Последовательное столкновение

Cтраница 2

Ионизация частицы газа возможна также в результате ряда последовательных столкновений ее с электронами, обладающими недостаточным для ударной ионизации запасом кинетической энергии. [16]

Среднее расстояние, которое молекула проходит между двумя последовательными столкновениями, называется средней длиной свободного пробега молекулы. [17]

В реальном газе свободный / пробег между двумя последовательными столкновениями будет меньше, чем в идеальном, так как силы отталкивания создают около каждой молекулы область в виде элементарной сферы, внутрь которой не могут проникнуть движущиеся навстречу друг другу молекулы. Благодаря этому ( при одной р той же температуре) число столкновений молекул друг с другом и число ударов о стенку сосуда у реального газа будет большим, чем у идеального. Постоянная Ъ является предельным удельным объемом при Р - СО. Значение величины b равно примерно учетверенному суммарному удельному объему молекул газа. [18]

При прохождении частицы высокой энергии через вещество в результате ряда последовательных столкновений с молекулами среды происходит ступенчатая диссипация ее энергии. Скорость потери энергии частицы на единицу длины ее пробега, dE / dx, называют линейной передачей энергии ( ЛПЭ) или линейной тормозной способностью вещества. [19]

Стадии процесса в ядерном реакторе, использующем в качестве топлива природный уран. [20]

Следовательно, когда энергия нейтронов уменьшается до этой величины после последовательных столкновений, они будут почти количественно поглощены 2J2U, и цепная реакция деления эШ прекратится. Поэтому необходимо, чтобы уменьшение кинетической энергии нейтронов происходило в материале с наименьшим возможным поперечным сечением захвата. [21]

Длиной свободного пролета называют расстояние, проходимое молекулой между двумя последовательными столкновениями. [22]

Эта величина представляет собой среднюю длину пути молекулы между двумя последовательными столкновениями. [23]

Длиной свободного пробега называется расстояние, проходимое молекулой между двумя последовательными столкновениями. В высоком вакууме, когда K d, где d - расстояние от источника испарения до подложки, молекулы испаряемого вещества пролетают расстояние практически без соударений. Законы движения молекулярного пучка в этом случае аналогичны законам распространения световых лучей. Длина свободного пробега молекул обратно пропорциональна давлению газа. [24]

Эти формулы позволяют определить среднюю длину пути частицы между двумя последовательными столкновениями. Максвелл считал удивительным то, что коэффициент трения не зависит от плотности. [25]

Длиной свободного пробега называется расстояние, проходимое молекулой между двумя последовательными столкновениями. Законы движения молекулярного пучка в этом случае аналогичны законам распространения световых лучей. Длина свободного пробега молекул обратно пропорциональна давлению газа. [26]

Это так называемое прямое электронное возбуждение, которое осуществляется в результате последовательных столкновений возбужденной частицы с быстрыми электронами. [27]

Второе из условий (7.3.14) означает, что в промежутке между двумя последовательными столкновениями изменение скорости твердой частицы, обусловленное сопротивлением со стороны несущей фазы, будет весьма малым по сравнению со средней скоростью пульсационного движения частицы. Напомним, что сходный характер имеет и процесс изменения скорости броуновской частицы, обусловленный ее столкновениями с частицами сплошной среды. [28]

К, под которой понимается среднее расстояние, проходимое нейтроном между двумя последовательными столкновениями. Среднее число соударений на единице пути равно, как известно, Л / а, где N - число ядер в единице объема, а а - поперечное сечение. [29]

Таким примерно представляется путь молекулы воздуха при нормальном давлении. Увеличено в миллион раз. [30]

Страницы: 1 2 3 4