Последовательное столкновение

Cтраница 4

У верхнего края атмосферы, на высоте сотен километров, плотность мала; между двумя последовательными столкновениями молекулы пролетают многие километры. [46]

Флуктуации электронно-фотонных каскадов при разных вч в Fe.| Электронно-ядерный ливень, зарегистрированный в пузырьковой камере. Стрелкой отмечено начало ливня. [47]

Электронно-ядерный каскад, зарегистрированный в ионизационном калориметре из Fe, и его возможная интерпретация как цепь последовательных столкновений; x pl, где / - толщина вещества в калориметре, р - плотность вещества. [48]

Из этого соотношения видно, что число собственных диаметров, которое объект успевает пройти между двумя последовательными столкновениями, представляет собой по существу отношение объема скопления к суммарному объему объектов. Кроме того, число радиусов скопления, пройденных между столкновениями, - это фактически отношение площади проекции скопления к суммарной площади проекций объектов. [49]

Если средний интервал времени между активацией и распадом велик по сравнению с интервалом времени между двумя последовательными столкновениями, что имеет место при сравнительно больших давлениях газа, то процесс будет протекать по первому порядку реакции, несмотря на то, что в столкновениях принимают участие две молекулы. При низких давлениях, так как период между двумя столкновениями становится большим по сравнению с промежутком времени между активацией и распадом молекулы, скорость реакции разложения зависит от частоты столкновений и мономолекулярная реакция переходит в бимолекулярную, протекающую по типу реакций второго порядка. [50]

Рассмотрим совокупность скоростей какой-либо фиксированной молекулы газа относительно неподвижной системы отсчета, которые она получает в результате последовательных столкновений с другими молекулами газа. Эти скорости будут распределены по закону Максвелла. Рассмотрим теперь каждую из тех скоростей относительно молекулы, с которой произошло последнее столкновение. [51]

Вторичная ионизация оказывается возможна, если энергия, приобретаемая электронами в электрическом поле на пути между двумя последовательными столкновениями с атомами газа, оказывается достаточна для того, чтобы ионизировать эти атомы. Она позволяет, таким образом, усиливать импульсы, возникающие при прохождении частиц через газ. [52]

При малой величине отношения mpjm время поступательной релаксации компоненты А может быть намного больше среднего времени между последовательными столкновениями. [53]

Поэтому следует говорить о средней длине свободного пробега как о среднем пути, проходимом молекулой между двумя последовательными столкновениями. [54]

Для осуществления наилучшего замедления нейтронов потеря энергии при столкновении должна быть велика, а расстояние между двумя последовательными столкновениями мало. В этом отношении наилучшим материалом является D2O, за которым следует бериллий. Графит менее эффективен, но имеет важное преимущество вследствие его доступности, дешевизны, высоким механическим свойствам, легкости механической обработки и хорошим тепловым свойствам. Газ, используемый в реакторе в качестве теплоносителя, также должен обладать малым поперечным сечением захвата нейтронов. При облучении в ядерном реакторе графит получает повреждения, поэтому время от времени элементы должны выниматься и подвергаться отжигу при температуре выше 1500 С. [55]

С увеличением высоты полета изменяется молекулярная структура атмосферного воздуха, увеличивается средний путь свободного пробега молекул воздуха между последовательными столкновениями. В связи с этим при решении ряда аэродинамических задач приходится отказаться от основной гипотезы, которой мы пользовались в предыдущих главах - гипотезы сплошности среды, и учитывать при расчетах молекулярную структуру газа. [56]

Начальная высокая энергия кванта или быстрой частицы не передается другим частицам при одном столкновении, а постепенно уменьшается при последовательных столкновениях. [57]

Страницы: 1 2 3 4