениях ( см. гл. [41]
В противоположность пробегу, обусловленному электронными столкновениями, формула (5.17) показывает, что Ra существенно зависит от т2, и поэтому относительную роль ядерных столкновений можно определить путем сравнения пробегов осколков деления в водороде и дейтерии. Согласно измерениям ( см. [81]), пробег в дейтерии при нормальных условиях больше, чем в водороде, на 7 мм. Из выражения (5.17) для R0 находим, что этой разнице между дейтерием и водородом соответствует и кс. Таким образом, в первом приближении мы можем считать, что при скоростях, больших, чем 0, торможение обусловлено электронными столкновениями, а при скоростях, меньших v0, - ядерными. [42]
Отвлекаясь от таких редких случаев, в которых а-частица испытывает столь сильное столкновение с ядром, что теряет значительную часть своей энергии, можно, таким образом, совершенно пренебречь влиянием ядерных столкновений на величину разброса пробегов а-частиц. [43]
Оценки рг и р являются результатом обработки массива, тоже свободного от ошибок измерений, но содержащего ложные ядерные столкновения, при этом оценка р вычислена с помощью алгоритма, учитывающего возможность появления ложных ядерных столкновений, а оценка рг - без учета этой возможности. [44]
Правда, эта величина существенно больше, чем сечение взаимодействия быстрого нейтрона с ядрами ( - 10 - 24 см2), однако если учесть, что в процессе взаимодействия с электроном нейтрон теряет лишь ничтожную часть своей энергии ( - 10 эа), тогда как при ядерном столкновении может потерять значительную ее долю ( при лобовом столкновении с протоном - всю), то становится ясно малая роль ионизационных потерь при движении нейтрона в среде. [45]
Страницы: 1 2 3 4